CC BY
15
УДК [535:530.182]:532.783
ОРИЕНТИРУЮЩЕЕ ВОЗДЕЙСТВИЕ СВЕТА НА ЖИДКОКРИСТАЛЛИЧЕСКИЙ ПОЛИМЕР С ДОБАВКОЙ КРАСИТЕЛЯ
И. А. Будаговский1, А. С. Золотько1, М. П. Смаев1, С. А. Швецов1'2,
А. Ю. Бобровский3
Обнаружена и исследована светоиндуцированная переориентация директора жидкокристаллического полимера, дотированного красителем. Директор поворачивается от направления светового поля, что соответствует отрицательной оптической нелинейности. Коэффициент нелинейности в несколько раз превышает соответствующую величину для низкомолекулярного жидкого кристалла, дотированного тем же красителем.
Ключевые слова: жидкокристаллический полимер, оптическая ориентация, оптическая нелинейность, азобензольный краситель.
Введение. Для нематических жидких кристаллов (НЖК) хорошо известны эффекты светоиндуцированного поворота директора [1]. В прозрачных НЖК поворот происходит в результате воздействия светового электрического поля на индуцированные диполи. В поглощающих НЖК (нематическая матрица с добавкой красителя) ориентацион-ное воздействие света связано с изменением взаимодействия с нематической матрицей возбужденных молекул красителя, распределение которых определяется направлением светового поля и несимметрично относительно директора НЖК [2-4].
Ранее исследования ориентационного взаимодействия света с НЖК ограничивались, насколько нам известно, случаем низкомолекулярных нематических матриц. В полимерных нематических жидких кристаллах переориентация директора наблюдалась только под действием низкочастотного электрического и магнитного полей [5-7].
1 ФИАН, 119991, Москва, Ленинский пр., 53; e-mail: [email protected].
2 Московский физико-технический институт, 141700, Московская область, Долгопрудный, Институтский пер., 9.
3 Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова, Химический факультет, 119991, Москва, Ленинские горы, 1.
В настоящей работе сообщается о первом наблюдении светоиндуцированного поворота директора в полимерном нематическом жидком кристалле.
Экспериментальные образцы и методика эксперимента. Исследовался гребнеобразный полимер РАА (полиакрилат) с боковыми мезогенными фрагментами
допированный диазобензольным красителем KD-1 (0.05% по массе)
Жидкокристаллический полимер (ЖКП) имеет нематическую фазу при температуре ниже 123 0C, при 26 0C происходит стеклование. Для планарной ориентации ЖКП использовалась стеклянная ячейка толщиной L = 50 мкм, на подложки которой был нанесен слой ориентанта (полиимид). Заполнение ячейки жидкокристаллической смесью происходило под действием капиллярных сил при температуре выше точки просветления с последующим охлаждением от 125 0 C до комнатной температуры со скоростью 0.1 0C в минуту. Коэффициенты поглощения необыкновенной и обыкновенной волн, измеренные с помощью спектрофотометра МС-122 при комнатной температуре на длине волны Л = 473 нм, составляли ae = 199 см-1 и ao = 34 см-1.
Рис. 1: Схема экспериментальной установки: 1 - твердотельный лазер (X = 473 нм), 2 - двойной ромб Френеля, 3 - линза, 4 - ЖКП, 5 - нагревательный элемент, 6 -анализатор, 7 - экран. Угол падения а = 40о.
Для изучения ориентационной нелинейности ЖКП использовался метод аберрационного самовоздействия светового пучка [8]. Схема экспериментальной установки представлена на рис. 1. Световой пучок линейной поляризации от твердотельного лазера
1 (LCS-DTL-364, Laser Export) с длиной волны Л = 473 нм проходил через двойной ромб Френеля 2, фокусировался (w0 = 43 мкм) с помощью линзы 3 на образец 4, помещенный между нагревательными пластинами 5. Температура измерялась при помощи термопары. Исследовался случай наклонного падения (а = 40°). Вектор поляризации и невозмущенный директор находились в плоскости падения (горизонтальная плоскость); при этом в ЖКП возбуждалась необыкновенная волна. Поляризация света, прошедшего через образец, определялась с помощью анализатора 6. Аберрационная картина в виде системы концентрических колец наблюдалась на экране 7, расположенном за образцом. Число колец N определяется нелинейным набегом фазы на оси пучка [9] и связано со светоиндуцированным показателем преломления соотношением
. . . NЛ cos в
|Дгс| = —lt^ ,
где в - угол преломления света в ЖКП.
