CC BY
21
УДК 541.1+621.785.36+621.78.011
Е. К. Юхно1, Л. А. Башкиров1, И. Н. Кандидатова1, М. В. Бушинский2
1 Белорусский государственный технологический университет 2Научно-практический центр по материаловедению Национальной академии наук Беларуси
МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА ФОТОЛЮМИНОФОРОВ
НА ОСНОВЕ LaInO3, ЛЕГИРОВАННОГО ИОНАМИ Dy3+, Ho3+, Sb3+
Твердофазным методом проведен синтез керамических образцов фотолюминофоров Ьао,95Иоо)о51пОз, Ьао^оОуо^Ноо^пОз, Ьао,95Иоо)о51по,988Ьо)о20з, Ьао)9оВуо)о5Иоо)о51по,988Ьо)о20з, исследованы их кристаллическая структура, полевые зависимости намагниченности при 6 и 3оо К и температурные зависимости молярной магнитной восприимчивости. Установлено, что полученные образцы индатов имеют кристаллическую структуру орторомбически искаженного пе-ровскита. Образцы индатов, легированные ионами Но3+, парой ионов Бу3+ - Но3+, были однофазными, а образцы, легированные ионами Но3+ - 8Ъ3+, Бу3+ - Но3+ - 8Ъ3+, содержали примесную фазу твердых растворов на основе Ьа8Ъ03. Обнаружено, что во всем исследованном интервале температур 5-3оо К все полученные образцы индатов являются парамагнетиками. Значения эффективных магнитных моментов парамагнитных ионов Бу3+, Но3+ незначительно меньше теоретических значений спин-орбитальных магнитных моментов этих ионов. Показано, что при 3оо К рост напряженности магнитного поля до 1о Тл приводит к линейному увеличению парамагнитной удельной намагниченности всех исследованных индатов. При 6 К намагниченность всех исследованных образцов при повышении напряженности магнитного поля до 1о Тл увеличивается нелинейно с постепенным подходом к магнитному насыщению, которое, однако, в поле 1о Тл не достигается.
Ключевые слова: твердый раствор, индат лантана, рентгенофазовый анализ, магнитная восприимчивость, намагниченность.
E. K. Yukhno1, L. A. Bashkirov1, I. N. Kandidatova1, M. V. Bushinskiy2
'Belarusian State Technological University 2Scientific and Practical Materials Research Centre of the National Academy of Sciences of Belarus
MAGNETIC PROPERTIES OF LaInO3 WITH PEROVSKITE STRUCTURE DOPED BY Dy3+, Ho3+, Sb3+ IONS
Solid phase synthesis of La0.95Ho0.05lnO3, Lao.goDyo.osHoo.osInOs, La0.95Ho0.05In0.98Sb0.02O3, La0.90Dy0.05Ho0.05In0.98Sb0.02O3 ceramic phosphors was carried out. Their crystal structure, magnetization fields dependences at 6 and 300 K and molar magnetic susceptibility temperature dependences were examined. It was established that the samples obtained had a crystalline structure of orthorhombically distorted perovskite. The samples doped with Ho ions and Dy3+ - Ho3+ pair of ions were single-phase, but the samples doped with Ho3+ - Sb3+, Dy3+ - Ho3+ - Sb3+ ions contained LaSbO3-based impurity phase. It was established that in the whole temperature interval of 5-300 K all the investigated samples of indates were paramagnetic. The values of the effective magnetic moments of the Dy3+, Ho3+ paramagnetic ions were slightly less than the theoretical values of the spin-orbital magnetic moments of these ions. It was shown that at 300 K increasing of the magnetic field up to 10 T leads to a linear increase in paramagnetic specific magnetization of all indates investigated. At temperature of 6 K magnetization of all the samples studied with increasing magnetic field up to 10 T increases non-linearly with a gradual approach to magnetic saturation, but at 10 T it is not achieved.
Key words: solid solution, lanthanum indate, X-ray diffraction, magnetic susceptibility, magnetization.
