CC BY
66
2. Бугрова НМ., Резникова Ж.Н. Методические указания по изучению экологии и определению муравьев. - Новосибирск: Изд-во НГУ, 1989 . - 38 с.
3. Гигиенические аспекты районной планировки и гидростроительства в Кемеровской области. - Новосибирск: Наука, 1978. - 229 с.
4. Гил ев A.B., Малоземова Л. А. Изучение воздействия радиоактивного загрязнения на сообщества муравьев (Insecta, Hymenoptera, Formicidae) // Беспозвоночные животные Южного Зауралья и сопредельных территорий. Матер. Всеросс. конф. - Курган, 1998. - С. 91-93.
5. Демиденко Н.В., Скалон ТА. Возможность компенсации антропогенных воздействий на природные зоны путем организации искусственных экосистем во// . -
мерово. Тез. докл. науч.-практ. конф. - Кемерово, 1998. - С.4-7.
6. Демч енко А.В .Особенности развития комплексов муравейников группы F.rufa Лапландского заповедника (1981-1990 гг.), влияние промышленных выбросов // Муравьи и защита леса. - М., 1991. - С. 30-34.
7. Длусский ГМ., Захаров АЛ. Расселение муравьев в лесах разных типов // Лесное хозяйство. 1965. № 8. С. 55.
8. Материалы к Государственному докладу «О состоянии и охране окружающей природной среды Кемеровской области в 2005 году» / Администрация Кемеровской области. - Кемерово: ИНТ, 2006. - 320 с.
9. Petal J.M. Adaptation of ants to industrial pollution // Mem. zool. 1978. №29. P. 99108.
10. Puszkar T. Les fourmis (Formicidae) de la zone polluee des etablissements de l’azote de Pulawy // Mem. zool. 1978. № 29. P. 129-142.
Блинова Светлана Викторовна Кемеровский государственный университет E-mail: sv [email protected] 650043, , . , . , 6,
.: 8(384-2)72-05-80
Blinova Svetlana Viktorovna,
Kemerovo State University E-mail: sv [email protected]
6, Krasnaya Str., Kemerovo, Ecology 650043, Russia, Ph.: +7(384-2)72-05-80
УДК 534.29:551.594.25
М. А. Тимошенко
РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ О ДИФФУЗИОННОМ ИЗМЕНЕНИИ СЧЕТНОЙ КОНЦЕНТРАЦИИ НАНОЧАСТИЦ МЕТОДОМ ОПЕРАЦИОННОГО ИСЧИСЛЕНИЯ
Целью работы является исследование механизма диффузионного движения аэрозольных нано- и субмикронных частиц. Для этого была решена двумерная задача о пространственно-вршенном изменении счетной концентрации аэрозольных частиц, находящихся в акустическом поле. Получено аналитическое выражение изменения концентрации во времени при движении в пространстве. По-
строены графики распределения счетной концентрации во времени и пространстве от различных параметров.
Наночастицы; счетная концентрация; коэффициент диффузии; операцион-.
M.A. Timoshenko THE SOLUTION OF NANOPARTICLES COUNTING CONCENTRATION DIFFUSION MODIFICATION PROBLEM BY THE METHOD OF OPERATIONAL CALCULS
The purpose of work is to investigate the aerosols nano- and submicronic particles diffusion motion mechanism. For that the two-dimensional problem of spatio-temporal, situated in the sound field, aerosols particles counting concentration change were solved. The concentration change in time at the space motion formula was found. The counting concentration distribution in time and the space graphs were made.
Nanoparticles; counting concentration; diffusion constant; operational calculus.
Рассмотрим процесс осаждения наночастиц на поверхность как диффузию системы из большого числа одинаковых частиц к «поглощающей» стенке. Частицы дыма сигарет имеют весьма малые размеры (20 - 600 нм) и участвуют в бро. -ются за счет адгезионных сил.
Для решения ряда задач, связанных с нахождением концентрации аэрозольных частиц (табачного дыма в дыхательных путях, промышленных аэрозолей в электрофильтрах осадительных аппаратов, экологические задачи, связанные с туманами и др.), удобно использовать операционные методы. Эти методы являются наиболее простыми и удобными для решения задач с разнообразными краевыми .