Результаты эксперимента. Измерения проводились в температурном диапазоне 90-110 °С. При прохождении светового пучка мощностью P ~ 0.5 мВт через образец на экране возникала система аберрационных колец; поляризация света не изменялась. При добавлении зондирующей обыкновенной волны, т.е. небольшом повороте плоскости поляризации от горизонтали, и вертикальном положении анализатора аберрационная картина не наблюдалась. Это свидетельствует о том, что показатель преломления обыкновенной волны не изменился и исключает тепловой механизм нелинейности. Следовательно, наблюдаемая нелинейность ЖКП обусловлена переориентацией директора в плоскости падения светового пучка.
Трансформация аберрационной картины при сдвиге кристалла относительно светового пучка позволяет определить знак оптической нелинейности [8]. В нашем случае при сдвиге ЖКП вверх исчезала верхняя часть аберрационной картины, что свидетельствует об отрицательной нелинейности, то есть об уменьшении показателя преломления необыкновенной волны при повороте директора от светового поля.
На рис. 2 представлены временные зависимости светоиндуцированного показателя преломления при освещении образца световым пучком необыкновенной поляризации для различных значений температуры образца. Видно, что при увеличении температуры происходит значительное уменьшение времени установления стационарного состояния. Этот эффект связан с уменьшением вязкости полимера.
При постоянной температуре T =110 °C и увеличении мощности светового пучка (рис. 3) возрастает значение стационарного светоиндуцированного показателя преломления ЖКП. Время переориентации при этом уменьшается.
Рис. 2: Зависимость модуля светоиндуцированного показателя преломления |Дп| от времени при наклонном падении светового пучка мощностью Р = 0.45 мВт на пла-нарно ориентированный полимер РАА+0.05% КБ-1 для различных значений температуры: Т = (1) 90 0 С, (2) 100 0 С, (3) 110 0 С.
Рис. 3: Зависимость модуля светоиндуцированного показателя преломления |Дп| от времени при наклонном падении светового пучка на планарно ориентированный полимер РАА+0.05% КВ-1 при температуре Т =110 0 С для различных значений мощности: Р =(1) 0.15, (2) 0.23, (3) 0.30, (4) 0.45 мВт.
Переориентация директора ЖКП обратима. При прекращении облучения наблюдается экспоненциальная релаксация |Дп(£)| = |Дп(0)| ехр(—£/£0). Её характерное время при 110 0С составляло £0 = 14 мин (рис. 4). Наличие релаксации указывает на то, что наблюдаемая переориентация директора ЖКП носит объемный характер и не связана с эффектом фотоориентации на подложках ячейки [10]. Время релаксации £0 сравни-
0.08-
0.06- ч©
\
\
\Ап\ 0.04
б»
\
0.02-
о чх
0.004
............г---.о.
0 5 10 15 20 25 30 35 40
мин
Рис. 4: Релаксация модуля светоиндуцированного показателя преломления |Дп| для планарно ориентированного полимера РАА+0.05% КВ-1 при температуре Т = 110 0 С.
мо со временем релаксации после переориентации директора ЖКП низкочастотным электрическим полем.
Приведенные выше экспериментальные результаты позволяют заключить, что в исследуемом образце имеет место светоиндуцированная переориентация директора, обусловленная изменением межмолекулярных сил при селективном возбуждении молекул красителя [2-4]. Поворот директора происходит от направления светового поля, приводя к уменьшению показателя преломления.
Величина оптического вращающего момента зависит от поляризации светового пучка, что проявляется в ускорении светоиндуцированной переориентации при добавлении обыкновенной волны. В эксперименте, проведенном при нормальном падении светового пучка на образец, при мощности необыкновенной волны Р = 0.38 мВт и температуре Т =110 0 С добавление обыкновенной волны той же мощности приводило к уменьшению времени переориентации в 4 раза. Зависимость величины оптического вращающего момента от поляризации светового пучка является типичной для ЖК с добавками азобензольных соединений [11-14]. Этот эффект связан с изменением соотношения концентраций цис- и транс-изомеров азобензольной добавки при изменении геометрии взаимодействия светового поля и директора нематика.