Введение. В последнее десятилетие значительно возрос интерес к исследованию физико-химических свойств индата лантана Ьа1п03 и твердых растворов на его основе. В работе [1] установлено, что индат лантана, легированный ионами галлия Оа3+ (Ьа1-хСах1п03) и азота К2-(Ьа1п01-УЮ, который проявляет значительную
активность в фоторазложении воды на Н2/02 при облучении ультрафиолетовым и видимым светом, можно использовать в качестве фотокатализатора. В работах [2-4] показано, что твердые растворы на основе индата лантана, легированного ионами редкоземельных элементов 8ш3+, Рг3+, ТЬ3+, Еи3+, Но3+, а также ионами
перспективны для использования в качестве фотолюминофоров в светодиодах белого света и различных дисплеях. Нами установлено, что при введении в матрицу на основе индата лантана LaInO3 оптически активных ионов редкоземельных элементов Dy3+ и Ho3+, излучающих желтый и зеленый свет соответственно, а также ионов-сенсибилизаторов Sb3+, можно получить высокоэффективный фотолюминофор. Фотолюминофоры на основе LaInO3, содержащие незначительные количества парамагнитных ионов, являются в магнитном отношении сильнораз-бавленными твердыми растворами, однако их магнитные свойства практически не исследованы. Такие сильноразбавленные в магнитном отношении парамагнитные твердые растворы с температурой Нееля ниже 1 К являются перспективными материалами для получения сверхнизких температур путем их адиабатического размагничивания [5].
Цель настоящей работы - синтез образцов индатов Lao,95Hoo,o5lnO3, Lao,9oDyo,o5Hoo,o5lnO3, Lao,95Hoo,o5lno,98 Sbo,o2O3, Lao,9oDyo,o5H0o,o5Ino,98 Sbo,o2O3, исследование их кристаллической структуры, полевых зависимостей намагниченности при 6 и 3oo К в магнитных полях до io Тл, температурных зависимостей молярной магнитной восприимчивости.
Основная часть. Синтез керамических образцов индатов Lao,95Hooo5InO3, Lao,9oDyoo5Hooo5InO3,
Lao,95H0o,o5lno,98Sbo,o2O3, Lao,9oDyo,o5H0o,o5Ino,98Sbo,o2O3,
являющихся перспективными фотолюминофорами, излучающими в синей, зеленой и желтой областях видимого света, получали твердофазным методом из оксидов лантана (La2O3), индия (In2O3), диспрозия (Dy2O3), гольмия (Ho2O3), сурьмы (Sb2O3). Все реактивы имели квалификацию «х. ч.». Оксиды лантана, диспрозия и гольмия были предварительно обожжены в течение 1 ч на воздухе при температуре 1273 К.
Исходные оксиды, взятые в заданном молярном соотношении, смешивали и мололи в планетарной мельнице Pulverizette фирмы Fritch с добавлением этанола в стаканчиках с шарами из диоксида циркония. Полученную шихту прессовали под давлением 5o-75 МПа в таблетки диаметром 25 мм и высотой 5-7 мм и затем обжигали в атмосфере воздуха при температуре 1523 К на протяжении 6 ч. После предварительного обжига таблетки дробили, перемалывали, прессовали в бруски длиной 3o мм и сечением 5^5 мм2, которые обжигали при температуре 1523 К в атмосфере воздуха в течение 6 ч.
Рентгеновские дифрактограммы получали на дифрактометре D8 Advance фирмы Bruker с использованием Си^а-излучения при комнатной температуре в диапазоне углов 20 = 2o-8o°.
Параметры элементарной ячейки кристаллической решетки рассчитаны с помощью рентгено-структурного табличного процессора RTP. Удельная намагниченность при температурах 6 и 300 К в магнитных полях до 10 Тл и магнитная восприимчивость в интервале температур 5-300 К в магнитном поле 0,8 Тл полученных образцов индатов измерены вибрационным методом на универсальной высокополевой измерительной системе (Cryogenic Ltd, London, 4IS) в Научно-практическом центре по материаловедению HAH Беларуси.
Установлено, что полученные образцы индатов имеют кристаллическую структуру орто-ромбически искаженного перовскита типа GdFeO3 (a < с /л/2 < b [6]). Образцы индатов, легированные ионами Ho3+, парой ионов Dy3+ -Ho3+, были однофазными (рис. 1, кривые 1, 2), а образцы, легированные ионами Ho3+ - Sb3+, Dy3+ - Ho3+ - Sb3+ (рис. 1, кривые 3, 4), содержали примесную фазу твердых растворов на основе LaSbO3. Параметры элементарной ячейки исследованных индатов приведены в табл. 1. Из-за небольших количеств легирующих ионов Dy3+, Ho3+, Sb3+ параметры кристаллической решетки всех исследованных индатов отличаются незначительно от соответствующих параметров кристаллической решетки LaInO3 [7].
Ж
f-0 <N С ° <Nj
2
о
<N ^ч
<N <N
JL£2
JU.
