CC BY
51
УДК 535.327
Прибор для измерения времени релаксации просветленного состояния оптических материалов методом «возбуждение-зондирование» в субмикросекундном диапазоне
Глазунов И.В.1, Скопцов Н.А.1, Маляревич А.М.1, Юмашев К.В.1, Лойко П.А.2
1Белорусский национальный технический университет, пр. Независимости, 65, 220013, г. Минск, Беларусь 2Королевский технологический институт, SE-16440 Шиста, Швеция
Поступила 23.03.2016 Принята к печати 25.04.2016
Применение пассивных затворов для управления длительностью импульсов оптического излучения является актуальной задачей в миниатюрных и микрочип лазерах. Одной из ключевых спектроскопических характеристик, определяющих свойства материала, который может быть использован в качестве пассивного затвора, является время релаксации его просветленного состояния. В статье описан прибор для измерения времени релаксации просветленного состояния оптических материалов методом «возбуждение-зондирование» в субмикросекундном временном диапазоне. Представлены его структура и характеристики. Прибор позволяет измерять времена релаксации просветления у материалов, поглощающих на длине волны 1,5 мкм, т.е., в частности, у сред, легированных ионами кобальта Со2+. Приведены результаты тестовых испытаний прибора, а также измерено время релаксации просветленного состояния нового материала - ситалла с кристаллической фазой Со2+:Оа2О3 - оно составило 190±6 нс.
Ключевые слова: время релаксации просветленного состояния, метод «возбуждение-зондирование», ионы кобальта, ситалл, оксид галлия.
DOI: 10.21122/2220-9506-2016-7-1-24-31
Адрес для переписки:
Маляревич А.М.
Белорусский национальный технический университет, пр. Независимости, 65, 220013, г. Минск, Беларусь e-mail: [email protected]
Address for correspondence:
Malyarevich A.M.
Belarusian National Technical University, Nezavisimosty Ave., 65, 220013, Minsk, Belarus e-mail: [email protected]
Для цитирования:
Глазунов И.В., Скопцов Н.А., Маляревич А.М., Юмашев К.В., Лойко П.А.
Прибор для измерения времени релаксации просветленного состояния оптических материалов методом «возбуждение-зондирование» в субмикросекундном диапазоне. Приборы и методы измерений. 2016. - Т. 7, № 1. - С. 24-31. DOI: 10.21122/2220-9506-2016-7-1-24-31
For citation:
Glazunov I.V., Skoptsov N.A., Malyarevich A.M., Yumashev K.V., Loiko P. A.
[Device for measurement of relaxation time of the bleached state of optical materials by the «pump-probe» method in sub-^s time domain].
Pribory i metody izmerenij [Devices and Methods of Measurements]. 2016, vol. 7, no. 1, pp. 24—31 (in Russian). DOI: 10.21122/2220-9506-2016-7-1-24-31
Введение
В современных лазерах используются различные устройства для управления характеристиками их излучения. Для управления длительностью лазерных импульсов могут использоваться активные и пассивные затворы. Преимущество пассивных затворов - отсутствие внешних управляющих устройств. Пассивные затворы - модуляторы - управляют длительностью лазерных импульсов вследствие изменения своего пропускания. Под воздействием мощного оптического излучения их начальное пропускание увеличивается (поглощение уменьшается и наступает «просветление»), что позволяет сформировать короткий лазерный импульс. Материалы с такими качествами называются просветляющимися средами. Одной из ключевых спектроскопических характеристик, определяющих свойства материала, который может быть использован в качестве пассивного затвора в лазере, является время релаксации его просветленного состояния т [1, 2], т.е. такого состояния, когда его пропускание выше обычного.
Твердотельные лазерные среды - активные и пассивные - приобретают свои качества, как правило, благодаря легированию определенными ионами. Каждый ион характеризуется своей уникальной структурой уровней энергии. Для корректного описания сложной энергетической структуры ионов используются упрощенные модели. Представленная на рисунке 1 трехуровневая модель учитывает поглощение из основного состояния 1 (переход 1—3), наличие сверхбыстрого перехода 3—2 и время восстановления начального («обычного») поглощения т за счет перехода 2—1. Поглощение изменяется из-за мощного оптического воздействия на длине волны, соответствующей переходу 1—3, которое переводит значительную часть ионов из основного состояния в возбужденное состояние 3 и вызывает уменьшение поглощения. Восстановление начального поглощения иначе называется релаксацией просветленного состояния. Оно может происходить как путем обратного перехода 3—1, так и через систему других состояний. В рамках модели это последовательный переход 3—>2—>1. В общем случае время перехода 3—2 считается бесконечно коротким, а время жизни состояния 2 определяет время релаксации просветленного состояния материала т.
