CC BY
31
УДК 548.51
DOI: 10.14529/mmph160407
МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ГАЗОФАЗНОЙ КОНДЕНСАЦИИ МЕТАЛЛИЧЕСКИХ НАНОЧАСТИЦ В КАМЕРЕ С ДУГОВЫМ РАЗРЯДОМ
А.Е. Коренченко, В. Джамал Джалал
Южно-Уральский государственный университет, г. Челябинск, Российская Федерация E-mail: [email protected]
Проведено математическое моделирование формирования металлических наночастиц в камере с дуговым разрядом. Получены распределения макроскопических (температура, давление, поле скоростей) и микроскопических (распределение кластеров по размерам) величин в рабочей камере. Обнаружено, что функция распределения кластеров по размерам имеет два максимума, первый располагается в области малых кластеров, второй приходится на кластеры, содержащие более 104 атомов. На основании результатов численных расчетов сделаны предположения о связи между видом функции распределения и характеристиками процесса.
Ключевые слова: металлические наночастицы; газофазный синтез; гомогенная нуклеация.
Введение
Газофазный синтез является одним из методов получения металлических наночастиц и заключается в переводе расплавленного металла в газовую фазу с последующей конденсацией паров в атмосфере холодного инертного газа. Известны несколько вариантов этого метода: плазмо-химический синтез, электровзрыв, лазерная абляция и т.д. [1-6]. Почти во всех экспериментальных реализациях метода образованные кластеры подхватываются конвективными течениями и распространяются по всему объему рабочей камеры, постепенно осаждаясь на ее стенках.
Математическое моделирование газофазного синтеза выполняется с целью подбора параметров процесса - формы рабочей камеры, давления и температуры в ней, расположения источников тепла, вида инертного газа и др. - для получения наночастиц с наперед заданными характеристиками.
В процессе кластерообразования в камере образуется неравновесная многофазная среда, в которой наряду с атомами инертного газа и металла содержатся также твердые и жидкие металлические частицы. Сложность количественного описания такой среды заключается в необходимости решения задач на разном уровне размеров и времен, т.к. описание формирования наноструктур включает две составляющие: макроскопическую часть (конвекция, диффузия, перенос тепла в объеме рабочей камеры и т.д.) и микроскопическую или атомную часть (формирование критического зародыша, рост нанокластеров, выделение скрытой теплоты конденсации). Способы раздельного описания макроскопических и микроскопических процессов хорошо известны. Описание макроскопических процессов происходит в рамках уравнений непрерывной среды, которые хорошо изучены и уже используются на уровне инженерных пакетов. Для изучения микроскопических процессов также созданы разнообразные пакеты молекулярной динамики: LAMMPS, SIESTA, CPMD и другие [7-10].
Количественное взаимодействие между микро- и макропроцессами не установлено на достаточном уровне, так, чтобы использовать данные микроскопического моделирования при описании выхода готового продукта. Поэтому на данном этапе предлагается использовать термодинамические теории гомогенной нуклеации [11, 12], хотя известно, что количественное расхождение между термодинамическими расчетами скорости нуклеации и результатами экспериментов может составлять несколько порядков [13, 14]. Мы ожидаем, что термодинамическое описание позволит выявить, по крайней мере, качественные закономерности кластерообразования.
Коренченко А.Е., Математическое моделирование газофазной конденсации
Джамал Джалал В. металлических наночастиц в камере с дуговым разрядом
Схема численного эксперимента
В методах газофазной конденсации подвод энергии для испарения может осуществляться дуговым разрядом. На рис. 1 показана схема такой установки. Дуга формируется между электродом-стержнем и электродом-диском и вызывает испарение материала стержня. Электрод-диск изготовлен из тугоплавкого материала и может вращаться вокруг своей оси. Из камеры откачивают воздух и наполняют аргоном, так что распыление материала стержня происходит в разреженный инертный газ, а вращение диска придает разлету интенсивный характер.