14A. 3
JLW
30
40
50
2©, град
Рис. 1. Рентгеновские дифрактограммы индатов: 1 - Ьао^Ноо^ШОз; 2 - Ьао^оБуоозИоо^пОз;
3 — Ьао)95Иоо,о51По,988Ьо,о2О3;
4 — ^ао,9о^уо,о5Иоо,о51по,98 ^Ьо,о2°3
На рис. 2 приведены температурные зависимости молярной магнитной восприимчивости в интервале температур 5-3оо К (хмол) твердых растворов на основе индата лантана Lao)95Hoo,o5InO3, La0,90Dy0,05Иo0,05InO3, а также образцов валового состава La0,95Иo0,05In0,98Sb0,02O3, Lao,9oDyo,o5Hoo,o5Ino,98Sbo,o2Oз.
2
4
Таблица 1
Параметры а, Ъ, с и объем Vэлементарной ячейки, степень орторомбнческого искажения £ для образцов фотолюминофоров на основе ЬаТпОэ, легированного ионами Ву3+, Но3*, 8Ъ3+
Состав Параметры кристаллической решетки С/л/2, А
а, А Ь, А с, А V, А3 е = (Ь - а) / а
Ьа0,95Но0,051пО3 5,727 5,940 8,239 280,3 3,72 5,826
Ьа0.900у0.05Но0.051пО3 5,727 5,940 8,230 279,9 3,72 5,819
Ьа0.95Но0.051п0.98^Ъ0.02°3 5,731 5,935 8,237 280,1 3,56 5,824
Ьа0,900у0,05Но0,05!п0,985Ъ0,02О3 5,726 5,934 8,234 279,8 3,63 5,822
Ьа1пО3 [71 5,738 5,953 8,227 281,0 3,75 5,817
Таблица 2
Молярная постоянная Кюри (См), постоянная Вейсса (О), эффективный магнитный момент ионов Ву3+, Но3+ (цЭф) в интервале температур выполнения закона Кюри - Вейсса для твердых растворов Ьао,95Ноо,о51пО3, Ьао,9оВуо,о5Ноо,о51пО3
Состав См, см3 • К/моль Цв 0, К Интервал температур, К
Ьа0,95Но0,051пО3 0,5877 9,69 (Но3+) -4,1 5-300
Ьа0,90»у0,05Но0,051пО3 0,5839 9,66 (Бу3+) -2,9 5-230
Установлено, что во всем исследованном интервале температур 5-300 К изучаемые ин-даты являются парамагнетиками. Показано, что температурные зависимости молярной магнитной восприимчивости образца валового состава Ьао,95Ноо,о51Дз,98$Ьо,с20з и твердого раствора Ьа^Ноо^пОз, а также образца валового состава Ьао,9оОуо,о5Ноо,о51по,988Ъо,о2Оз И твердого раствора Ьао,9оОуо,о5Ноо,о51пОз не отличаются.
300
г, к
Рис. 2. Температурные зависимости молярной магнитной восприимчивости индатов:
• - Ьа0,95Но0,051пОз; ■ - Ьа0,90Су0,05Но0,051пОз; о - Ьа0,95Но0,051п0,98^Ъ0,02О3;
А - Ьа0,900у0,05Но0,051п0,98^Ъ0,02О3
Анализ температурной зависимости обратной величины молярной магнитной восприимчивости твердого раствора Ьа0,95Но0,051пОз (рис. 3) показывает, что закон Кюри - Вейсса (линейная зависимость 1 / Хмол от Т) выполняется для всего исследо-
ванного интервала температур 5-300 К. Для данного температурного интервала выполнения закона Кюри - Вейсса методом наименьших квадратов определены уравнения линейной зависимости 1 / Хмол от Т (1 / Хмол = а + ЬТ). По коэффициентам а и Ь этих уравнений рассчитаны молярная постоянная Кюри (См = 1 / Ь) и постоянная Вейсса (0 = = -а / Ь) (табл. 2). Эффективный магнитный момент ионов Но3+ (д Но3+) Для твердого раствора Ьа0,95Но0,051пО3 вычисляли по формуле
и 3+ = 2,828,1
рэф, Но V 0 05
(1)
Проведенные расчеты показали, что эффективный магнитный момент ионов Но3+ в твердом растворе Ьа0,95Но0,051пО3 составляет 9,69 цв.