Рисунок 1 - Спектроскопическая модель просветляющихся сред
Figure 1 - Spectroscopic model of bleachable media
Время релаксации просветленного состояния можно измерять т.н. прямым методом - по времени затухания люминесценции, обусловленной переходами из долгоживущего (метастабиль-ного) состояния (в модели на рисунке 1 ему соответствует уровень 2). Однако для достаточно большого количества материалов, используемых для пассивной модуляции добротности лазеров, квантовый выход люминесценции очень мал, так что зарегистрировать сигнал люминесценции не представляется возможным.
В этом случае для установления величины времени релаксации просветленного состояния используют метод «возбуждение-зондирование» [3]. В этом методе время т определяется по кинетике восстановления поглощения после короткого мощного возбуждающего импульса оптического излучения при помощи слабого по мощности импульса зондирования. Зондирующий импульс «проверяет» степень поглощения и фиксирует пропускание материала в момент своего прихода через определенное время после мощного возбуждения. Для измерения разных по длительности величин т используются разные реализации метода. Например, для измерения т фемто- или пикосекундной длительности применяют метод оптического стробирования. Это метод задержки прихода зондирующего импульса в возбужденный материал с помощью изменения длины пути, который проходит этот импульс в пространстве по сравнению с возбуждающим. Однако для на-носекундных характеристических времен т этот способ неприемлем, поскольку за 1 нс свет проходит в воздухе путь, равный 30 см, и для задержки зондирующего импульса на субмикросекудные времена необходимо создавать в пространстве протяженные (до десятков метров) линии.
В данной работе представлен прибор, который позволяет измерять время релаксации просветленного состояния оптических материалов в наносекундном временном диапазоне.
Принципиальное устройство измерителя
Измеритель состоит из следующих элементов и устройств (рисунок 2): лазерный источник импульсного возбуждающего излучения 1, лазерный источник зондирующего излучения 2, модулятор 3, зеркала 4, 8 и 10, фокусирующие линзы 5 и 9, ловушка для покидающего образец возбуждающего излучения 6, исследуемый образец 7, быстрый фотодетектор 11, сигнал с которого передается на осциллограф 12.
стоянием /= 25 мм. Диаметр сфокусированного пятна излучения составлял 160 мкм. При этом диаметр пучка зондирующего излучения на образце был 80 мкм, что обеспечивало требуемое в соответствии с методом «возбуждение-зондирование» соотношение размеров этих пучков (рисунок 3). Прошедшее через образец возбуждающее излучение поглощалось ловушкой 6, которая препятствует его выходу за пределы прибора.
Рисунок 2 - Принципиальная схема прибора для измерения времени релаксации просветленного состояния оптических материалов: 1 - источник возбуждающего излучения; 2 - источник зондирующего излучения; 3 - модулятор с блоком питания; 4, 8, 10 - зеркала; 5, 9 - линзы; 6 - ловушка; 7 - образец; 11 - фотодетектор; 12 - осциллограф
Figure 2 - Principal scheme of the device for measuring of relaxation time of the bleached state for optical materials: 1 - source of excitation light; 2 - source of probe light; 3 -modulator with a power supply; 4, 8, 10 - mirrors; 5, 9 -lenses; 6 - light trap; 7 - sample; 11- photodetector; 12 -oscilloscope
Возбуждающее излучение после отражения в поворотном зеркале 10 фокусировалось в исследуемый образец 7 линзой 9 с фокусным рас-
Рисунок 3 - Расположение в исследуемом образце возбуждающего (1) и зондирующего (2) пучков по методу «возбуждение-зондирование»
Figure 3 - Orientation of pump (1) and probe (2) beams in the studied sample for the «pump-probe» method
В качестве зондирующего используется излучение непрерывного лазера 2, которое прерывается механическим модулятором 3 с частотой единицы - сотни килогерц. Изменение частоты модуляции (т.е. продолжительности регистрации фотоприемником зондирующего сигнала) позволяет варьировать диапазон характерных длительностей времен релаксации просветления, которые можно измерять с помощью прибора, от единиц до сотен наносекунд. Зондирующее излучение после отражения в поворотном зеркале 4 фокусировалось в образец 7 линзой 5. Прошедшее образец зондирующее излучение направлялось зеркалом 8 на фотоприемник 11 (Hamamatsu C 5460), подключенный к цифровому осциллографу 12 производства фирмы Gwinstek.
