Вычисление значений собственных функций дискретных полуограниченных снизу операторов методом регуляризованных следов Текст научной статьи по специальности «Математика»

УДК 519.642.8

ВЫЧИСЛЕНИЕ ЗНАЧЕНИЙ СОБСТВЕННЫХ ФУНКЦИЙ ДИСКРЕТНЫХ ПОЛУОГРАНИЧЕННЫХ СНИЗУ ОПЕРАТОРОВ МЕТОДОМ РЕГУЛЯРИЗОВАННЫХ СЛЕДОВ

© 2012 С.И. Кадченко, С.Н. Какушкин1

Разработан численный метод нахождения значений собственных функций дискретных полуограниченных снизу операторов. Получены оценки остатков сумм рядов Рэлея-Шредингера "взвешенных" поправок теории возмущений. Произведена апробация метода на примере оператора Лапласа с возмущающей функцией комплексного переменного.

Ключевые слова: собственные значения, собственные функции, "взвешенные" поправки теории возмущений, дискретные операторы.

1. Предварительные сведения

Классическая теория регуляризованных следов активно развивалась с 1950-х годов [1]. В рамках использования имевшихся общих методов было получено большое количество теоретических результатов. С конца 70-х, вместе с сужением круга стандартно решаемых задач, в теории регуляризованных следов на первый план стали выходить задачи для дискретных операторов в частных производных, в решении которых до этого практически не было никаких результатов. Принципиальным стал поворот теории к изучению следов абстрактных операторов и приложении этих результатов к конкретным операторам математической физики. В последнее время приобретают большое значение вопросы нахождения собственных чисел и собственных функций для возмущенных самосопряженных операторов [2-4]. В.А. Садовничий и В.Е. Подольский впервые сделали теоретическое обоснование вычисления первых собственных чисел оператора Штурма-Лиувилля, основанное на системе нелинейных уравнений, составленной из регуляризованных следов оператора [5]. Дальнейшее развитие метод регуляризованных следов (РС) получил в работах С.И. Кадченко (см., например [6; 7]), где были получены вычислительно эффективные формулы нахождения собственных чисел дискретных полуограниченных снизу операторов. Естественным продолжением этих работ является использование метода РС для вычисления значений собственных функций возмущенных самосопряженных операторов.

хКадченко Сергей Иванович ([email protected]), Какушкин Сергей Николаевич ([email protected]), кафедра прикладной математики и вычислительной техники Магнитогорского государственного университета, 455000, Российская Федерация, г. Магнитогорск, пр. Ленина, 114.

Рассмотрим дискретный полуограниченный снизу оператор Т с однократным спектром, заданный в сепарабельном гильбертовом пространстве Н с областью определения в Л. Предположим, что известны собственные числа {Ап}ТО=1 оператора Т, занумерованные в порядке возрастания их действительных величин, и ор-тонормированные собственные функции {^п(х)}ТО=1, отвечающие этим собственным числам и образующие базис в Н. Обозначим количество всех собственных значений Ап оператора Т, которые лежат внутри окружности ТП0 радиуса рпо =

| А^п + 1 + Апп | «_,

= I—«т_-^ с центром в начале координат комплексной плоскости, через по.

Пусть Р : Ь2(В) ^ Ь2(В) — оператор умножения на функцию р(х). Обозначим через {мп}ТО=1 собственные значения оператора Т + Р , пронумерованные в порядке возрастания их действительных частей, а через {ип(х)}ТО=1 — соответствующие им собственные функции. Если для всех п ^ по выполняются неравенства цп = |а | < 1, тогда линейный оператор Т + Р является дискретным, и внутри окружности Тп0 находится одинаковое количество собственных значений операторов Т и Т + Р (см. [8, гл. 5, § 4, лемма 3]). При этом первые п0 собственных функций оператора Т + Р являются решениями системы нелинейных уравнений [9]:

по по I

£ (х)Щ (у) = £ А^- (х)^ (у) + £ а^Ы + е<р). (1.1)

¿=1 ¿=1 к=1

Здесь

"кР)(по) = (—^/ Ар[Кт(го,гк, А) о Ргк]к о Кт(гк,*к+1,А)^А

есть к-тые поправки теории возмущений к "взвешенной" спектральной функции оператора Т + Р целого порядка р; Кт (х, у, А) — ядро резольвенты КА (Т) оператора Т, а операция "о" вводится по правилу

(К о Р о д)(х,у,А) = У К(х,г,А)Ргд(г,у,А)^.

