CC BY
34
5. Шамкова, Н. Т. Связывающая способность пектиносодержащих пищевых систем / Н. Т. Шамкова // Известия вузов. Пищевая технология. - 2006 № 5. - С. 20 - 25.
ОБОСНОВАНИЕ ПАРАМЕТРОВ
ГИДРОМЕХАНИЧЕСКОГО УСТРОЙСТВА ПРОМЫВКИ МОЛОКОПРОВОДА
В. В. Кирсанов, д.т.н., профессор ФГОУ «Российская государственная сельскохозяйственная академия»;
В. Ю. Матвеев, аспирант, старший преподаватель кафедры «Организация и технология ремонта машин» ГОУ В ПО «Нижегородский государственный инженерноэкономический институт»
Аннотация. На процесс мойки оказывают влияние различные факторы, наиболее естественным является гидромеханический. Для снижения затрат на мойку предлагается использовать устройство для очистки с активными рабочими органами, расчет которого
представлен в работе. Расчет произведен на основе теории осевых вентиляторов.
Ключевые слова: интенсификация промывки,
приводной элемент, воздушный поток, скорость потока, осевой вентилятор
BACKGROUND OF PARAMETERS OF THE HYDROMECHANICAL ARRANGEMENT OF WASHING MILK CONDUCTOR
V. V. Kirsanov, the doctor of technical sciences, the professor FGOU «The Russian state agricultural Academy»;
V. Y. Matveev, the post-graduate student, the senior
teacher of the chair «The Organization and technology of car repair» the Nizhniy Novgorod State Engineering-economic Institute
Annotation. Process of a sink is influenced with the various factors, the most natural is hydromechanical. For decrease in expenses for a sink it is offered to use an arrangement for clearing with active working bodies which calculation is presented in work. Calculation is made on the basis of the theory of axial fans.
The keywords: an intensification of washing, an driving element, airflow, speed of a stream, the axial fan.
Важнейшим фактором процесса мойки являются: гидродинамический фактор, стабилизация температурного режима, использование поролоновых пыжей.
Рассмотрим подробнее интенсификацию гидромеханического фактора очистки. Одним из перспективных методов интенсификации является разработка устройства с вращающимися рабочими органами.
Теоретически данное устройство может быть рассчитано на основе теории осевых вентиляторов и винтовых двигателей, создающих воздушный поток вращающимся винтом. В рассматриваемом нами случае решается обратная задача, когда приводной элемент, воспринимая воздушный поток, заставляет вращаться чистящее устройство (пыж), имеющее внутренние каналы для отвода воздуха. При этом «пыж» под действием перепада давлений совершает также поступательное движение по трубопроводу. В этом случае расход моющего раствора нужен только для «смазывающего» эффекта, которое будет вращаться вместе с пыжом, совершая винтовое движение и эффективно очищая
внутреннюю поверхность молокопровода.
Воздушный поток «^» (рис. 1) воздействует на приводной элемент (1), выполненный в виде лопастного вентилятора создает вращательный момент «Мвр», который через соединительное звено (2), приводит во вращательное движение устройство очистки - пыж (3), в котором выполнены внутренние каналы для прохода воздушного потока. Очевидно, что справа от устройства в трубопроводе действует вакуумметрическое давление Рвак, а слева устройства конца трубопровода будет атмосферное давление Ратм. Скорость воздушного потока, поступающего на приводной элемент, будет пропорциональна разности давлений (Ратм - Рвак).
Рис. 1. Схема расчета устройства очистки молокопровода:
1 - приводной элемент; 2 - соединительное звено;
3 - устройство очистки
Условное вращение потока запишется следующим образом:
Мвр > Мс , (1)
где Мвр, Мс - соответственно вращательный момент, создаваемый приводным элементом, и момент сопротивления потока.
Рассмотрим сначала Мвр. Приводной элемент представляет собой рабочее колесо вентилятора (турбины),
поэтому его расчет целесообразно вести на основе теории осевых вентиляторов [1], основы которой были заложены
Н. Е. Жуковским, который предположил, что обтекание замкнутой кольцевой решетки профилей вентилятора расположенной на поверхности цилиндра,
цилиндрическим потоком происходит так же, как обтекание соответствующей ей бесконечной плоской решетки плоскопараллельным потоком. Эту гипотезу ученый подтвердил опытом. Исходя из вышесказанного, изучение обтекания лопаточных венцов осевого вентилятора в основе своей сводится к рассмотрению плоских решеток.