Прибор для измерения времени релаксации просветления материалов с ионами Со2+
В описанном выше измерителе выбор длин волн возбуждения и зондирования, а также частоты модуляции зондирующего сигнала позволяет проводить измерения времен релаксации просветленного состояния материалов, легированных различными ионами. В данной работе описан прибор, предназначенный для
измерения величины т в материалах с ионами кобальта Со2+.
Структура уровней энергии тетракоордини-рованного иона кобальта Со2+ представлена на рисунке 4.
величину времени релаксации просветленного состояния т.
Рисунок 4 - Структура уровней энергии тетракоорди-нированного иона кобальта Со2+
Figure 4 - Scheme of energy levels of Co2+ ions in tetrahedral field
Видно, что возбуждение в области длин волн 1,3-1,6 мкм (переход 4A2(4F) ^ 4T1(4F)) приводит к уменьшению поглощения для всех переходов из основного состояния 4A2(4F) и, следовательно, для перехода 4A2(4F) ^ 4T1(4P) в области длин волн 0,5-0,7 мкм. В разработанном приборе источником возбуждающего излучения (рисунок 2, элемент 1) служит лазер на основе стекла с ионами Er3+ и Yb3+ (длина волны излучения -1,54 мкм). Зондирование осуществляется излучением гелий-неонового лазера на длине волны 632,8 нм, которое модулируется с частотой 1 кГц. Зондирующее излучение регистрирует изменение количества ионов Со2+ в основном состоянии по изменению поглощения из этого состояния для перехода 4A2(4F) ^ 4T1(4P) по сравнению с «обычным» поглощением. В момент прихода в образец возбуждающего импульса фотоприемник регистрирует увеличение достигшей его мощности зондирующего излучения (пропускание материала возрастает, см. рисунок 5).
В дальнейшем регистрация фотоприемником изменения мощности зондирующего излучения во времени позволяет фиксировать кинетику изменения поглощения и определять
200 250
Время, мкс
Рисунок 5 - Изменение регистрируемого фотоприемником сигнала во времени. Острый выброс на фоне модулированного сигнала представляет собой изменение пропускания материала вследствие его просветления и последующую релаксацию просветленного состояния
Figure 5 - Variation of the signal measured by the photodetector with time. Sharp spike on the modulated signal represents variation of the sample transmission due to its bleaching and subsequent relaxation of the bleached state
В качестве источника возбуждающего излучения использовался созданный лазер с активным элементом на основе фосфатного стекла, активированного ионами эрбия Er3+ и иттербия Yb3+ (Kigre QE-7s), который имел форму стержня длиной 50 мм и диаметром 3 мм. Резонатор лазера длиной 165 мм был образован «глухим» сферическим зеркалом с радиусом кривизны R = 1 м и плоским выходным с пропусканием Т = 10 %. Активный элемент располагался на расстоянии 50 мм от «глухого» зеркала, между активным элементом и выходным зеркалом располагался пассивный затвор. Пассивный затвор с просветляющими покрытиями на рабочих поверхностях был изготовлен из кристалла алюмомагниевой шпинели с ионами кобальта Co2+: MgAl2O4 и имел начальное пропускание Т = 82 % на длине волны лазерной генерации 1,54 мкм. В такой конфигурации резонатора лазер с частотой 1 Гц генерировал импульсы излучения длительностью 85 нс и энергией 2,4 мДж.
Результаты измерений
Прибор проверялся на соответствие получаемых с его помощью результатов литератур-
ным данным. В качестве тестового материала был выбран кристалл алюмомагниевой шпинели MgAl2O4, легированной ионами кобальта Со2+. Экспериментальные данные показали моноэкспоненциальный характер релаксации просветления, поэтому они моделировались зависимостью:
Да(г) = А ехр(— / т),
где изменение во времени ^ коэффициента поглощения Да = а 0 - а(0 = 1п(ДО//0); а 0 - начальный (в невозбужденном состоянии) коэффициент поглощения; I - интенсивность регистрируемого фотоприемником зондирующего излучения (рисунок 5); А - числовой коэффициент. Измеренное время релаксации просветленного состояния составило т = 320± 10 нс (рисунок 6), что согласуется с данными для Со2+:MgA12O4 из работ [4, 5].