( ) ( )

Через е^ = ^ атр)(по), Vt € N обозначены остатки сумм функциональных

т=4+1

рядов Рэлея-Шредингера.

Правые части уравнений (1.1) выражаются через характеристики невозмущенной задачи и возмущающего оператора Р, а акР)(по) вычисляются с помощью теории вычетов. Используя систему уравнений (1.1), можно разработать новый численный метод нахождения значений собственных функций возмущенных самосопряженных операторов в узлах дискретизации.

2. Теоретические положения метода РС

то ( )

Найдем суммы рядов Рэлея-Шредингера ^ ак (по). Для этого получим ана-

к=1

литические формулы, позволяющие вычислять "взвешенные " поправки теории возмущений акР)(по).

Теорема 2.1. Пусть все предположения, сделанные ранее относительно операторов Т и Т + Р, выполнены. Если для всех п € N выполняются неравенства

т„

< 1, то "взвешенные" поправки теории возмущений акр)(по) для любых натуральных к, р и по вычисляются по формулам:

»

По СО

Ы = — ^ «Л (ж)«3к + 1 Ы;

= 1 ¿1,...,Л + 1 = 1

т=1

где

0, Ч?т = п, т = 1, к +1;

к Дш , / = к + 1;

Иш

(1-1)! лТл к-1+1

лр

П (Л Л ^'т. )

, 0 <1 < к;

= ) — скалярное произведение; 1— число совпадений = п, т

= 1,к + 1.

Доказательство. Так как оператор Т дискретен и полуограничен снизу, то его резольвента Дл(Т) является интегральным оператором [13] и его ядро Кт(ж, у, А) имеет вид:

«¿(^«¿(у)

Кт (ж,у,А) = X/

¿=1

А;- А

Тогда

»

(по) = (—?/ АР[Кт(*о,**, А) о ]к о Кт(**,^+ьА)ЙА

(2.1)

(—и" / А^Кт(*о,*1,А) о Р^ о Кт(^1,^2, А) о Р22 о ...о

оКт, А) о Р^ о Кт(^, гй+1, А)^А :

(~1)А 2пг

Ар

Кт(^о,^1,А)Р21 Кт(^1,^2, А)Р22 х ...

т„„ ООО

... х Кт,А)Р2кКт(^, 2^+1, А)^^...^

¿А

(~1)А 2пг

Ар

т„0 О О

^ «31 Ы«Л (^1) ^ Р^1 «32 (^1)г32 Ы

а, _ А - - х...

А71 — А ' Аз2 — А

31 = 1 31 32 = 1 32

... х ^-а- -А-

3'к=1 3к 3'к+1=1 3к+1

¿А:

(—1) 2пг

Ар

' Г ^ «31 (^о)г31 (^1) х

Тп О О

31

А31 - А

к + 1

^ ^^ «3т (^™_1)г3т (^т)

А,- — А

3т

¿А

к

X

!-1

1

к

о

о

X

Yl Vi (Zo)vjfc+1 (zk + 1 )(Pvj1 , j )(Pvj2 , j ) ... (Pj , vjfc+1 ) X jl,j2,...,jfc + l=l

x(-1)fc Г ApdA =

2ni / k+1

Tn0 (-1)k+1 П (A - Ajm)

m=1

oo k

- ^ (VJ1 (Z0)Vjk + 1 (zk+1)rkP)(n,j1,...,jk + 1) П Vmjm+i) ,

Jl,...,Jfc + 1 = 1 m=1

где rkp)(n,j1,...,jk+1) = ^ J fc+1APdA .

Tno J]1 (A-Ajm)

Здесь Vij = (Pvj,vj) = J PzVj(z)Vj(z)dz. Функция k+1 AP- в круге Tno имеет

D П (A-Ajm)

в точках Ап, п = 1,по полюсы кратности 1 — количество совпадений = п, т = 1, к + 1. Поэтому на основании теоремы о вычетах имеем:

1 ¡' АРЙА ,, ч Ар

rkp)(n,j1,...,jk+1) = 2- f k+1 A dA— = res(An)-

тПо П (A - Ajm ) П (A - Ajm )

m=1 m=1

0, Vjm = n, m = 1,k + 1;

k AT^P * = k + 1;

' lim dA- i-), 0 <1 < k.