Рис. 3. Температурная зависимость обратной величины молярной магнитной восприимчивости в интервале температур 5-300 К для твердого раствора Ьа0,95Но0,051пО3
Исключение при определенной температуре вклада ионов Но + в магнитную восприимчивость твердого раствора Ьа0,90^у0,05Но0,051пО3,
содержащего одновременно парамагнитные ионы Бу3+, Ио3+, проведено путем отнимания от величин молярной магнитной восприимчивости при определенной температуре этого твердого раствора величины молярной магнитной восприимчивости при этой же температуре твердого раствора La0,95Ho0,05InO3:
^Ву3+ = ^^0,90^У0,05И°0,051п°3 _ ^^0,95И°0,051п°3 ' (2)
Температурная зависимость величин обратных значений ХВу3+ Д-™ исследованного твердого
раствора Lao,90Dy0,05Ho0,05InO3 приведена на рис. 4, а. Для интервала температур выполнения закона Кюри - Вейсса 5-230 К (рис. 4, б) рассчитаны молярная постоянная Кюри (См), постоянная Вейсса (©), эффективный магнитный момент ионов Бу3+ (табл. 2). Установлено, что эффективный спин-орбитальный магнитный момент ионов Бу3+ в твердом растворе La0,90Dy0,05Ho0,05InO3 равен 9,66 цв. Полученные величины эффективных магнитных моментов ионов гольмия ц 3+
^эф, Но
(9,69 цв) и ионов диспрозия м (9,66 цв) не-
эф, Dy
сколько ниже теоретических величин ц =
теор, Но
= 10,60 цв, ц 3+ = 10,63 цв [8] для этих ионов.
теор, Е)у
1 / Хмол (Dy3+), моль/см3
600 п
4503001500-
0
100
200
300
T, К
а
1 / Хмол (Dy3+), моль/см3 450
300 150
0
0
100
200
300
T, к
Рис. 4. Температурная зависимость обратной величины молярной магнитной восприимчивости
1 / Хмол ионов Еу3+ в исследованном интервале температур 5-300 К (а) и в интервале температур выполнения закона Кюри - Вейсса 5-230 К (б) для твердого раствора La0,90Dy0,05Ho0,05InO3
При 6 К намагниченность твердых растворов Lao,95Hoo,o5InOз, La0,9oDyo,o5Иoo,o5InOз и образцов валового состава La0,95Иo0,05In0,98Sb0,02O3, Lao,9oDyo,o5Hoo,o5Ino,98Sbo,o2Oз (рис. 5) при росте напряженности магнитного поля до 10 Тл увеличивается нелинейно с постепенным подходом к магнитному насыщению, которое в поле напряженностью 10 Тл не достигается.
студ, Гс • см /г 10
t а
* » * 8 *4
а &
. • »
8 S »
........
0 2 4 6 8 10
Я, Тл
Рис. 5. Полевые зависимости удельной намагниченности при 6 К индатов:
1 - Lao,95Hoo,o5InOз; 2 - Lao,9oDyo,o5Hoo,o5InOз;
3 - La0,95Иo0,05In0,98 Sb0,02O3; 4 - La0,90Dy0,05Иo0,05In0,98 Sb0,02O3
Магнитный момент ионов Ио3+ (ц 3+) в твердом растворе La0,95Ho0,05InO3 рассчитывали по следующей формуле:
М
(3)
^Ho3+
уд La0j95Ho005lnO3
5585 • 0,05
где ov
-уд La0 95Ho0 05ino3 - величина удельной намагниченности твердого раствора La0,95Ho005InO3 при температуре 6 К в магнитном поле 10 Тл; M - молярная масса твердого раствора La0,95Ho005InO3; 5585 - число, равное произведению величины магнетона Бора на число Авогадро.
Магнитный момент ионов Dy3+ (ц^3+) в твердом растворе La0,90Dy0,05Ho0,05InO3 при температуре 6 К в магнитном поле напряженностью 10 Тл вычисляли по формуле
(°уд La0 90Dv0 05Ho0 05InO3 ^та La0 95Ho0 05^3 )mM (4)
V+="
5585 • 0,05
Проведенные по формулам (3), (4) расчеты (табл. 3) показали, что полученные значения магнитных моментов ионов Dy3+, Ио3+, равные 4,97 цв и 5,45 цв соответственно, значительно меньше теоретических значений спин-орбитальных магнитных моментов ионов
2
5
0
Dy
(К
3+
(М- 3+
теор, Dy
3+
теор, Но
= 10,63 цв [8]) и ионов Ho = 10,60 цв [8]). Это свидетельствует
о том, что магнитное поле 10 Тл не приводит к полному магнитному упорядочению парамагнитных, магнитных моментов ионов Бу3+ и Но3+.
