CC BY
33
ния. В ходе проведенных экспериментов было выявлено, что предварительная обработка образцов фуллерита в магнитном поле с В = 14 Тл изменяет микротвердость исследуемого образца на 2,3 % ± 0,5 % по сравнешпо с контрольным значением микротвердости. Если затем обработать фуллерит в источнике излучения в течение 1 часа, то эта обработка не дает никакого вклада в изменение микротвердости. Также был проведен эксперимент, в котором последовательность процедур облучения и обработки в МП была изменена на обратную. Было установлено, что предварительное облуче-
ние образца в течете 1 часа изменяет значение микротвердости на 3,1 % ± 0,6 % по сравнению с контрольным измерением, а последующая обработка фуллерита в МП не приводит к изменению значения микротвердости. Таким образом, в ходе проведения экспериментов было выявлено, что предварительная обработка исследуемых образцов в магнитном поле делает их нечувствительными к последующему' облучению, как и предварительное облучение приводит к тому, что образец после него не чувствует влияния магнитного поля.
ИССЛЕДОВАНИЕ СИНТЕЗА И СТРУКТУРЫ ТИТАНОСОДЕРЖАЩИХ
МОЛЕКУЛЯРНЫХ СИТ
© Н.П. Козлова, С.Б. Путин, В.Н. Шубина
В настоящее время актуальной является разработка сорбентов органических вредных примесей (ОВП), обратимо поглощающих их из влажного воздуха и способных десорбировать ОВП при повышенной температуре.
Сорбентами, отвечающими вышеуказанным требованиям, являются титаносодержащие молекулярные сита (ТСМС).
Для определения оптимального времени кристаллизации, обеспечивающего необходимые качества сорбента, а также с целью выявления влияния химического состава реакционной смеси на образование структуры цеолита и его адсорбционные свойства, были проведены синтезы образцов ТСМС различного состава. Огмечено, что на условия синтеза цеолитов значительное влияние оказывает pH среды, температура и давление.
Таблица 1
Данные по рентгеноструктурному анализу
0 с(, А I е с/, А I
9,25 5,5685 20 18,25 2,8582 5
13,65 3,7930 12 19,42 2,6921 10
15,10 3,4360 50 20,20 2,5923 7
16,05 3,2375 7 20,90 2,5091 10
17,45 2,9849 13 21,65 2,4262 8
17,82 2,9249 25
Определены оптимальные условия кристаллизации титаносодержащих молекулярных сит на основе четы-рехвалетного титана с добавкой алюмината натрия. Смеси выдерживались определенное время (от 1 до 7 суток) при постоянной температуре — 200 °С и, следовательно, высоком автоклавном давлении около 20 атм., pH маточного раствора 12,2, а после промывки готового продукта водой 10,5. Реакционные смеси составлялись из компонентов, взятых в количествах, соответствующих составу целевого продукта.
Исходными компонентами для синтеза ТСМС являлись титан четыреххлористый, жидкое стекло, алюминат натрия. В качестве минерализатора использован фторид калия. Мольное соотношение компонентов = 4,48, 'ПМ1 = 1.
Проведен рентгеноструктурный анализ полученных образцов. Установлено наличие кристаллической решетки в структуре ТСМС. Данные но рентгеноструктурному анализу одного из образцов представлены в таблице 1.
Проведен термографический анализ полученных ТСМС на дериватхлрафе «ЗеПагат». Согласно тгим данным, определена термическая устойчивость ТСМС, которая не превышает 350-400 °С.
На следующем этапе исследований предполагается изучить структуру и адсорбционные свойства полученных титаносодержащих молекулярных сит.
СПОСОБ БЕСКОНТАКТНОГО ОПРЕДЕЛЕНИЯ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ И УДЕЛЬНОЙ ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТИ ЖИДКИХ СРЕД
© П.А. Федюнин, ДА. Дмитриев, Д.С. Бугаев
Из теории СВЧ линии передач известно, что волноводам поверхностных волн (ВВГТВ) в диапазоне СВЧ присущ такой эффект, как зависимость величины коэффициента замедления V, от электрофизических свойств (е, ц) и геометрических параметров специально организованной замедляющей структуры (ЗС) на ВВПВ, вдоль которой распространяется медленная
электромагнишая волна (ЭМВ), носящая поверхностный характер и обладающая затуханием амплитуды ЭМВ как в направлении ей распространения вдоль ЗС, так и в нормальном по отношению к вектору Пойнтин-га направлении над ЗС. Причем, затухание волны определяется потерями в среде и величиной V, соответственно.