(1-1)! xli^V dAi-M fc-i + 1 ( ) A^An V П (A-Ajm)

m=1

Теорема доказана.

Теорема 2.2. Пусть T — дискретный полуограниченный снизу оператор, а P — ограниченный оператор, действующие в сепарабельном гильбертовом пространстве H. Если для некоторого натурального числа no выполняются неравенства A 2||PA—г < 1, то для остатков e(p)(n0) сумм рядов Рэлея-Шредингера опе-

1 Ano + 1 Ano 1

ратора T + P справедливы оценки:

|4Р)Ы| < Co2pn+ 1S„o ||P|| —

1 - q

2

Здесь q = lAnoT-Lol , S"0 = ^P ( E "[) , |vi(x)| < C0 Vi = 1

Доказательство.

Запишем вспомогательную цепочку равенств, используя спектральное представление ядра резольвенты (2.1):

([Кт о Р]т о Кт)(х,у,А) = У .„1 Кт(х,^1,А)Рг1 Кт(гь^А^ х ...

в в

... х Кт(гт_1,.гт, А)Р2тКт(гт, у, А)^1...^т = = - А _ А Р*1 Кт(^1,^2,А)Р22 х ...

D D i=1

к < \\т> «3 (2т)«3 (у) л л

... х Кт(гт_1, А)Р2т ^ 3 А _ 3 ¿^...¿.гт

3=1 3

«¿(жЦ «¿ЫР^ [йл(Т )Р]т_1«3- (у)

V_О_

/3 (А. — а)(А3 — А)

= £ «¿(х)(Р [Дл(Т )Р]т_Ч , «¿)«3 (у)

¿,3 (А — А.)(А — Аз)

Оценим модуль а^^по) с учетом последнего равенства:

^Ы! =

( —1)к /■ «¿(ж)(Р[Дл(Т)Р]т_1«3,«.)«3(у)

Ар у^ «¿(ж)(Р [^Л(Т )Р] «3 /«¿)«3 (у) ¿А

(А — А-)(А — А-)

2П У ^ (А — А.)(А — А3)

¿,3

<

. 1 К(ж)!!(Р[Дл(Т)Р]т_1«3,«.)||«3-(у)! ,, ^

^ 2ПУ |А^ |А — А.||А — А3 ¿А ^

а0

| /ж_, С 2 \2 / 2 \ т_1

< 2П2п<«' £¡апС—А!\||Р||"([Апогт^лп:]\ <

/ 2 \т_ 1 / ™ 1 \ 2

^ Со2рП+1!|РГ ,А 2 А , -р £ <

ЧАП0 + 1 — АПо V Лi |АП0 — А. К

< Со2рП+1^П0 ||Р||?т_1,

о рП0

2

где я = |ЛпГЛп,| , ^П0 = зир (¿£ , ¡«¿(ж)| ^ Со V. = 1,

С ( )

Отметим, что ряд £ ^—1_л,| сходится [9]. Поэтому для е( (по) имеет место

¿=1 0

оценка

С £

|4р)(по)| < Со2рП+ 1^П0 ||Р|| £ ят_1 = Со2рП+ Х ||Р|| .

— , 1 — я

Теорема доказана.

Запишем систему уравнений (1.1) для по = п и по = п — 1:

П П С

£ (*)и (у) = £ АР«3 (ж)«3 (у) + £ акр) (п), (2.2)

3=1 3=1 к=1

П_1 П_1 С

£ (ж)и3(у) = £ Ар«3(ж)«3(у) + £ акр)(п — 1). (2.3)

3=1 3=1 к=1 Вычитая из уравнения (2.2) уравнение (2.3), найдем:

1 ' "' «п(ж)«п(у)+ > (п) а^ '(п-

,п(ж)ип(у) = -р ^«п^КЫ + £[акр)(п) — акр)(п — 1)]). (2.4)

к=1

Полученная формула позволяет находить значения собственных функций оператора Т + Р.