. - «
»,
Пусть имеем источник дыма с начальной счетной концентрацией n0, аэрозольные частицы которого заполняют
,
плоской стенкой на расстоянии d от ис.
, -
ризуется уточненным коэффициентом D -частиц. Расположим ось х перпендикулярно к стенке и поместим на последней начало координат (рис. 1).
Рассмотрим двумерную задачу о
-
счетной концентрации аэрозольных час, . Найдем, как изменяется концентрация во времени при движении в пространстве. Для этого используем уравнение диффузии [2]:
и его приложение к интегрированию изданной в 1862 г. [1].
Рис. 1. Случай плоской стенки, соприкасающейся с больший объемом аэрозоля
1 дп _ д2п
О дґ дх2 ’ ( )
где п - счетная концентрация, 1/м3; х - координата, м; ґ - время, с; О - акустический коэффициент диффузии, м2/с.
Для решения уравнения (1) имеем следующие краевые условия:
1) первое граничное условие (у источника):
п _ п0, х _ 0 ; (2)
2) ( ):
йп (3)
— _ 0, х _ й; йх
3) ( ):
п _ 0, ґ _ 0. (4)
Применим к (1) - (4) функциональное преобразование Лапласа:
_ % (5)
n = \ne s dt,
где ^ - комплексное число; п - изображение функции; п - оригинал
(счетная концентрация).
Преобразуем обе части уравнения (1) по Лапласу:
f_L dle~stdt = ЙПe~stdt. ()
J D dt J dx
0 0
Проинтегрируем обе части уравнения (6) и получим линейное дифференциальное уравнение второго порядка с постоянными коэффициентами:
s - d2n (7)
—n =—т .
D dx2
Также преобразуем граничные условия:
n0 = n0 Je~stdt = -
0
dn а л
— = 0, x = d . dx
Найдем общее решение уравнения (7), для этого запишем характеристическое уравнение:
^2-Dr0. (8)
Корни характеристического уравнения:
а
Общее решение имеет вид:
4.2 =±J^ . (9)
n = Axe'D + A2e'D . (10)
Находим производную от частного решения:
0
йп
йх
_ А
- А
ІОх
(11)
При х _ 0, п _ А1 + А2 _—-, или А1 _—— А2, которое подставим в общее (10):
п _(- А2 |е
*°х + А2е »°Х,
йп
йх
5{п0--А2 Є'*
—й
Таким образом находим коэффициенты общего решения:
—й
—й
—й
(12)
(13)
Шй
1 --
—й
— й
Подставим полученные коэффициенты Аі и А2 в общее решение (10):
1 --
—й
,-й
-л --й
—й
І Шй
—й
—й
(14)
(15)
Преобразуем для удобства выражение (15) с помощью формулы Эйлера _ „-х
■ = скх.
2
, :
п(х, 5) _
ск л5 (й - х)
п0 \О
ск
ґ і— Л
5
—й к,° ,
(16)
Применяя теорему обращения преобразования, находим формулу, описывающую динамику заполнения замкнутого объема дымом за счет диффузии:
^ £+І™ ^ £+І<*
(х,Ґ) _-7 Іп(х,5)е5Ґй5 _ п0-----------------^ I
2т і 2т *
ск
— (й - х) О
5 • ск
-й5 .
—й
(17)
х
О
е
е
й
х
е
е'° + е
е
п
0
п _
5
+ е
+ е - О
5
5Ґ
е
п
Е-г%
ь-г%>
Здесь s - комплексная переменная. Т.к. подынтегральная функция имеет про-
стые корни (s■ ch
nN
' '±d VD ,
= 0) в точках на комплексной плоскости, когда s=0 и
sN = —---- D , N=1,2,3... (здесь при определении корней используется свойство
U d)
ch(ia) = cosa). В этом случае интеграл равен сумме вычетов, умноженной на 2П .
У 2П ■ Re;
0(s)eS‘
¥'(s)
Jn( x, s)es
ds .