А б
Рис. 1. Вид камеры с дуговым разрядом: а) вид сбоку; б) вид спереди; 1 - электрод-диск, 2 - электрод-стержень, 3 - ось вращения электрода-диска
Математическая модель представляет собой систему уравнений для макроскопических величин: скорости, температуры, плотности смеси и массовых долей атомов и кластеров металла в
каждой точке камеры реактора
р-+у(ру ® V ) = -Ур+у(п(уу+ УУТ )) + р (1)
°Р + У(рУ) = 0, (2)
о t
0рСрТ ,
+ У(рУТ) = У(кУТ) + Q, (3)
о I
+ У (рУса ) = У{рВУС^), (4)
о t
+ У(рУСы1 ) = У(р£УСМ1 ) + рДМ1, (5)
+ У (рУСми ) = -У ИУСМи) + Р*мп , п = 2, ^тах. (6)
В системе (1)-(6) уравнения (1) и (2) представляют собой законы сохранения импульса и вещества, (3) - уравнение теплопроводности, а (4)-(6) описывают конвективную диффузию атомов аргона Аг, металла Мх и металлических кластеров Мп , содержащих п атомов. В уравнении (6)
^тах -1011 равно числу атомов в самом большом кластере, который может быть учтен [15]. Приняты следующие обозначения: V = {УГ, Ув, V} - скорость газодинамических течений в камере, Т - температура газовой смеси, р - плотность, САг, СМ - массовая доля аргона и кластеров металла в смеси. Кластеры полагаются малыми, так что можно считать, что они увлекаются потоками газа. В качестве уравнения состояния газовой смеси использовалось уравнение идеального газа.
Разбиение задачи на взаимодействующие между собой составляющие: газодинамическую и микроскопическую, связанную с нуклеацией, проявляется в том, что в правых частях уравнений (3), (5) и (6) содержатся слагаемые, описывающие выделение скрытой теплоты конденсации и слагаемые-источники для атомов и кластеров металла. Эти величины появляются из-за того, что состав газовой смеси и ее температура изменяются не только в результате диффузионных и конвективных процессов, но также из-за процессов объединения атомов металла в кластеры и обратных процессов их распада. Электрическая часть дуги в работе не описывается, вместо этого задается температура в месте расположения электрического контакта и расход материала стержня в секунду. Оба эти значения выбираются в диапазонах, наблюдающихся в эксперименте.
Систему (1)-(6) дополняют граничные условия. Границы камеры считаются изотермическими, на них выполнены условия прилипания и непроницаемости, т.е.
и = 0, V = 0, Ж = 0, Т = 300 К, СМп = 0, п = 1, ^тах, Э С\Аг/дп = 0. (7)
Условие для массовой доли кластеров означает, что частицы, оказавшись в пристенном слое, мгновенно исчезают из газового потока, оседая на стенке, т.е. осаждение кластеров определяется их диффузией к стенкам. Инерционным и гравитационным осаждением пренебрегаем. Дуговой разряд полагается точечным и сферически-симметричным, причем в прилежащей дуге области содержится только атомарный пар металла:
и = 0, V = 0, Ж = 0, Т = 2000...3000 К, С1 = 1, С1 = 0, С|д = 0. (8)
На поверхности вращающегося электрода полагаем выполненными условия непроскальзывания и непроницаемости:
и = 0, V = 0, Ж = ог, Э С|Мя /Эп = 0, п = 1, ^тах, Э С^/Эп = 0. (9)
В начальном состоянии смесь содержит только атомы аргона при температуре Т = 300 К. Коэффициенты диффузии атомов и кластеров и коэффициент теплопроводности определяются в рамках модели твердых сфер [16].
