CC BY
44
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. НП-021-2000. Федеральные нормы и правила в области использования атомной энергии «Обращение с газообразными радиоактивными отходами. Требования безопасности». - М.: Госатомнадзор России, 2000. - 10 с.
2. Панов Е.А. Практическая гамма-спектрометрия на атомных станциях. - М.: Энергоатомиздат, 1990. - 75 с.
3. Фертман Д.Е., Ризин А.И., Стась К.Н. Повышение достоверности измерений в радиометрии аэрозолей // Измерительная техника. - 1996. - № 12. - С. 23-30.
4. Гиллярович Э.Л., Грязнов А.Н., Инихов А.Г., Костылева Ю.Г., Мысев П.П., Николаев А.М. Современная практика обеспечения качества измерений ионизирующих излучений. Ядерные измерительно-информационные технологии. - М.: НИЦ «СНИИП», 1997. - 35 с.
5. Одноплатный спектрометр SBS. Руководство пользователя. -М.: Группа предприятий «Грин Стар», 2005. - 27 с.
Поступила 14.12.2006 г.
УДК 535.372
КИНЕТИЧЕСКИЕ ПАРАМЕТРЫ УРАНОВОГО СВЕЧЕНИЯ В КРИСТАЛЛАХ LiF
Л .А. Лисицына*, В.И. Олешко, В.М. Лисицын, С.Н. Путинцева
*Томский государственный архитектурно-строительный университет Томский политехнический университет E-mail: lisitsyn@tpu.ru
Представлены результаты исследований с наносекундным временным разрешением кинетических параметров разгорания и затухания свечения в кристаллах LiF(U)-0 при 300 К при воздействии на них лазерным импульсом энергией 3,68 эВ и импульсом электронов энергией 300 кэВ. Установлено влияние способа возбуждения на кинетические характеристики процесса разгорания свечения урана и влияние урана на кинетические характеристики свечения кислорода в кристалле.
1. Введение
Благодаря тканеэквивалентности активированные кристаллы 1лБ широко используются для дозиметрии в радиобиологии и медицине. Несомненный интерес представляют кристаллы 1лБ, активированные ураном, имеющие высокий квантовый выход свечения.
Несмотря на то, что свечение урана исследуется более 150 лет, до сих пор не ясна ни природа урановых центров свечения (УЦС) в различных матрицах, ни механизм возбуждения свечения урана, ни роль кислорода в процессе его возбуждения. УЦС по [1-4] представляют собой комплекс (и05Р)°, высокая эффективность создания которого обусловлена его зарядовой нейтральностью. Предполагается, что дискретная структура спектра свечения обусловлена излучательными переходами различной мультипольности на общую систему колебательных уровней основного состояния [1, 3-5].
Альтернативная точка зрения [6-8] заключается в предположении об одновременном присутствии в спектрах свечения излучательных переходов, осуществляемых в УЦС различного состава: (Ш2Р4)3+, (и05Б)0, (Ш4Р2)1+, (Шв)1-, отличающихся количеством ионов кислорода, заместивших ионы Р в экваториальной плоскости линейного уранового комплекса (и02)2+. (Величина и знак заряда УЦС определяются относительно заряда замещенной группы 1лР6).
При всем многообразии методов исследований урансодержащих кристаллов использование спек-
троскопии с высоким временным разрешением дает возможность измерить и сопоставить возбуждаемые излучательные переходы по кинетическим параметрам как на этапе разгорания свечения, так и на этапе его затухания. Наличие такой информации позволит провести сравнительный анализ многочисленных излучательных переходов по кинетическим параметрам процессов свечения.