Подробнее рассмотрим геометрические параметры, характеризующие решетку профилей и поток.
Одинаковые профили в решетке (рис. 2) расположены друг от друга на равных промежутках и установлены под одинаковым углами к фронтальной линии решетки. Линия, перпендикулярная к фронтальной линии, называется осью решетки. Расстояние между сходственными точками соседних профилей называется шагом решетки ^ угол наклона профиля, под которым понимается наклон его хорды Ь к фронту решетки, - углом установки 9г. Иногда удобно пользоваться геометрическим выносом решетки (рг
- углом наклона профиля к оси решетки. Профиль характеризуется: средней линией, равноотстоящей от
верхней и нижней границ профиля; хордой Ь, которая представляет собой прямую, стягивающую среднюю линию; углом изгиба профиля ф1 + ф2; стрелой прогиба /; максимальной толщиной с; положением стрелы прогиба х/ и мака мяльной толщины хс. Линейные параметры
профиля и решетки принято выражать в долях хорды: с = е:Ь — относительная толщины профиля; / = /:Ь —
относительная вогнутость профиля; хс = хс:Ь — положение
максимальной толщины вдоль хорды; х^ = х.Ь —
положение максимальной стрелы прогиба вдоль хорды;
I = t:b — относительный шаг решетки. Удобнее пользоваться не
относительным шагом t, а обратной величиной - густотой решетки g' = Ь^.
Поток, обтекающий решетку, характеризуется величиной и направлением скорости, давлением и плотностью в различных сечениях. Направление потока будем задавать как относительно фронтальной линии и оси решетки, так и относительно самого профиля.
Рис. 2. Параметры решетки профилей и потока: а - треугольники скоростей и силы, действующие на профиль в решетке; б - совмещенные треугольники скоростей в решетке рабочего колеса в относительном
движении
Обозначим сечения, параллельные фронтальной линии: далеко перед решеткой 1—1', далеко за ней — 2—2'. Введем следующие обозначения (рис. 2): ш —
скорость потока при входе в решетку; в?, - угол входа
потока в решетку - угол между направлением скорости и фронтальной линией или осью решетки, соответственно в1 + = 90°; а} - угол атаки при входе в решетку - угол
между направлением скорости и касательной к средней линии в носике профиля; ш2 — скорость потока при выходе из решетки; в2, и - угол выхода потока из решетки - угол между направлением скорости ш2 и фронтальной линией или осью решетки, соответственно в2 + и2 = 90°; Ав = в2 -в? = - и2 - отклонение потока в решетке; а2 - угол
отставания потока от касательной к средней линии в хвостике профиля; - средняя векторная скорость,
равная полусумме векторов и ш2; в^, - углы
притекания средней скорости (углы между скоростью и фронтальной линией или осью решетки соответственно), вю + = 90 °; а - угол атаки профиля в решетке - угол
между направлением средней скорости и хордой; р} и р2 - статическое давление соответственно в сечениях 1 —1' и 2—2'. В теории решеток обычно пользуются углами с осью решетки.
Относительная скорость вместе с переносной скоростью и} и абсолютной скоростью с} образуют треугольник скоростей на входе но вращающееся рабочее колесо. Аналогичные скорости образуют треугольник скоростей за рабочим колесом (рис. 2, а).
Выведем уравнение Бернулли из закона сохранения энергии. Выделим сечениями 1—1' и 2—2', расположенными далеко перед лопатками вентилятора и за ними, элементарную кольцевую струйку толщиной ёг, ограниченную радиусами гг и г2 (рис. 3).
Энергия ёБ, подведенная в абсолютном движении элементами ёг лопаток рабочего колеса к элементарному секундному объему воздуха ёО, равна сумме секундной работы сил давления ёЕдав, приращения кинетической
Рис. 3. Кольцевая струйка в проточной части вентилятора
энергии ёБкин секундной массы ёт и потерь механической энергии ёБтр, связанных с вязкостью воздуха, т.е.:
^Едав + йЕкин + йЕтр . (2)
Толщина цилиндрической струйки тока йг выбрана столь малой, что в ее пределах скорость, давление и плотность можно считать неизменными. Площадь сечения струйки йЕ = 2пг йг. Секундная масса воздуха,
проходящая через сечение 1—1', йт = р} dQ1 = р} 2пг йг}. = р1 С]а йЕ]. Для сечения 2—2', йт2 = р2 С2а йЕ2. Здесь С]а и С2а
- скорости, нормальные соответственно площадям сечений й¥} и йЕ2.