Микроскопическая модель
Процессы нуклеации в пересыщенном паре в пренебрежении тройными и более столкновениями описываются уравнениями
Эп = 2/п,т,к/т/к , (10)
к+т>п
здесь /п - концентрация кластеров, состоящих из п атомов, а коэффициенты уравнений /пт к
пропорциональны вероятностям образования кластера размера п в результате столкновения кластеров, состоящих из т и к атомов. Уравнения (10) записаны в предположении, что частота столкновений описывается кинетической теорией идеального газа и может быть определена из концентраций кластеров. В термодинамических теориях проводится учет столкновений кластеров только с атомами (мономерами) и вводится предположение, что все такие столкновения приводят к их слиянию, либо к отделению атома от кластера. В этих обстоятельствах (10) преобразуется до
Эп = 3п,п—1,1 /п-1 /1 - А)+1,п,1 /п/1 + ап,п+\х!п+\А - ап-1,пд/п/1, (11)
где коэффициенты /3 пропорциональны вероятности слияния кластера и атома, а а - отделения атома при столкновении кластер-атом. Коэффициенты ап—1 п 1 и /п+х п 1 связаны соотношением
3п+1,п,1 Рп г> П
-=-, где г *- есть давление насыщенного пара над устойчивым зародышем, Рп - над
ап—1,п,1 Рп п
кластером, содержащим п атомов [11]. Давления Р\ и Рп определяются по формуле Гиббса-
Кельвина, а радиус устойчивого зародыша при данных температуре и пересыщении в ячейке можно рассчитать из зависимости свободной энергии образования кластера-капли от радиуса капли - по абсциссе максимума этой зависимости [17].
Коренченко А.Е., Джамал Джалал В.
Математическое моделирование газофазной конденсации металлических наночастиц в камере с дуговым разрядом
Численный метод решения
Учет распределения кластеров по размерам в каждой ячейке камеры проводится аналогично работе [15], где была введена логарифмическая шкала размеров, вдоль которой, согласно формулам (11), происходит миграция кластеров. Решение уравнений (11) проводится явно для всех кластеров из линейки размеров и в каждой ячейке разностной схемы. После перерасчета на единицу времени и объема это дает значения прироста массовой доли и тепловыделения для подстановки в уравнения (3, 5, 6). Решение системы (1)-(9) проводится разностными методами, т.е. разбиением всего рабочего объема на элементы, в объеме которых можно считать температуру, плотность смеси, скорость и массовые доли кластеров и атомов постоянными. Разностная сетка равномерна в цилиндрических координатах, системы разностных уравнений решаются методом исключения Гаусса. Расчеты проведены для меди.
Результаты и обсуждение
На рис. 2, а и б показаны распределения скоростей и температуры, полученные решением системы (1)-(9), (11). Как показали расчеты, наибольшая скорость достигается вблизи дуги. Разлетающиеся от дуги частицы подхватываются круговыми течениями и устремляются к стенке. Расчеты для рис. 2 выполнены при температуре в дуге 3000 К, расход меди составлял 10 мг/с.
Рис. 2. Поля скорости и температуры в газе вблизи вращающегося электрода. Черной точкой отмечена дуга.
Внутренний круг изображает электрод-диск, внешний круг показывает границы камеры
Использование уравнений (11) для каждой ячейки разностной схемы и на каждом временном шаге позволяет получить локальные распределения металлических частиц по размерам. Исходя из этих данных, можно вычислить интегральный диффузионный поток к стенкам камеры и, следовательно, временную эволюцию количества осажденных на стенках частиц. На рис. 3 показаны распределения по размерам осевших на стенках за 10 мкс частиц, полученные при значениях угловой скорости вращения диска 100 и 250 рад/с и температурах в дуге 2000 К и 3000 К. Как видно из рис. 3, во всех случаях формируется сплошное распределение, максимум которого приходится на кластеры малых размеров (1-50 ат.). Распределения тем уже, чем выше угловая скорость вращения диска и чем выше температура в дуге. На рис. 3, в видно формирование второго максимума распределения, приходящегося на частицы, содержащие 104 атомов (около 1 нм). Появление второго горба кривой распределения связано, возможно, с тем, что 104 - это среднее количество атомов, которые могут объединиться в кластер в пути по пересыщенной среде от электрода к стенке, т.е. среднее количество присоединенных атомов. Это отчасти подтверждает факт, что при дальнейшем уменьшении скорости вращения и (или) температуры горб на распределении смещается в сторону больших размеров кластеров, а при увеличении исчезает - сливается с хвостом кривой, имеющей максимум при малых значениях п (рис. 3, а, б).