В настоящей работе с временным разрешением 30 не исследовалась импульсная катодолюминес-ценция (ИКЛ) и импульсная фотолюминесценция (ИФЛ) кристаллов 1лР-0 и 1лР(и)-0 в спектральном диапазоне 4,0...2,0 эВ и временном интервале З-ЮЛ.ЛО-1 с после окончания действия импульса возбуждения при 300 К. ИКЛ возбуждалась импульсом электронов (ИЭ) с энергией 300 кэВ и флюенсом в импульсе (Р) в диапазоне 10й... 1013 см~2. Длительность ИЭ - 20 не. Толщина исследуемых кристаллов не превышала 0,3 мм, глубина проникновения электронов в кристалл 1лР -
0,26 мм. Площадь кристаллов - около 10 мм2.
ИФЛ возбуждалась импульсом азотного лазера, излучение которого (3,68 эВ) попадает в одну из полос активаторного поглощения урансодержащих кристаллов. Длительность импульса возбуждения
- 20 не. Мощность - около 10 мкВт, сечение пучка около 1 см2.
Исследовались кристаллы 1лР-0 и 1лР(и)-0 -кислородосодержащие кристаллы 1лР, не активированные и активированные ураном. Концентрация урана по шихте - 0,01 вес. %. Свечение воз-
буждалось как в необлученных кристаллах, так и кристаллах, предварительно облученных серией импульсов электронов при 300 К (<105 Гр).
Кислород в виде 1л20 вводился в шихту в процессе выращивания, уран - в виде азотнокислого уранила. Кристаллы выращены в Институте физики НАН Кыргызстана.
Исходная дефектность необлученных кристаллов контролировалась по спектрам оптического поглощения в диапазоне 12,0...0,35 эВ. В ИК области спектра кристаллы ПБ-О и 1лР(и)-0 были прозрачны. В ВУФ и УФ областях спектров присутствует ряд полос (табл. 1), положения которых совпадают с данными других авторов. Предполагается, что полосы ВУФ спектра кристалла ПБ-О обусловлены кислородом в виде О2 и в виде ОН [12, 13]. Полосы в области 250...410 нм в спектре кристаллов 1лР(и)-0 обусловлены урановыми центрами, т. к. такие полосы отсутствуют в спектре не активированных ураном кристаллов 1лР-0. Присутствие полос в области 170 и 200 нм в спектрах кристаллов обоих типов, по-видимому, свидетельствует об их принадлежности кислородным дефектам, не связанным с ионами урана.
Таблица 1. Спектральное положение полос оптического поглощения необлученных активированных кристаллов НЕ
Кристалл Источник информации Длина волны, X, нм
*ир-о 117 137 170 200
ир-о [9] 117 137 170 200
•ВДШ-О 250 305 410
ВДШ-О [10] 127 165 200 244 305 405
ВДШ-О [11] 250 310
* данные настоящей работы, ~ неизмеренная область спектра.
2. Результаты исследований
2.1. Свечение кристалла ШШ-О в области 2,63...2,1 эВ
Спектр ИФЛ кристалла 1лР(и)-0, измеренный при 300 К через 50 не после окончания действия лазерного импульса, представлен на рис. 1, кривая а. Общий вид спектра и положение наибольших полос в нем (2,28, 2,38 и 2,46 эВ) совпадает с данными [11].
Фронт нарастания свечения в каждой из полос спектра описывается функцией:
/(0 = /шпа-ехрН/т1))> (1)
где /ш - амплитудное значение интенсивности, / -время с момента запуска импульса возбуждения, Т[ - характеристическое время процесса, равное 40 не и превышающее временное разрешение измерительного тракта (30 не).
На рис. 2, кривая а, представлена, для примера, кинетика разгорания свечения (КРС) в полосе 2,38 эВ при оптическом возбуждении кристалла.
Е, эВ
Рис. 1. Спектры свечения, измеренные через 50 не (а, в), 300 мке (д) после начала действия импульса возбуждения при 300 К, и дисперсии времени затухания (б, е~з) и инерционного компонента разгорания ИКЛ (г) в кристалле ПЕ(и)-0 (а~г, е, ж) и ПЕ-О (в, д~з)
Поскольку спектр зеленого свечения представляет собой набор перекрывающихся узких полос, кинетика затухания свечения (КЗС) исследовалась нами в диапазоне 2,63...2,1 эВ с шагом, равным 2 нм. Установлено, что КЗС во всем указанном диапазоне описывается моноэкспоненциальным законом. Дисперсия характеристического времени затухания представлена на рис. 1, кривая б, и свидетельствует о монотонном возрастании времени затухания с 50 мке на 2,1 эВ до 90 мке в области 2,6 эВ.