Струйка тока образована поверхностями тока, проходящими через контуры, которые в рассматриваемом случае представляют собой окружности с радиусами г1 и г1 + йг}, г2 и г2 + йг2.
Поверхность тока состоит из таких линий тока, в каждой точке которых скорости в данный момент направлены по касательным. Рассматривается только такое
- установившееся - движение воздуха, при котором в каждой точке потока скорость, давление и плотность не изменяются во времени. При установившемся движении остаются неизменными и линии тока.
Согласно определению струйки тока поток может входить или выходить из выделенного участка ее только через торцевые сечения йЕ1 и йЕ2. Уравнение неразрывности йт1 = йт2 = йт, согласно которому секундная масса остается неизменной для любого сечения струйки, может быть записано следующим образом:
р1 С]а й¥] = р2 С2а йр2 = р С а йЕ . (3)
В связи с тем, что давление, создаваемое вентиляторами, и их окружные скорости относительно невелики, воздух можно считать несжимаемым и положить р} = р2 = р. При этом уравнение неразрывности (3) принимает один из следующих видов:
С?а йЕ] = С2а йЕ2 = Са йЕ; dQl = dQ2 = dQ . (4)
Секундная работа сил давления в сечении 1—1' йЕ1дав = р1 2пг1 йг1 С1а. Кинетическая энергия элементарной секундной массы йт 1 = йЕ1кин = йт 1 С2 /2.
Аналогично для сечения 2—2' йЕ2кин = йт2 С2 / 2,
йЕ2дав р2 2пг2 йг2 С2а.
При этом йЕдав = (йЕ2 - йЕ 1)дав = р2dQ2 - р^1 = (р2 -р1) dQ; йЕкин = (йЕ2 - йЕ{)кин = йт2 С22 / 2 - йт1 С\ / 2 = (С22
- С]2 )йт/2.
Подставив выражение для йЕдав и йЕкин в выражение (2), разделив его обе части на dQ и обозначив подведенную энергию, приходящуюся на единицу секундного объема, через рти, потерю механической энергии на единицу секундного объема - через Др0 и приняв во внимание уравнение неразрывности (3), получим:
Рти = р2 - р1 + р С\ / 2 - рС1 /2 + Лро . (5)
Введем уравнение Эйлера, которое для вентилятора устанавливает связь между величиной мощности, подведенной к валу вентилятора, и изменением параметров потока при прохождении его через рабочее колесо. Урав-
нение это непосредственно вытекает из теоремы о моменте количества движения. Согласно этой теореме изменение момента количества движения выделенной секундной массы воздуха равно сумме моментов всех внешних сил, приложенных к этой массе.
Рассмотрим кольцевую струйку, ограниченную сечением 1-1' перед рабочим колесом вентилятора и сечением 2-2' за ним (рис. 3). Чтобы полностью учесть энергию, которая передается потоку лопатками рабочего колеса, сечение 2-2' за лопатками нужно выбрать там, где уже закончилось их воздействие на поток, то есть гам, где энергия потока уже перестала изменяться. Теоретически это сечение находится на бесконечности за лопатками. Практически сечение 1-1' выбирается на расстоянии, равном примерно половине хорды лопатки Ь, а сечение 2—2' -на расстоянии, равном примерно хорде. При наличии других решеток перед решеткой колеса и за ней имеет место незначительное взаимное влияние, которым, как правило, при рассмотрении средних значений скоростей и давлений пренебрегают. В этом случае сечения 1-1' и 2-2' выбираются в середине осевых зазоров между решетками. Эти зазоры обычно составляют (0,2 - 0,6) Ь.
Взаимное влияние решеток необходимо учитывать при рассмотрении динамических процессов на лопатках, связанных с их неустановившимся обтеканием.