Найдем производную знаменателя в уравнении (17):
d
ds
s ■ ch
f і— ч\ s
d
VD У
= ch s sd + s ■ sh
\D
V V
f nN
1, а при sN = 1 Id
d
2jüs
= ¥'(s) .
D , N=1,2,3...
(18)
(19)
^ (sn )=t (—)isin(—) = -(—) sin^_^) = - ~ I ■ (-1
так как мы обозначили
0(s) = ch
то подставляя значение sN, получаем
n( x, t) = n0
1 --z-
N=1
cos Nn¡ 1 - 4
i 2 v d)\
(- 1)N+1N
-aNt
Nn\ „ aN =1 ^'D .
(20)
(21)
(22)
Экспериментальные работы по исследованию кинетики акустической коагуляции указывают на экспоненциальную зависимость изменения счетной концентрации частиц от времени [3]. Вели чину ам называют коэффи циентом акустической коагуляции. Как видно из итогового выражения (22), счетная концентрация экспоненциально убывает во времени и изменяется в пространстве при различных х. При увеличении коэффициента диффузии Б изменение концентрации более заметно. Распределение концентрации также зависит от параметров звукового поля, аэрозоля и среды. Эти данные необходимы при проектировании экономичных и высокоэффективных схем аппаратов осаждения промышленных аэрозолей. Коэффициент диффузии характеризуется всеми этими параметрами, и выглядит следующим образом [3]:
-1 аП2
D = kT (1 + a) 1 + -—Re
6mjR
16
Re =
v
2
Є-ltt
d
2
e
1 + а = 1 + А
м
+а
м
ехр
- ьмк I
(23)
Я=1.7 мкм-
11=2.5 і
п/По
где к - постоянная Больцмана; Т - абсолютная температура; ц - коэффициент динамической вязкости среды; Я - медианный радиус частиц; Яв - число Рейнольдса; а = 2п[ - круговая частота; V = ПРс - коэффициент кинематической вязкости; рс
- плотность среды; (1+а) - поправка Милликена [4], учитывающая изменение подвижности мельчайших частиц из-за влияния прерывистости среды; Ам, QM, Ьм
- константы, равные Ам=1,246; Qм=0,42; Ьм=0,87; I - длина свободного пробега молекул среды.
Расчеты показывают, что коэффициент диффузии Б с изменением частоты . ,
диффузионное движение частиц в звуковом поле. Это проиллюстрировано на рис. 2 Здесь не учитываются акустические течения. Однако акустическая диффузия сильно зависит от параметров среды (температура, вязкость, плотность) разме-. , -циента диффузии Б. Таким образом, наноразмерные частицы более подвижны по сравнению с микронными, которые также относятся к высокодисперсным аэрозо-, .
Эффективность процесса диффузии наноразмерных частиц в звуковом поле
удобно оценивать по изменению величины отношения текущей счетной концентрации к начальной п/п0 в функции от параметров звукового поля и аэ-родисперсной среды. На рис. 2 приведена частотная зависимость относительной счетной концентрации. Расчетные кривые получены для интервала времени (=10 с и расстояния от источника дыма х=3 см. Как видно из графиков, в широком интервале частот степень изменения концентрации практически не зависит от частоты. Из литературных источ-,
аэрозолей должен определяться технико-экономическими параметрами излучателей и создаваемых установок. Полученный разброс величины относительной концентрации от размеров отражает закономерности взаимодействия частиц.
С помощью полученного методом преобразования Лапласа выражения для
(22)
концентрации наноразмерных аэрозольных частиц в акустическом поле и в стати-( ). движение в акустическом поле заметно отличается от статического движения. Статическое движение характеризуется эйнштейновским коэффициентом диффузии: Д =-------, гДе k - постоянная Больцмана, T - абсолютная температура, Я -
бпЩ
медианный радиус частиц.
0.7
0.6
0.5
0.4
Я=0.5 мкм-"/
10 £ кГц
15
Рис. 2. Частотная зависимость степени изменения концентрации для разных медианных размеров частиц
На рис. 3 представлены распределения относительной счетной концентрации в зависимости от времени диффузии при наличии акустического поля (семейство кривых 1) и в отсутствие его (семейство кривых 2). Графики построены для разных расстояний от источника дыма. Как видно из графиков, счетная концентрация наноразмерных частиц в звуковом поле убывает со временем быстрее, чем в ста.