Таблица 3
Удельная намагниченность (суд) и магнитный момент ионов Бу3+, Но3+ (р) для твердых растворов
Ьао,95Ноо,о51пО3, Ьао,9оВуо,о5Ноо,о5!пО3
при температуре 6 К
Состав Суд, Гс • см3/г Д, Дв
La0,95Ho0,05InO3 5,0044 5,45 (Ho3+)
La0,90Dy0,05Ho0,05InO3 9,9999 4,97 (Dy3+)
Как видно из рис. 6, при температуре 300 К парамагнитная удельная намагниченность (оуд) всех исследованных индатов при увеличении величины магнитного поля возрастает практически линейно.
ct№ Гс
1,4 1,2 1,0 0,8 Н 0,6 0,4 0,2 0
см3/г
0 2 4 6 8 10
Я, Тл
Рис. 6. Полевые зависимости удельной намагниченности при 300 К индатов:
• - La0,95Ho0,05lnO3; ■ - La0,90Dy0,05Ho0,05lnO3; о — La0,95Ho0,05ln0,98Sb0,02O3; А — La0,90Dy0 ,05Ho0,05ln0,98Sb0,02O3
Установлено, что полевые зависимости удельной намагниченности (рис. 5, 6) образца валового состава Ьа0 95Но0)051п0)988Ъ0)02О3 и твердого раствора Ьа0 95Но0 051пО3, а также образца валового состава Ьа090Ву0)05Но0)051п0)988Ъ0)02О3 и твердого раствора Ьа090Ву005Но0051пО3 не отличаются.
Заключение. В работе твердофазным методом из соответствующих оксидов получены образцы индатов Ьа0,95Но0,051пО3, Ьа0,900у0,05Но0,051пО3,
Ьа0)95Но0,051п0,988Ъ0,02О3, Ьа0,900у0,05Но0)051п0,988Ъ0,02О3.
Выявлено, что все полученные образцы имеют кристаллическую структуру орторомбически искаженного перовскита типа GdFeO3. Показано, что в образцах индатов, содержащих ионы 8Ъ3+, присутствует незначительное количество примесной фазы твердых растворов на основе Ьа8ЪО3.
Установлено, что во всем исследованном интервале температур 5-300 К полученные образцы индатов являются парамагнетиками. Значения эффективных магнитных моментов парамагнитных ионов Бу3+, Но3+ незначительно меньше теоретических значений спин-орбитальных магнитных моментов этих ионов. Показано, что при 300 К повышение напряженности магнитного поля до 10 Тл приводит к линейному увеличению парамагнитной удельной намагниченности всех исследованных индатов. При 6 К намагниченность всех анализируемых образцов при росте напряженности магнитного поля до 10 Тл увеличивается нелинейно с постепенным подходом к магнитному насыщению, которое, однако, в поле 10 Тл не достигается. Доказано, что введение диамагнитных ионов сурьмы 8Ъ3+ в твердые растворы Ьа0,95Но0,051пО3, Ьа0,90Ву0,05Но0,051пО3 не приводит к изменению намагниченности и магнитной восприимчивости образующихся образцов валового состава Ьа0 95Но0)051п0 988Ъ0)02О3,
Ьа0,90Ву0,05Но0,05!п0,9^Ъ0,02О3.
Литература
1. Dhanasekaran P., Gupta N. M. Effects of grain morphology, microstructure and dispersed metal cocatalyst on the photoreduction of water over impurity-doped LaInO3 // Mat. Res. Bull. 2012. Vol. 47. P. 1217—1228.
2. Liu X., Lin J. Synthesis and luminescent properties of LaInO3: RE3+ (RE = Sm, Pr and Tb) nanocrystalline phosphors for field emission displays // Solid State Sci. 2009. Vol. 11. P. 2030—2036.
3. Luminescent properties of a new red-emitting phosphor based on LaInO3 for LED / A. Tang [et al.] // Optoelec. Adv. Mater. 2011. Vol. 5, no. 10. P. 1031—1034.
4. Unravelling the energy transfer mechanism in bismuth co-activation of LaInO3: Sm3+/Ho3+ nanophosphor for color-tunable luminescence / C. S. Kamal [et al.] // RSC Adv. 2017. Vol. 7, no. 16. P. 9724—9731.
5. Карлин P. Магнетохимия. M.: Мир, 1989. 400 с.