N.
„14
в)
L
jk
10 ю2 103 104 1СГ n
Рис. 3. Распределение по размерам частиц, осажденных на боковой стенке камеры с дуговым разрядом, за 10 мкс: а) т = 100 рад/с , 7"д = 3000 К; б) т = 250 рад/с , Тд= 3000 К; в) со = 100 рад/с , Гд = 2000 К
Заключение
Таким образом, в работе предложена и реализована модель процессов формирования наноча-стиц меди в процессах испарения-конденсации в камере с дуговым разрядом.
Получены распределения макроскопических (температура, давление, поле скоростей) и микроскопических частиц (распределение кластеров по размерам) в каждой точке рабочей камеры.
Обнаружено, что при температурах в дуге T < 2000 К и скоростях вращения электрода-диска, меньших 100 рад/с, функция распределения кластеров по размерам имеет два максимума, один - в области малых кластеров, другой приходится на кластеры, содержащие более 104 атомов. Появление второго горба кривой распределения связано, видимо, с существованием среднего числа атомов, которые могут присоединиться друг к другу за средний путь от места дугового разряда и до стенок камеры. На это среднее число и приходится второй пик кривой. Полученные результаты не претендуют на количественное совпадение с экспериментом, однако позволяют предсказать эволюцию функции распределения по размерам частиц, осевших на стенках камеры, при изменениях температуры в дуге и скорости вращения электрода-диска.
Авторы выражают благодарность проф. Б.Р. Гельчинскому за полезные обсуждения и Российскому фонду фундаментальных исследований за финансовую поддержку, грант РФФИ № 1503-04182.
Литература
1. Газофазный метод получения порошков / И.В. Фришберг, Л.И. Кватер, Б.П. Кузьмин, С В. Грибовский. - М.: Наука, 1978. - 223 с.
2. Flagan, R.C. Particle structure control in nanoparticle synthesis from the vapor phase / R.C. Flagan, M.M. Lunden // Mater. Sci. Eng. - 1995. - A204. - P. 113.
3. Kinetics and mechanisms of nanoparticle formation and growth in vapor phase condensation process / A. Simchi, R. Ahmadi, S. Reihani, A. Mahdavi // Materials and Design. - 2007. - Vol. 28, № 3. -P. 850-856.
Коренченко А.Е., Джамал Джалал В.
Математическое моделирование газофазной конденсации металлических наночастиц в камере с дуговым разрядом
4. Зависимость дисперсных характеристик нанопорошков металлов от условий электрического взрыва проводников / М.И. Лернер, В.И. Давыдович, Н.В. Сваровская, В.В. Домашенко // Нанотехника. - 2009. - № 17. - С. 57-60.
5. Симакин, А.В. Образование наночастиц при лазерной абляции твердых тел в жидкостях / А.В. Симакин, В.В. Воронов, Г.А. Шафеев // Труды института им. Прохорова. - 2004. - Т. 60. -С.83-106.
6. Granqvist, C.G. Ultrafine metal particles / C.G. Granqvist, R.A. Buhrman // Journal of Applied Physics. - 1976. - Vol. 47, № 5. - P. 2200-2219.
7. Kesala, E. Molecular dynamics simulation of pressure dependence of cluster growth in inert gas condensation / E. Kesala, A. Kuronen, K. Nordlund // Phys. Rev. B. - 2007. - Vol. 75. - 174121.