материала. На рисунке 6 приведены экспериментальные данные по релаксации просветления и результаты их моноэкспоненциальной аппроксимации. На основании моделирования время релаксации просветленного состояния у исследованного материала составило т = 190±6 нс. Полученный результат лежит в том же временном диапазоне, что и литературные данные для ионов кобальта в оксидных матрицах (см. таблицу).
Таблица / Table Время релаксации просветленного состояния т ионов Со2+ в оксидных материалах Relaxation time of the bleached state т of Со2+ ion in oxide materials
Материал с
ионами Co2+ / т, не /
Material with Co2+ ions т ns
Источник / Reference
Рисунок 6 - Кинетика релаксации просветленного состояния образцов, легированных ионами Со2+: алю-момагниевой шпинели MgAl2O4 и ситалла с кристаллической фазой Ga2O3 (точки - экспериментальные данные; линии - результаты моделирования в приближении моноэкспоненциальной зависимости)
Figure 6 - Kinetics of relaxation of the bleached state for the samples doped with Co2+ ions: magnesium aluminum spinel MgAl2O4 and glass-ceramics with the Ga2O3 crystalline phase (points - experimental data; lines -modeling with a single-exponential law)
С помощью созданного прибора проведены измерения для нового материала - ситалла с кристаллической фазой Со2+;Оа203, изготовленного в НИТИОМ вНц «ГОИ им. С.И. Вавилова». Недавно было показано, что этот материал позволяет осуществлять пассивную модуляцию добротности эрбиевого лазера с диодной накачкой [6]. В этой же работе описаны кристаллографические характеристики и спектр поглощения данного
Монокристалл / Single crystal
MgAl2O4 200-350 [4, 5]
LiGa5OS l30 [Т]
LaMgAlllOl9 220 [Т]
ZnGa2O4 350 [S]
Ситалл с кристаллической фазой /
Glass-ceramics with crystalline phase
MgAl2O4 l20-300 [9]
ZnGa2O4 VOO-lOOO [l0]
ZnO S90 [ll]
Zn2SiO4 S30 [l2]
GaA l90 Данная работа / This work
Заключение
Разработан прибор для измерения времени релаксации просветленного состояния оптических материалов. В основу работы измерителя положен метод «возбуждение-зондирование». В состав измерителя входят лазерные источники возбуждающего и зондирующего излучения, блок образцов и система регистрации.
Прибор позволяет измерять время релаксации просветления субмикросекундного диапазона для материалов, поглощающих на длине волны 1,54 мкм. С его помощью определено время
релаксации просветленного состояния у алюмо-силикатного ситалла с кристаллической фазой Со2+:Оа2О3, которое составило 190±6 нс.
Список использованных источников
1. Пилипович, ВА. Оптические квантовые генераторы с просветляющимися фильтрами / В.А. Пилипович, А.А. Ковалев. - Минск : Наука и техника, 1975.
2. Маляревич, А.М. Твердотельные просветляющиеся среды / А.М. Маляревич, К.В. Юмашев. -Минск : Изд. БНТУ, 2008. - 204 с.
3. Сверхкороткие световые импульсы / под ред. С. Шапиро, пер. с англ. - М. : Мир, 1981. - 456 с.
4. Denker, B. The efficient saturable absorber for 1.54 ^m Er:glass lasers / B. Denker [et al.] // Advanced Solid State Lasers, Seattle, USA, January 1999. M.M. Fejer [et al.], Eds. -OSA TOPS Proceedings. - 1999. - Vol. 26. - P. 618-620.
5. Yumashev, K.V. Nonlinear absorption properties of Co2+:MgAl2O4 crystal / K.V. Yumashev [et al.] // Applied Physics B. - 2000. - Vol. 70, no. 2. - P. 179-184.
6. Loiko, P.A. Glass-ceramics with y-Ga2O3:Co2+ nanocrystals: Saturable absorber for 1.5-1.7 ^m Er lasers / P.A. Loiko [et al.] // Laser Physics Letters. - 2015. -Vol. 12. - P. 035803-1-5.