Характерное значение коэффициента нелинейности для исследуемого образца при Т =110 0 Си Р = 0.15 мВт составляет п2 = |Дп|/1 = 1.2 • 10-2 см2/Вт, где I = 2Р/п^2 - интенсивность на оси светового пучка. Для низкомолекулярного нема-тического жидкого кристалла с добавкой КБ-1 [11] коэффициент нелинейности со-
ставляет n2 = 1.8 • 10-3 см2/Вт (при этом, в отличие от полимера, нелинейность положительна). Так как исследуемый эффект зависит от концентрации поглощающей добавки, более удобной величиной для сравнения является отношение n2/aav, где aav = (ae + 2ao)/3 - усредненный по ориентации коэффициент поглощения. Эта величина равна 1.4 • 10-4 см3/Вт и 1.6 • 10-5 см3/Вт для систем ЖКП+KD-l и НЖК+KD-l, соответственно. Краситель, находясь в более вязкой среде, приводит к существенному возрастанию нелинейно-оптического отклика. Увеличение нелинейности может быть обусловлено уменьшением коэффициента вращательной диффузии поглощающей добавки [2- 4]. Отметим, что значение n2/aav для системы ЖКП+KD-l сравнимо с максимальным значением, полученным для системы НЖК+краситель [13].
Таким образом, в данной работе впервые наблюдалась светоиндуцированная переориентация директора жидкокристаллического полимера. Показано, что исследованная переориентация ЖКП связана с изменением межмолекулярных сил и приводит к большим значениям нелинейности.
Авторы благодарны В.Н. Очкину и В.П. Шибаеву за полезные обсуждения, а также А.В. Рябчуну за синтез РАА. Работа выполнена при поддержке РФФИ (проекты № 1402-00791, 13-03-00648, 13-03-12071 и 13-03-12456) и УНК ФИАН.
ЛИТЕРАТУРА
[1] I. C. Khoo, Phys. Rep. 471, 221 (2009).
[2] I. Janossy, L. Csillag and A. D. Lloyd, Phys. Rev. A 44, 8410 (1991).
[3] L. Marrucci and D. Paparo, Phys. Rev. E 56, 1765 (1997).
[4] А. С. Золотько, Письма в ЖЭТФ 68, 410 (1998).
[5] С. В. Беляев, Т. И. Зверкова, Ю. П. Панарин и др., Высокомолекулярные соединения, серия Б 28, 789 (1986).
[6] Е. Б. Барматов, Д. Б. Строганов, Р. В. Тальрозе и др., Высокомолекулярные соединения, Серия А 35, 162 (1993).
[7] P. Holstein, M. Bender, M. Winkler, et al., Polym. Adv. Technol. 9, 659 (1998).
[8] A. S. Zolot'ko, I. A. Budagovsky, V. N. Ochkin, et al., Mol. Cryst. Liq. Cryst., 488, 265 (2008).
[9] А. С. Золотько, В. Ф. Китаева, Н. Н. Соболев, А. П. Сухоруков, ЖЭТФ 81, 933 (1981).
[1Q] O. Yaroshchuk and Y. Reznikov, J. Mater. Chem. 22, 286 (2Q12).
[11] M. И. Барник, А. С. Золотько, В. Г. Румянцев, Д. Б. Тресков, Кристаллография 40, 746 (1995).
[12] E. Benkler, I. Janossy and M. Kreuzer, Mol. Cryst. Liq. Cryst. 375, 7Q1 (2QQ2).
[13] И. А. Будаговский, А. С. Золотько, В. Н. Очкин и др., ЖЭТФ 133, 2Q4 (2QQ8).
[14] А. С. Золотько, М. П. Смаев, С. А. Швецов и др., Квантовая электроника 42, 327 (2Q12).
Поступила в редакцию 24 декабря 2Q14 г.