6. Powder Diffraction File. Swarthmore: Joint Committee on Powder Diffraction Standart: Card no. 00-047-0067.
7. Excitation and emission spectra of LaInO3-based solid solutions doped with Sm3+, Sb3+ / E. K. Yukhno [et al.] // J. Lumin. 2017. Vol. 182. P. 123—129.
8. Кринчик Г. С. Физика магнитных явлений. М.: Изд-во МГУ, 1976. 367 с.
References
1. Dhanasekaran P., Gupta N. M. Effects of grain morphology, microstructure and dispersed metal cocatalyst on the photoreduction of water over impurity-doped LaInO3. Mat. Res. Bull., 2o12, vol. 47, pp.1217-1228.
2. Liu X., Lin J. Synthesis and luminescent properties of LaInO3: RE3+ (RE = Sm, Pr and Tb) nanocrystalline phosphors for field emission displays. Solid State Sci., 2oo9, vol. 11, pp. 2o3o-2o36.
3. Tang A., Zhang D., Yang L., Wang X. Luminescent properties of a new red-emitting phosphor based on LaInO3 for LED. Optoelec. Adv. Mater., 2o11, vol. 5, no. 1o, pp. Ю31-Ш34.
4. Kamal C. S., Rao T. V., Reddy P. V. S. S. S. N., Sujatha K., Ajayi B. P., Jasinski J. B., Rao K. R. Unravelling the energy transfer mechanism in bismuth co-activation of LaInO3: Sm3+/Ho3+ nanophosphor for color-tunable luminescence. RSC Adv., 2o17, vol. 7, no. 16, pp. 9724-9731.
5. Karlin R.Magnetokhimiya [Magnetochemistry]. Moscow, Mir Publ., 1989. 4oo p.
6. Powder Diffraction File. Swarthmore: Joint Committee on Powder Diffraction Standart: Card no. oo-o47-oo67.
7. Yukhno E. K., Bashkirov L. A., Pershukevich P. P., Kandidatova I. N., Mironova-Ulmane N., Sarakovskis A. Excitation and emission spectra of LaInO3-based solid solutions doped with Sm3+, Sb3+. J. Lumin, 2o17, vol. 182, pp. 123-129.
8. Krinchik G. S. Fizika magnitnykh yavleniy [Physics of magnetic phenomena]. Moscow, Izdatel'stvo MGU Publ., 1976. 367 p.
Информация об авторах
Юхно Елена Казимировна - аспирант. Белорусский государственный технологический университет (22ooo6, г. Минск, ул. Свердлова, 13а, Республика Беларусь). E-mail: [email protected]
Башкиров Леонид Андреевич - доктор химических наук, профессор, профессор кафедры физической и коллоидной химии. Белорусский государственный технологический университет (22ooo6, г. Минск, ул. Свердлова, 13а, Республика Беларусь). E-mail: [email protected]
Кандидатова Ирина Николаевна - кандидат химических наук, ассистент кафедры физической и коллоидной химии. Белорусский государственный технологический университет (22ooo6, г. Минск, ул. Свердлова, 13 а, Республика Беларусь). E-mail: [email protected]
Бушинский Максим Владиславович - кандидат физико-математических наук, научный сотрудник. Научно-практический центр по материаловедению Национальной академии наук Беларуси (22oo72, г. Минск, ул. П. Бровки, 19, Республика Беларусь). E-mail: [email protected]
Information about the authors
Yukhno Elena Kazimirovna - PhD student. Belarusian State Technological University (13a, Sverd-lova str., 22ooo6, Minsk, Republic of Belarus). E-mail: [email protected]
Bashkirov Leonid Andreevich - DSc (Chemistry), Professor, Professor, the Department of Physical and Colloid Chemistry. Belarusian State Technological University (13a, Sverdlova str., 22ooo6, Minsk, Republic of Belarus). E-mail: [email protected]
Kandidatova Irina Nikolaevna - PhD (Chemistry), assistant lecturer, the Department of Physical and Colloid Chemistry. Belarusian State Technological University (13a, Sverdlova str., 22ooo6, Minsk, Republic of Belarus). E-mail: [email protected]
Bushinskiy Maksim Vladislavovich - PhD (Physics and Mathematics), researcher. Scientific and Practical Materials Research Centre of the National Academy of Sciences of Belarus (19, P. Brovki str., 22oo72, Minsk, Republic of Belarus). E-mail: [email protected]
Поступила 03.05.2017