7. Yumashev, K.V. Excited state absorption and passive Q-switch performance of Co2+ doped oxide crystals /
K.V. Yumashev [et al.] // Journal of Alloys and Compounds. - 2002. - Vol. 341, no. 1. - P. 366-70.
8.Duan, X.L. Synthesis and optical properties of transparent ZnO-Ga2O3-SiO2 glass-ceramics embedded with cobalt-doped nanocrystals / X.L. Duan [et al.] // Nanotechnology. - 2007. - Vol. 18, no. 17. -P. 175609.
9. Malyarevich, A.M. Optical absorption and luminescence study of cobalt-doped magnesium aluminosili-cate glass-ceramics / A.M. Malyarevich, I.A. Denisov, K.V. Yumashev, O.S. Dymshits, A.A. Zhilin // Journal of the Optical Society of America B. - 2002. - Vol. 19, no. 8. - P. 1815-1821.
10. Denisov, I.A. Linear and nonlinear optical properties of cobalt-doped zinc aluminum glass ceramics / I.A.Denisov [et al.] // Journal of Applied Physics. -2003. - Vol. 93. - P. 3827-3831.
11. Скопцов, Н.А. Новая просветляющаяся среда на основе стеклокерамики с нанокристаллами Co2+:ZnO для инфракрасных лазеров / Н.А. Скопцов [и др.] // Матер. 7-й межд. научно-техн. конф. «При-боростроение-2014» (19-21 ноября 2014 г.). - Минск : Изд. БНТУ, 2014. - С. 381-382.
12. Глазунов, И.В. Спектроскопические свойства ситаллов, содержащих нанокристаллы ^^Zn^iO^j / И.В. Глазунов [и др.] // Матер. 8-й Межд. научно-техн. конф. «Приборостроение-2015» (25-27 ноября 2015 г.). - Минск : Изд. БНТУ, 2015. - Т. 2. - С. 43-45.
Device for measurment of relaxation time of the bleached state of optical materials by the «pump-probe» method in sub-^s time domain
Glazunov I.V.1, Skoptsov N.A.1, Malyarevich A.M.1, Yumashev K.V.1, Loiko P.A.2
'Belarusian National Technical University, NezavisimostyAve., 65, 220013, Minsk, Belarus 2KTH - Royal Institute of Technology, SE-16440 Kista, Sweden
Received 23.03.2016
Accepted for publication 25.04.2016
Abstract. The use of passive shutters to control the duration of the light pulses is an important aspect in the miniature and microchip lasers. One of the key spectroscopic characteristics which determine the properties of the material, which can be used as a passive shutter is relaxation time of its bleached state.We describe a device for determination of relaxation time of the bleached state in optical materials by the «pump-probe» method in the sub-^s time domain. This device allows one to determine relaxation times for materials which absorb at the light wavelength of 1.5 ^m, e.g., materials doped with cobalt ions Co2+. The results of test examinations of the device are described, and the relaxation time of the bleached state of Co2+ ions is measured for a novel material - transparent glass-ceramics with Co2+:Ga2O3 nanophase - amounting to 190±6 ns.
Keywords: relaxation time of the bleached state, «pump-probe» method, cobalt ions, glass-ceramics, gallium oxide.
DOI: 10.21122/2220-9506-2016-7-1-24-31
Адрес для переписки:
Маляревич А.М.
Белорусский национальный технический университет, пр. Независимости, 65, 220013, г. Минск, Беларусь e-mail: [email protected]
Address for correspondence:
Malyarevich A.M.
Belarusian National Technical University, Nezavisimosty Ave., 65, 220013, Minsk, Belarus e-mail: [email protected]
Для цитирования:
Глазунов И.В., Скопцов Н.А., Маляревич А.М., Юмашев К.В., Лойко П.А.
Прибор для измерения времени релаксации просветленного состояния оптических материалов методом «возбуждение-зондирование» в субмикросекундном диапазоне. Приборы и методы измерений. 2016. - Т. 7, № 1. - С. 24-31. DOI: 10.21122/2220-9506-2016-7-1-24-31
For citation:
Glazunov I.V., Skoptsov N.A., Malyarevich A.M., Yumashev K.V., Loiko P.A.
[Device for measurement of relaxation time of the bleached state of optical materials by the «pump-probe» method in sub-^s time domain].