Используя теоремы 2.1, 2.2 и формулу (2.4), проведем численный эксперимент по нахождению значений собственных функций возмущенного оператора Лапласа.

тп

тп0

3. Численный эксперимент

Пусть оператор Т = — Д задан на прямоугольнике П = [0, а] х [0,6] с границей Г. Здесь Д = дЦгг + др"• В качестве возмущения Р возьмем оператор умножения на дважды непрерывно дифференцируемую функцию р(х, у), определенную на прямоугольнике П.

Рассмотрим спектральную задачу

(Т + Р)< = в<, < е В. (3.1)

В = {< | < е С2(П) р|С[П], Д< е ¿2[П] : < = о}. Известно, что собственные числа Л„й и собственные функции оператора Т

имеют вид:

о/ n2 k2 \ 2 nnx kny

A„fc = n + -y , v„fc(x,y) = sin-sin - , n, k € N.

Va2 b2/ Va6 a b

Система собственных функций {vnk }^°fc=1 образует базис пространства Ь2[П].

2 ' В случае, когда — иррациональное число, оператор T имеет однократные собственные числа.

Пронумеруем собственные числа {Ank}^°k=1 оператора T одним индексом в порядке возрастания их действительных частей.

Собственные числа возмущенного оператора T + P можно найти, используя формулы [7]:

Mn = An + (Pv„, v„) + ¿i(n), n = 1,no, ~ ~ 2 где для ¿i(n) справедливы оценки |¿>i(n)| ^ (2n — 1)pni—q, q = maxqn.

В таблице приведены результаты вычисления значений первых собственных функций в узлах дискретизации спектральной задачи (3.1). В случае метода РС значения собственных функций обозначены wn(x, у). В случае метода А.М. Данилевского — wn(x, у). Аргументы x и у изменяются от 0 до ^/ПП с шагом 0,11. Проведенные расчеты показывают, что результаты вычислений собственных функций возмущенного оператора Лапласа методом РС и методом А.М. Данилевского хорошо согласуются.

Таблица

Значения wn и wn для возмущенного оператора Лапласа, вычисленные

при a = , b =1 и p(x, у) = (1 + i)xy2

n x У Un и, |«n - Un | un un 100 %

1 un

1 0, 22 0, 22 1, 2277949 + 0, 0044957г 1, 2278057 - 0,0042655г 0,0000099 0,000813