Спектр ИКЛ кристалла 1лР(и)-0, возбужденный воздействием ИЭ (рис. 1), состоит из группы полос вышеописанного уранового зеленого свечения (кривая а) и свечения в синей области 4,0...2,65 эВ (кривая в). Описание синего свечения будет дано ниже в разделе 2.2.
Нами установлено, что спектральный состав зеленого свечения кристалла и характер дисперсии времени его затухания не зависят от способа возбуждения и одинаковы при электронном и оптическом возбуждении.
Однако, при одинаковой длительности оптического импульса и импульса электронов способ возбуждения свечения, как оказалось, влияет на кинетические характеристики процесса разгорания. Так, в отличие от (1), процесс разгорания ИКЛ в каждой из полос спектра зеленого свечения описывается совокупностью двух экспонент [ 14]:
^(0 = Е/,шах(1-ехр(-//т.)), (2)
где Т!=40 не и совпадает с величиной характеристического времени разгорания ИФЛ (рис. 2, кривые а, б), а т2=2,5 мкс. Величина т2 не зависит от длины волны и одинаковая во всей спектральной области зеленого свечения (рис. 1, кривая г).
На рис. 2 (кривые а—в) для сравнения приведены кинетики разгорания ИФЛ и ИКЛ в полосе 2,38 эВ.
Установлено совпадение спектрального состава ИФЛ и ИКЛ наносекундного и микросекундного
компонентов интенсивности, измеренные как зависимость 4т*=ЛЯ) и /9т„=ДЯ), соответственно.
^ НС 1, МКС
НС ^ МКС
Рис. 2. Кинетические кривые свечения на 2,38 (а~в), 3,7 (г, е), 3,1 (д) и 3,0 эВ (ж) в спектре кристалла ИЕ(и)-0 (а-г, д) и ПЕ-О (д~ж) при воздействии лазерного импульса (а) и импульса электронов (б~ж) приЗООК
Нами проведены исследования влияния параметров облучения: флюенса электронов за импульс (Р) и величины Б - интегральной поглощенной кристаллом дозы (при Р= сош1:) на эффективность возбуждения при 300 К зеленого свечения - на значения интенсивности наносекундного и микро-секундного компонентов /1пих и /2пнх в каждой из полос спектра.
На рис. 3 (кривые а, б), в качестве примера, представлены зависимости 11шх=АБ) и /9т„=/(Д) в максимальной полосе спектра 2,38 эВ. Как следует из представленных результатов, величина /1пих, измеренная через 200 не с момента импульсного воздействия, с ростом Б увеличивается, достигает максимального значения при Б= 1,7-104 Гр и затем уменьшается при дальнейшем росте поглощенной дозы.
Дозная зависимость мке-компонента интенсивности имеет иной характер: значение /2шш измеренное через 8 мке с момента окончания действия ИЭ, максимально при действии первого ИЭ на кристалл, а затем в области 1К105 Гр медленно уменьшается с ростом дозы (рис. 3).
В диапазоне значения флюенса (Р) электронов в импульсе возбуждения 10й... 1013 см~2 установлено существование линейной зависимости между величиной /2пих и Р.
Значение характеристического времени разго-рания зеленого свечения т2 не зависит от Б.
Описанные выше закономерности изменения наносекундного и микросекундного компонентов интенсивности свечения в полосе на 2,38 эВ от величины Р и Б совершенно идентичны и для наносекундного и микросекундного компонентов ин-
тенсивности двух других хорошо разрешенных полос спектра на 2,28 и 2,46 эВ. Следовательно, представленный на рис 1, кривая а, спектр уранового свечения принадлежит одному типу УЦС, об этом говорит и совпадение кинетических характеристик разгорания свечения во всем спектральном интервале 2,63... 2,1 эВ.