Pribory i metody izmerenij [Devices and Methods of Measurements]. 2016, vol. 7, no. 1, pp. 24-31 (in Russian). DOI: 10.21122/2220-9506-2016-7-1-24-31
References
1. Pilipovich VA., Kovalev А.А. Optycheskhiye kvantovye generatory s prosvetlyayuschimisya fil'trami [Optical quantum generators with bleached filters], Minsk, Nauka i Tekhnika Publ., 1975 (in Russian).
2. Malyarevich А.М., Yumashev K.V. Tverdotel'nye prosvetlyayuschiyesyasredy [Solid-state bleachable media]. Minsk, BNTU Publ., 2008, 204 p. (in Russian).
3. Sverkhkorotkie svetovye impulsy [Ultrashort Light Pulses. Picosecond Techniques and Applications]. Edited by S.L. Shapiro. Springer-Verlag Berlin Heidelberg GmbH 1977, 386 p.
4. Denker B., Galagan B., Godovikova E., Meil-man M., Osiko V, Sverchkov S., Kertesz I. The efficient saturable absorber for 1.54 ^m Er:glass lasers. Advanced Solid State Lasers, Seattle, USA, January 1999. M.M. Fejer, Ed. OSA TOPS Proceedings, 1999, vol. 26, pp. 618-620.
5. Yumashev K.V, Denisov I.A., Posnov N.N., Prokoshin P. V., Mikhailov V.P. Nonlinear absorption properties of Co2+:MgAl2O4 crystal. Applied Physics B., 2000, vol. 70, no. 2, pp. 179-184.
6. Loiko P.A., Skoptsov N.A., Yumashev K.V., Glazunov I.V., Malyarevich A.M., Dymshits O.S., Zhilin A.A., Alekseeva I.P., Zapalova S.S., Vitkin V.V., Khari-tonov A.A. Glass-ceramics with y-Ga2O3:Co2+ nanocrystals: Saturable absorber for 1.5-1.7 ^m Er lasers. Laser Physics Letters, 2015, vol. 12, pp. 035803-1-5.
7. Yumashev K.V., Denisov I.A, Posnov N.N, Kuleshov N.V, Moncorge R. Excited state absorption and passive Q-switch performance of Co2+ doped oxide crys-
tals. Journal of Alloys and Compounds, 2002, vol. 341, no. 1, pp. 366-70.
8. Duan X.L., Yuan D.R., Cheng X.F., Yu F.P., Liu Z.Q., Zhang X.Q. Synthesis and optical properties of transparent ZnO-Ga2O3-SiO2 glass-ceramics embedded with cobalt-doped nanocrystals. Nanotechnology, 2007, vol. 18, no. 17, pp. 175609.
9. Malyarevich A.M., Denisov I.A., Yumashev K.V., Dymshits O.S., Zhilin A.A. Optical absorption and luminescence study of cobalt-doped magnesium alu-minosilicate glass-ceramics. Journal of the Optical Society of America B, 2002, vol. 19, no. 8, pp. 1815-1821.
10. Denisov I.A., Volk Yu.V., Malyarevich A.M., Yumashev K.V., Dymshits O.S., Zhilin A.A., Kung Uk, Lee Kyeong-Hee. Linear and nonlinear optical properties of cobalt-doped zinc aluminum glass ceramics. Journal of Applied Physics, 2003, vol. 93, pp. 3827-3831.
11. Skoptsov N.A., Glazunov I.V., Malyarevich A.M., Yumashev K.V., Dymshits O.S., Zhilin A.A., Alekseeva I.P., Shemchyk D.V [Novel bleachable medium based on glass-ceramics with Co2+:ZnO nanocrystals for near-IR lasers]. Proceedings of 7th Intl. Scientific and Technical Conf. «Instrumentation Engineering-2014» (19-21 November 2014). Minsk, BNTU Publ., 2014, pp. 381-382 [in Russian].
12. Glazunov IV, Skoptsov N.A., MalyarevichA.M., Yumashev K.V, Dymshits O.S., Zhilin A.A., Alekseeva I.P., Shemchyk D.V [Spectroscopic properties of glass-ceramics containing Co2+:Zn2SiO4 nanocrystals] Proceedings of 8th Intl. Scientific and Technical Conf. «Instrumentation En-gineering-2015» (25-27 November 2015). Minsk, BNTU Publ., 2015, vol. 2, pp. 43-45 (in Russian).