0, 22 0, 33 1, 6565221 + 0, 0047339г 1, 6565321 - 0,0043272г 0,0000087 0,000531

0, 22 0, 44 1, 8884005 + 0, 0035046г 1, 8884043 - 0, 0028878г 0,0000027 0,000145

0, 22 0, 55 1, 896431 +0, 0013475г 1, 8964256 - 0,0005408г 0,0000058 0,000306

0, 33 0, 22 1, 4892400 + 0, 0048573г 1, 4892428 - 0,0048056г 0,0000025 0,000174

0, 33 0, 33 2, 0090895 + 0, 0046755г 2,0090924 - 0,004586г 0,0000027 0,000138

0, 33 0, 44 2, 2900251 + 0, 0026136г 2,2900265 - 0, 0024607г 0,0000013 0,000058

0, 33 0, 55 2, 2993781 - 0, 0005276г 2,2993764 + 0, 0007641г 0,0000015 0,000065

0, 44 0, 22 1, 4173573 + 0, 0040158г 1, 4173494 - 0,0041988г 0,0000073 0,000521

0, 44 0, 33 1, 9119410 + 0, 0033633г 1,9119346 - 0, 0036901г 0,0000057 0,000301

Окончание таблицы

п X У и„ и„ |йп - «п| и 2П X

X 100%

1 0 44 0 44 2, 1789915 + 0, 0008194г 2, 1789898 - 0, 0012814г 0 0000014 0 000068

0 44 0 55 2,1874983 - 0, 0027052г 2, 1875019 + 0, 0021727г 0 0000029 0 000136

0 55 0 22 1 ,0284621 + 0, 002543Н 1, 02845 - 0, 00281783г 0 0000114 0 001115

0 55 0 33 1 ,3872356 + 0, 0017766г 1, 3872254 - 0, 0022656г 0 0000095 0 000685

0 55 0 44 1 , 5808143 - 0, 0004246г 1, 5808112 - 0, 0002822г 0 0000032 0 000201

0 55 0 55 1,5867458 - 0, 003309г 1, 5867515 + 0, 0024593г 0 0000042 0 000262

2 0 22 0 22 1,8850059 + 0, 0004272г 1, 88500701 + 0, 0004706г 0 0000012 0 000063

0 22 0 33 1 , 6784847 + 0, 003497Н 1, 67826304 + 0, 0037777г 0 000221 0 013171

0 22 0 44 0,6994813 + 0, 0070236г 0, 69948269 + 0, 7156526г 0 0000027 0 00039

0 22 0 55 -0 , 6018627 + 0 , 0085762г -0, 6018597 + 0, 0085335г 0 0000036 0 000597

0 33 0 22 2,2870274 + 0,0004618г 2, 2870278 + 0, 0004908г 0 0000003 0 000015

0 33 0 33 2,0366146 + 0, 004053г 2, 0363444 + 0, 0043579г 0 0002695 0 013235

0 33 0 44 0, 8494149 + 0, 0077875г 0, 8494154 + 0, 0078879г 0 0000014 0 000168

0 33 0 55 -0 ,7284031 +0 , 008672г -0, 7284013 + 0, 008615Н 0 0000025 0 000337

0 44 0 22 2.1772798 + 0,0003818г 2, 1772789 + 0, 0003854г 0 0000008 0 000037

0 44 0 33 1.9390401 + 0, 0036649г 1.9387817 + 0, 003919Н 0 0002579 0 013303

0 44 0 44 0,8094209 + 0,0066661г 0, 8094202 + 0, 0067014г 0 0000004 0 000047

0 44 0 55 -0 , 6915945 + 0, 006490381г -0, 6915942 + 0, 0064204г 0 0000009 0 000132

0 55 0 22 1 ,5802695 + 0, 0002418г 1, 5802682 + 0, 0002298г 0 0000013 0 00008

0 55 0 33 1 ,4074509 + 0, 0025418г 1, 4072626 + 0, 0027042г 0 000188 0 013359

0 55 0 44 0,5879461 + 0, 0043815г 0, 5879449 + 0, 0043715г 0 0000012 0 000211

0 55 0 55 -0,5008262 + 0,0036323г -0, 5008267 + 0, 0035652г 0 00000002 0 000004

3 0 22 0 22 1 ,4187905 - 0, 005185Н 1, 4188759 - 0, 0057146г 0 0000874 0 0061611

0 22 0 33 1 ,9129145 - 0, 004080Н 1, 9129666 - 0, 0047342г 0 0000535 0 0027981

0 22 0 44 2, 1788502 - 0, 0005046г 2, 1790041 - 0, 001328г 0 0001542 0 007076

0 22 0 55 2, 1863271 + 0, 00395Ш 2, 1866724 + 0, 0029744г 0 0003437 0 01572

0 33 0 22 0, 4113426 - 0, 0021685г 0, 4111416 - 0, 0025359г 0 0001989 0 048372

0 33 0 33 0, 5535044 - 0, 0010144г 0, 5534391 - 0, 0016927г 0 0000637 0 011504

0 33 0 44 0, 629121 +0,0013327г 0, 6284397 + 0, 0012098г 0 0006816 0 108455

0 33 0 55 0, 630164 + 0,0036967г 0, 6292143 + 0, 0039061г 0 0009484 0 1507218

0 44 0 22 -0, 9427961 + 0,0021345г -0, 9427938 + 0, 0015746г 0 0000034 0 000365

0 44 0 33 -1, 2733068 + 0,0030433г -1, 2733446 + 0, 002368Н 0 0000363 0 0028558

0 44 0 44 -1,4529489 + 0,0032497г -1,4532817 + 0, 0028594г 0 0003319 0 022847

0 44 0 55 -1,4601338 + 0,00240Ш -1,4608663 + 0, 0025289г 0 0007327 0 050182

0 55 0 22 -1,4993769 + 0,0041142г -1,4992294 + 0, 0035299г 0 0001489 0 0099374

0 55 0 33 -2,0238185 + 0,0046577г -2,0238457 + 0, 0041449г 0 0000261 0 001288

0 55 0 44 -2, 3079068 + 0,0035688г -2, 307408 + 0, 0025263г 0 0005001 0 0216738

0 55 0 44 -2, 3181168 + 0,0010602г -2, 3172614 - 0, 0002723г 0 0008556 0 036923

Заключение

В статье разработан новый метод нахождения значений собственных функций возмущенных самосопряженных операторов, который хорошо согласуется с известными численными методами Данилевского и Крылова. Численные расчеты показывают, что метод РС на порядок вычислительно эффективнее, чем известные численные методы.