8. Raty J.-Y. Growth of Carbon Nanotubes on Metal Nanoparticles: A Microscopic Mechanism from Ab Initio Molecular Dynamics Simulations / J.-Y. Raty, F. Gygi, G. Galli // Phys. Rev. Lett. -2005. - Vol. 95. - 096103.
9. Воронцов, А.Г. Моделирование зарождения и роста металлических наночастиц в процессе конденсации из пересыщенного пара / А.Г. Воронцов // Вестник ЮУрГУ. Серия «Математика. Механика. Физика». - 2009. - Вып. 1. - № 22(155). - С. 39-44.
10. Hendy, S. Coalescence of nanoscale metal clusters: Molecular-dynamics study / S. Hendy, S.A. Brown, M. Hyslop // Phys. Rev. B. - 2003. - Vol. 68. - 241403.
11. Becker, R.The kinetic treatment of nuclear formation in supersaturated vapors / R. Becker, W. Doring // Ann. Phys. - 1935. - Vol. 24. - P. 719-738.
12. Зельдович, Я.Б. К теории образования новой фазы. Кавитация / Я.Б. Зельдович // ЖЭТФ. - 1942. - Т. 12. - C. 525.
13. Лушников, А.А. Современное состояние теории гомогенной нуклеации / А.А. Лушников, А.Г. Сутугин // Успехи химии. -1976. - T. 45. - C. 385-417.
14. Фисенко, С.П. Микроструктура поля пересыщения при гомогенной нуклеации в парогазовой смеси / С.П. Фисенко // Журнал технической физики. - 2013. - Т. 83, № 5. - С. 35-40.
15. Коренченко, А.Е. Математическое моделирование процесса образования металлических наночастиц при конденсации паров расплавленного металла/ А.Е. Коренченко, Б.Р. Гельчинский // Расплавы. - 2011. - № 1. - С. 60-67.
16. Берд, Р. Явления переноса / Р. Берд, В. Стьюард, В. Лайтфут. - М.: Химия, 1974. - 692 с.
17. Петров, Ю.И. Кластеры и малые частицы / Ю.И. Петров. - М.: Наука, 1986. - 367 с.
Поступила в редакцию 15 июня 2016 г.
Bulletin of the South Ural State University Series "Mathematics. Mechanics. Physics" _2016, vol. 8, no. 4, pp. 56-62
DOI: 10.14529/mmph160407
MATHEMATICAL SIMULATION OF GAS-PHASE SYNTHESIS
OF METAL NANOPARTICLES IN A CHAMBER WITH AN ARC DISCHARGE
A.E. Korenchenko, V. Jamal Jalal
South Ural State University, Chelyabinsk, Russian Federation E-mail: [email protected]
Numerical simulation of the metallic nanoparticles synthesis in a chamber with an arc discharge were elaborated. The efficiency of the vapor phase condensation of metallic nanoclusters and nanopow-ders was determined by setting optimum process parameters, the possibilities of experimental estimation of which is limited. Mathematical and physical models were developed to perform computer analysis of the vapor phase condensation to describe the macroscopic characteristics of the process (temperature regime, gas mixture dynamics, diffusion and convective transport of clusters) with allowance for the properties of the components on a microscopic level. The classical Becker-Doring-Folmer-Weber ther-
modynamic nucleation theory was used for the description of the probability of atom-cluster aggregation. The distributions of macroscopic (temperature, pressure, velocity field) and microscopic (cluster size distribution) values in the chamber were obtained. It is found that the size distribution function of clusters deposited on the chamber walls has two peaks, the first - in the region of small clusters (1-50 atoms) and the second - for the clusters containing more than 104 atoms. Based on the results of numerical calculations the assumptions are made about the relationship between the type of size distribution function and characteristics of the process.
Keywords: metal nanoparticles; gas-phase synthesis; homogeneous nucleation.