Нами предложен способ бесконтактного определения диэлектрической проницаемости е и удельной электропроводности у специальных ферромагнитных жидких (ФМЖ) сред, используемых при производстве неотражающих покрытий.
Возбуждая поверхностную волну вдоль специально организованной ЗС на основе ВВПВ в виде диэлектрического трубопровода радиусом а, толщиной (I < а и заполненого проточной ФМЖ с параметрами е, у и ц = 1, производят измерения напряженности ноля |£] над синтезированной ЗС и определяют при фиксиро-ванном расстоянии от источника возбуждения поверхностной волны Z - величину коэффициента затухания ноля над ЗС функционально связанного с V, = У1(е), как отношение напряженностей поля при разных г от поверхности волновода, а при фиксированной величине г » а + И - величину погонного затухания а., связанного линейно с величиной потерь ЭМВ в жидкости, характеризующейся удельной проводимостью у.
В предложенном способе рассматриваются два режима измерения пара-метров диэлектрической проницаемости и удельной проводимости - режима работы ЗС на ВВГШ:
- режим БВ (КБВ = 0,85) - определение є и у но величине а,. и а., соответственно;
- режим СВ (КСВ = 10... 15) - определение величины є по длине волны над ЗС - удвоенной разности расстояния между соседними минимумами поля в режиме непрерывного (дискретного) сканирования.
Вдоль ВВПВ могут распространяться два типа волн с наибольшей А*р, степень концентрации энергии которых у поверхности ВВПВ и его канализирующие свойства зависят от частоты. В таком волноводе могут существовать раздельно симметричные Я0| и Я01 -применяемые в узком диапазоне измерения є и несимметричная линейно поляризованная волна НЕ\\, применяемая в широком (на порядок) диапазоне измерения £.
ЧАСТОТНЫЙ ДИАПАЗОН РАДИОПОГЛОЩАЮЩИХ ПОКРЫТИЙ И ОЦЕНКА ИХ ПРЕДЕЛЬНЫХ СВОЙСТВ
© П.А. Федюнин, И.Т. Степаненко
Производство радиопоглощающих покрытий (РПП), имеющих минимальные толщину и коэффициент отражения в максимально пшроком частотном диапазоне, базируется на изготовлении многослойных углепластиков, основу которых составляют графитовые смеси с дисперсией диэлектрической проницаемости, а также структуры, свойства которых не могут быть описаны в терминах диэлектрической и магнитной проницаемости.
Задача расширения рабочего диапазона диэлектрических РПП за счет использования дисперсий диэлектрической проницаемости численными методами ведет к нахождению зависимостей коэффициентов преломления и поглощения от параметра (1Гк, приводящих к отсугствшо отражения от однородного слоя, нанесенного на металлическую поверхность. Ширина рабочего диапазона РПП с диэлектрической дисперсией определяется главным образом возможностью создания материала с необходимым законом дисперсии в требуемом диапазоне длин волн.
В случае использования структур, свойства которых не описываются в терминах е и ц физическим механизмом поглощения электромагнитной волны, может быть преобразование падающей плоской волны в поверхностную с последующим ее гашением или уменьшением общего коэффициента отражения за счет различия фаз волн, отраженных от различных участков структуры, а также иепользова!ше гиро-
тропных материалов. Такие структуры недостаточно изучены и в настоящее время широко не распространены.
Если практическая реализация РПП имеет коэффициент отражения не хуже заданного (р0) в пределах рабочего диапазона АПщ1...ХП1ах, то очевидно:
Цпро! (^шп-^шах) < I / 1п |/?|(&|. (1)
Для широкополосных (Хпш, « Я,пах) и многослойных покрытий неравенство (1), соответствешю, принимает вид:
Хтах Ро < 40гс2р^//1п 10=172ЦсД (2)
|1пРо| (^шл—^тах) ^ 2л (Х*//,Ц(), (3)
где <7„ц, - толщина и малштная проницаемость /-го слоя многослойной структуры.
Выражения (2) и (3) позволяют сделать выводы, что при любом законе дисперсии диэлектрической проницаемости как доя широкополосного однослойного диэлектрического РПП (ц = 1), так и для многослойных покры тий, которые на минимальной частоте диапазона можно рассматривать как .мелкослоистую среду, не может бьпъ достигнута толщина, меньшая Х,пал/17,2 при уровне отражения -10 дБ.
