CC BY
39
Нами предложен способ бесконтактного определения диэлектрической I проницаемости £ и удельной электропроводности у специальных ферромагнитных жидких (ФМЖ) сред, используемых при производстве неотражающих покрытий.
Возбуждая поверхностную волну вдоль специально организованной ЗС на основе ВВПВ в виде диэлектрического трубопровода радиусом а, толщиной < а и заполненого проточной ФМЖ с параметрами е, у и ц = 1, производят измерения напряженности ноля |£1 над синтезированной ЗС и определяют при фиксированном расстоянии от источника возбуждения поверхностной волны 2 - величину коэффициента затухания поля над ЗС оСу, функционально связанного с V, = /](£), как отношение напряженностей поля при разных г от поверхности волновода, а при фиксированной величине г» а + И - величину погонного затухания ос-, связанного линейно с величиной потерь ЭМВ в жидкости, характеризующейся удельной проводимостью у.
В предложенном способе рассматриваются два режима измерения пара-метров диэлектрической проницаемости и удельной проводимости - режима работы ЗС на ВВПВ:
- режим БВ (КБВ = 0,85) - определение є и у по величине а, и а., соответственно;
- режим СВ (КСВ = 10...15) - определение величины є по длине волны над ЗС - удвоенной разности расстояния между соседними минимумами поля в режиме непрерывного (дискретного) сканирования.
Вдоль ВВПВ могут распространяться два типа волн с наибольшей л*р, степень концентрации энергии которых у поверхности ВВПВ и его канализирующие свойства зависят от частоты. В таком волноводе могут существовать раздельно симметричные Я01 и //0|-применяемые в узком диапазоне измерения є и несимметричная линейно поляризованная волна НЕп, применяемая в широком (на порядок) диапазоне измерения Е.
ЧАСТОТНЫЙ ДИАПАЗОН РАДИОПОГЛОЩАЮЩИХ ПОКРЫТИЙ И ОЦЕНКА ИХ ПРЕДЕЛЬНЫХ СВОЙСТВ
© П.А. Федюнин, И.Т. Степаненко
Производство радиопоглощающих покрытий (РГ1П), имеющих минимальные толщину и коэффициент отражения в максимально широком частотном диапазоне, базируется на изготовлении многослойных углепластиков, основу которых составляют графитовые смеси с дисперсией диэлектрической проницаемости, а также структуры, свойства которых не могут быть описаны в терминах диэлектрической и магнитной проницаемости.
Задача расширения рабочего диапазона диэлектрических РПП за счет использования дисперсий диэлектрической проницаемости численными методами ведет к нахождению зависимостей коэффициентов преломления и поглощения от параметра с1/Х, приводящих к отсутствию отражения от однородного слоя, нанесенного па металлическую поверхность. Ширина рабочего диапазона РПП с диэлектрической дисперсией определяется главным образом возможностью создания материала с необходимым законом дисперсии в требуемом диапазоне длин волн.
В случае использования структур, свойства которых не описываются в терминах е и ц физическим механизмом поглощения электромагнитной волны, может быть преобразование падающей плоской волны в поверхностную с последующим ее гашением или уменьшением общего коэффициента отражения за счет различия фаз волн, отраженных от различных участков структуры, а также использование гиро-
тропных материалов. Такие структуры недостаточно изучены и в настоящее время широко не распространены.
Если практическая реализация РПП имеет коэффициент отражения не хуже заданного (р0) в пределах рабочего диапазона А1тп...Х1тх, то очевидно:
|1ЧР#|(ЯиИ-Ят«)<|/1пИЛ|. (1)
Для широкополосных (?ц,1ш « Хяих) и многослойных покрытий неравенство (1), соответственно, принимает вид:
Ро < 40ти2цс^//1п 10=172Цс^. (2)
|1п/?о| (^шш“^тпах) < 271 (3)
где </„ц, - толщина и магнитная проницаемость /-го слоя многослойной структуры.
Выражения (2) и (3) позволяют сделать выводы, что при любом законе дисперсии диэлектрической проницаемости как для широкополосного однослойного диэлектрического РПП (ц = 1), так и для многослойных покрытий, которые на минимальной частоте диапазона можно рассматривать как мелкослоистую среду, не может быть достигнута толщина, меньшая Х,пм/17,2 при уровне отражения -10 дБ.