References
1. Frishberg I.V., Kvater L.I., Kuz'min B.P., Gribovskiy S.V. Gazofaznyy metod polucheniya po-roshkov (Gas-phase method for obtaining powders). Moscow, Nauka Publ., 1978, 223 p. (in Russ.).
2. Flagan R.C., Lunden M.M. Particle structure control in nanoparticle synthesis from the vapor phase.Mater. Sci. Eng., 1995, A204, P. 113. DOI: 10.1016/0921-5093(95)09947-6
3. Simchi A., Ahmadi R., Reihani S., Mahdavi A. Kinetics and mechanisms of nanoparticle formation and growth in vapor phase condensation process. Materials and Design, 2007, Vol. 28, no. 3, pp. 850-856. DOI: 10.1016/j.matdes.2005.10.017
4. Lerner M.I., Davydovich V.I., Svarovskaya N.V., Domashenko V.V. Disperse characteristics of metallic nanopowders as a function of electric explosion of wire (EEW) conditions. Nanotekhnika, 2009, no. 17, pp. 57-60. (in Russ.).
5. Simakin A.V., Voronov V.V., Shafeev G.A. Trudy instituta im. Prokhorova, 2004, Vol. 60, pp. 83-106. (in Russ.).
6. Granqvist C.G., Buhrman R.A. Ultrafine metal particles. Journal of Applied Physics, 1976, Vol. 47, no. 5, pp. 2200-2219. DOI: 10.1063/1.322870
7. Kesala E., Kuronen A., Nordlund K. Molecular dynamics simulation of pressure dependence of cluster growth in inert gas condensation. Phys. Rev. B., 2007, Vol. 75, 174121. DOI: 10.1103/PhysRevB.75.174121
8. Raty J.-Y., Gygi F., Galli G. Growth of Carbon Nanotubes on Metal Nanoparticles: A Microscopic Mechanism from ab initio Molecular Dynamics Simulations. Phys. Rev. Lett., 2005, Vol. 95, 096103. DOI: 10.1103/PhysRevLett.95.096103
9. Vorontsov A.G. Modeling of nucleation and grouth of metal nanoparticles during the condensation from vopour phase. Bulletin of South Ural State University. Series of "Mathematics. Mechanics. Physics", 2009, Issue 1, no. 22(155), pp. 39-44. (in Russ.).
10. Hendy S., Brown S.A., Hyslop M. Coalescence of nanoscale metal clusters: Molecular-dynamics study. Phys. Rev. B, 2003, Vol. 68, 241403. DOI: 10.1103/physrevb.68.241403
11. Becker R., Doring W. The kinetic treatment of nuclear formation in supersaturated vapors. Ann. Phys., 1935, Vol. 24, pp. 719-738.
12. Zel'dovich Ya.B. ZhETF, 1942, Vol. 12, p. 525. (in Russ.).
13. Lushnikov A.A., Sutugin A.G. Uspekhi khimii, 1976, Vol. 45, pp. 385-417. (in Russ.).
14. Fisenko S.P. Microstructure of the Supersaturation Field in Homogeneous Nucleation in a Vapor-Gas Mixture. Technical Physics, 2013, Vol. 58, pp. 658-663. DOI: 10.1134/s1063784213050083
15. Korenchenko A.E., Gel'chinskiy B.R. Mathematical simulation of the formation of metallic nanoparticles during the condensation of molten metal vapors. Russian Metallurgy (Metally), 2011, Vol. 2011, Issue 8, pp. 723-728. DOI: 10.1134/s003602951108009x
16. Berd R., St'yuard V., Laytfut V. Yavleniya perenosa (Transport phenomenon). Moscow, Khimi-ya Publ., 1974, 692 p. (in Russ.). [Bird R.B., Stewart W.E., Lightfoot E.N. Transport Phenomena. John Wiley & Sons, 1960, 780 p.]
17. Petrov Yu.I. Klastery i malye chastitsy (Clusters and small particle). Moscow, Nauka Publ., 1986, 367 p. (in Russ.).
Received June 15, 2016