В общем случае скорость потока перед вентилятором и за ним может иметь осевую, радиальную и тангенциальную составляющие. Однако ввиду того, что мы будем составлять уравнение моментов относительно оси враще-ния рабочего колеса, две первые составляющие можно не рассматривать, так как моменты соответствующих коли-честв движения будут равны нулю.
Силы давления на торцевых сечениях цилиндрической струйки направлены параллельно оси венти-
лятора, и момент их равен нулю. По той же причине следует учитывать только момент от тангенциальной составляющей Яи силы реакции Я со стороны профиля на поток (рис. 2). Имея это в виду, можно написать, что
ёт2С2иГ2 - ёт1С1иГ1 = ъёЯиГ, (6)
где ъ - число лопаток.
Умножим левую и правую части выражения (2) на угловую скорость рабочего колеса ю и учтем, что йт1 = йт2 = рdQ. При этом справа произведение из момента на угловую скорость даст элементарную мощность йЫ, передаваемую потоку элементами лопаток йг:
рdQ = (С2ии2 - Сии) = йЫ (7)
Разделив это выражение на элементарный секундный объем dQ, получим справа мощность, приходящуюся на единицу секундного объема воздуха, рти:
рС2ии2 - рС1ии1 = рти (8)
Для осевого вентилятора обычно и2 = иг = и. Таким образом, уравнение Эйлера будет выглядеть следующим образом:
рти = ри (с2и - С1и) (9)
Члены уравнения (8) имеют размерность давления. Поэтому величину рто называют теоретическим давлением. Если бы не было потерь в вентиляторе, то вся подведенная к нему мощность шла бы на увеличение полного давления потока при данном значении Q и в этом случае вентилятор развивал бы давление, равное рто.
Перейдем к рассмотрению мощности сопротивления, оказываемой приводному элементу со стороны потока, которую в общем виде можно записать:
N = Мс • ю (10)
Выразим величину элементарного момента сопротивления участка боковой поверхности пыжа площадью йЕ, на поверхности которого при контакте с трубопроводом вызывает тангенциальная сила йЕтрт (рис. 4).
Элементврньй объем чистящего элемента (пьжа)
Рис. 4. Сопротивление участка боковой поверхности пыжа
Величину элементарной тангенциальной силы трения можно записать:
йЕтрт = / йР , (11)
где/ - коэффициент трения на поверхности трубопровода; йР - сила нормального давления на поверхности потока.
Тогда вызываемой этой силой элементарный момент сопротивления запишется:
Мс = йЕтрТ г. (12)
Подставляя последнее выражение в (10) получим: йЫС = йМС т = йЕтрТ т г = йЕтр и = /йР и (13)
Приравняв левые части уравнений (7) и (13), и учитывая, что и = и1 = и2, записываем выражение для «элементарного» мощностного баланса:
рdQ и (С24 - С14) = /йР и (14)
Очевидно, что условие для вращения элемента пыжа будет выполнено, если:
рdQ (С24 - С14) >/йР . (15)
Откуда сила нормального давления пыжа на поверхность ёР не должна превышать:
ар к рл<2(с24-с14) _ /
Это же выражение является условием для осуществления вращательного движения пыжа.
Рассмотрено условие поступательного движения пыжа по трубопроводу. Очевидно, что оно будет определяться из выражения:
1. Жуковский, Н. Е. Вихревая теория гребневого винта / Н.Е. Жуковский // М.: ГТТИ. - 1949. - с. 494 — 528.
МОДЕРНИЗИРОВАННЫЙ СОШНИКОВЫЙ МЕХАНИЗМ ДЛЯ СОВЕРШЕНСТВОВАНИЯ ТЕХНОЛОГИЧЕСКОГО ПРОЦЕССА ФОРМИРОВАНИЯ ПОСЕВНОГО ЛОЖА
В. В. Косолапое, преподаватель кафедры «Механика.», ГОУ ВПО «Нижегородский государственный инженерно-экономический институт»
Аннотация. Получение высокой урожайности сельскохозяйственных культур зависит о многих факторов, в том числе от качества выполнения технологических операции, т.к. каждая из них представляет собой сложную последовательность физических процессов, нарушение которых приводит к ухудшению конечного результата. Одним из направлений улучшения этих показателей, является совершенствование технических характеристик рабочих машин. В данном докладе мы рассмотрим направление возможной модернизации машин для посева, а имен-
та = АрЕ - Етр .
(17)
Список литературы