В начальный момент времени величины относительной концентрации в акустическом поле и в статических условиях совпадают. В течение одной минуты, при акустическом воздействии, концен-2,3 ,
течение следующих двух минут в 5 раз; а в стационарных условиях
1,3
раза за минуту.
При х = 0, п(0, /) = п0 ; при х = ё,
счетной концентрации в зависимости от времени диффузии
п(й, ґ) = п0
; при ґг
п(й, ґ) :
- то есть вся камера
через ^ времени полностью заполнится дымом (рис. 3).
На рис. 4 представлены распределения относительной счетной концентрации в зависимости от расстояния от источника дыма с учетом акустического воздейст-.
Рис. 4. Распределение относительной счетной концентрации от расстояния от источникам - через одну секунду после включения; б - через промежуток времени /д
Из рис. 4,а видно, что концентрация экспоненциально убывает с расстоянием. Однако через промежуток времени /П концентрация практически одинакова на всем расстоянии от источника дыма до границы.
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИИ СПИСОК
е
п
о
а
1. Лыков А. В. Теория теплопроводности. М: Высшая школа, 1967. - 600 с.
2. Фукс Н. А. Механика аэрозолей. - М.: Изд-во Академии наук, 1955. - 351 с.
3. Тимошенко В.И., Чернов НМ. Взаимодействие и диффузия частиц в звуковом поле. - Ростов-на-Дону: ООО «Ростиздат», 2003. - 304 с.
4. Фукс Н. А. Успехи механики аэрозолей. Изд. АН СССР. М., 1961. - 351 с.
Тимошенко Мария Алексеевна
Технологический институт Южного федерального университета в г.Таганроге E-mail: [email protected]
347928, Россия, г. Таганрог, Ростовской обл., Шевченко 2 Timoshenko Maria Alexseevna
Taganrog Institute of Technology - Southern Federal University E-mail: [email protected]
2, Shevchenko Str., Taganrog , 347928, Russia
УДК 546.814-31
M. 3. Баталова, В. В. Петров, Н. К. Плуготаренко,
. . , . .
МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ОБРАЗОВАНИЯ СТРУКТУРЫ РАСТВОРОВ ПРИ ФОРМИРОВАНИИ НАНОРАЗМЕРНОГО МАТЕРИАЛА
В статье приведены результаты моделирования структур конденсированных молекул и кинетики их образования при формировании пленкообразующего раствора на основе тетраэтоксисилана (ТЭОС) с добавками соединений олова. Выявлены структуры молекул - тетрамеров, образование которых наиболее вероятно. Произведена оценка кинетики их образования.
Газочувствительный материал; оксид металла; тетраэтоксисилан; поли; .
V.V. Petrov, M.Z. Batalova, N.K. Plugotarenko,
E.V. Vorobyev, O.B. Pugolovkina
MODELING OF SOLUTION STRUCTURE FORMATION PROCESSES BY FORMATION NANOMATERIAL
The results of modeling of structure of condensing molecules and kinetic of their formation on base of solution of tetraetoxisilan (TEOS) with addition of tin compound are showen. The probable structures of molecules - tetramers are proposed. The estimation of kinetics of their formation is done.
Gassensetive material; metal oxide; tetraetoxisilan; policondensation; structure of molecule.
Известно, что газочувствительные материалы (ГЧМ) для сенсоров газов получаются из спиртово-водных растворов тетраэтоксисилана (ТЭОС) с добавлением модифицирующих компонентов [1-5]. В пленкообразующих растворах в течение некоторого начального промежутка времени (времени созревания раствора) происходит гидролиз и поликонденсация продуктов гидролиза, заканчивающаяся об. -носят на подложку и подвергают термическому отжигу. В момент созревания растворов в них можно добавить соли металлов (хлориды, нитраты), которые на стадии отжига образуют оксиды металлов, обладающие полупроводниковыми свойствами, и позволяющие улучшить газочувствительные свойства ГЧМ [1, 2]. Полу-