Литература

[1] Садовничий В.А., Подольский В.Е. Следы операторов // Успехи математических наук. 2006. Т. 61. Вып. 5 (371). С. 89-156.

[2] Свиридюк Г.А., Баязитова А.А. О прямой и обратной задачах для уравнений Хоффа на графе // Вестн. СамГТУ. Сер.: Физ.-мат. науки. 2009. № 1(18). С. 6-17.

[3] Свиридюк Г.А., Загребина С.А., Пивоварова П.О. Устойчивость уравнений Хоффа на графе // Вестн. СамГТУ. Сер.: Физ.-мат. науки. 2010. № 1(15). С. 6-15.

[4] Свиридюк Г.А., Сукачева Т.Г. Быстро-медленная динамика вязкоупругих сред //ДАН СССР. 1989. Т. 308. № 4. С. 791-794.

[5] Садовничий В.А., Подольский В.Е. О вычислении первых собственных значений оператора Штурма - Лиувилля // ДАН. 1996. Т. 346. № 2. С. 162-164.

[6] Кадченко С.И. Новый метод вычисления собственных чисел спектральной задачи Орра — Зоммерфельда // Электромагнитные волны и электронные системы. 2000. Т. 5. № 6. С. 4-10.

[7] Кадченко С.И., Рязанова Л.С. Численный метод нахождения собственных значений дискретных полуограниченных снизу операторов //Вестник ЮУрГУ. Сер.: Математическое моделирование и программирование. 2011. № 17(234). Вып. 8. С. 46-51.

[8] Садовничий В.А. Теория операторов: учеб. для вузов с углубленным изучением математики. 5-е изд., стереотип. М.: Дрофа, 2004. 384 с.

[9] Садовничий В.А., Дубровский В.В. Замечание об одном новом методе вычисления собственных значений и собственных функций дискретных операторов // Тр. семинара И.Г. Петровского. М.: Изд-во МГУ. 1994. Вып. 17. С. 244-248.

[10] Дубровский В.В., Седов А.И. Оценка разности спектральных функций операторов типа Лежандра // Фундаментальная и прикладная математика. 2000. Т. 6. № 4. С. 1075-1082

[11] Дубровский В.В., Седов А.И. Оценка разности спектральных функций операторов типа Гегенбауэра по норме // Известия высших учебных заведений. Сер.: Математика. 1999. № 8(447). С. 20-25.

[12] Дубровский В.В., Седов А.И. Оценка разности спектральных функций самосопряженных операторов // Электромагнитные волны и электронные системы. 2000. Т. 5. № 5. С. 10-13.

[13] Наймарк М.А. Линейные дифференциальные операторы. М.: Наука, 1969. 528 с.

Поступила в редакцию 19/1/2012; в окончательном варианте — 19/1/2012.

THE CALCULATING OF MEANINGS OF EIGEN FUNCTIONS OF DISCRETE SEMIBOUNDED FROM BELOW OPERATORS VIA METHOD OF REGULARIZED

TRACES

© 2012 S.I. Kadchenko, S.N. Kakushkin2

The numerical method of finding of meanings of eigenfunctions of discrete semibounded from below operator is developed. Estimates of residuals of sums of series of Reley-Schrodinger of the "weighed" corrections of the perturbation theory are gained. Approbation of the method on the example of Laplace operator with perturbed function of complex variable is produced.

Key words: eigen values, eigen functions, "weighted" corrections of perturbation theory, discrete operators.

Paper received 19/1 /2012. Paper accepted 19/1 /2012.

2Kadchenko Sergey Ivanovich ([email protected]), Kakushkin Sergey Nikolaevich ([email protected]), the Dept. of Applied Mathematics and Calculating Technics, Magnitogorsk State University, Magnitogorsk, 455000, Russian Federation.