БхЮ5, Гр
Рис. 3. Зависимость интенсивности ИКЛ в полосе 2,38 эВ (нс-компонента /1тах (а) и мке-компонента /2тах (б)), 3,7 (в), 3,1 эВ (г) от дозы предварительного облучения кристалла ИЕ(и)-0 электронами. Интенсивность измерена через 30 не (г), 200 не (а, в) и 8 мке (б) с момента запуска импульса возбуждения при 300 К
2.2. Свечение кристалла и(11)-0 в области 4,0...2,65 эВ
Как описано выше, спектр ИКЛ кристалла ПР(и)-0, возбуждаемый ИЭ, состоит из группы полос зеленого свечения в спектральной области (2,63...2,1 эВ) и группы полос синего свечения в спектральной области (4,0...2,65 эВ). Спектр синего свечения, измеренный через 50 не после окончания воздействия ИЭ, состоит из двух широких полос наЗ,1иЗ,7эВ (рис. 1, кривая в) с одинаковым значением полуширины, равным 0,4 эВ.
На рис. 2, кривые г, д, представлены КРС в полосах 3,7 и 3,1 эВ соответственно. Как следует из представленных результатов, фронт нарастания свечения в полосе 3,7 эВ совпадает с не-компонентом разгорания зеленого свечения и описывается мо-ноэкспоненциальной функцией (1) с значением ть равным 40 не (ср. рис. 2, кривые б, г). Фронт нарастания свечения в полосе 3,1 эВ сравним с временным разрешением измерительного тракта (30 не).
Затухание свечения в полосе 3,7 эВ описывается набором двух экспонент с значениями характеристических времен 2,5 и 20 мке (рис. 1), а в полосе 3,1 эВ - набором трех экспонент с значениями характеристических времен 40 не (рис. 2, кривая д), 2,5 и 50 мке (рис. 1).
При исследовании влияния дозы предварительного облучения на спектрально-кинетические ха-
рактеристики синего свечения установлено следующее. С ростом величины интегральной дозы (при Р= сош1:) наблюдается радиационное тушение свечения в полосе на 3,7 эВ (рис. 3, кривая в), тогда как интенсивность свечения в полосе 3,1 эВ практически не зависит от Б в области <105 Гр (рис. 3, кривая г). При этом не зависит от Б и вклад не-компонента затухания свечения в полосе 3,1 эВ (-50 % от амплитудного значения).
Обнаружено, что дозные зависимости амплитудного значения мкс-компонента разгорания зеленого свечения (/2пих) и интенсивности свечения в полосе 3,1 эВ подобны (рис. 3, кривые б, г).
Обнаружена линейная зависимость амплитудного значения интенсивности полос 3,7 и 3,1 эВ от величины флюенса электронов в импульсе в диапазоне 1011... 1013 см~2, соблюдающаяся при любом значении интегральной поглощенной кристаллом дозы в области <105 Гр.
2.3. Свечение кристалла и-0 в области 4,0...2,65 эВ
Спектр ИКЛ кристалла ПР-О зависит от времени его измерения по отношению к моменту окончания действия ИЭ. Спектр, измеренный через 50 не, состоит из полос на 3,7 и 3,1 эВ с одинаковым значением полуширины, равным 0,4 эВ, и совпадает со спектром синего свечения кристалла ПР(и)-0, изображенным на рис. 1, кривая в.
Спектр, измеренный через 300 мкс после окончания воздействия ИЭ, состоит из широкой (полуширина 0,7 эВ) полосы с максимумом на 3,0 эВ (рис. 1, кривая д).
Фронт нарастания свечения в полосе 3,1 эВ в спектре кристалла ПР-О, описывается параметром, соизмеримым с временным разрешением измерительного тракта, а КРС имеет такой же вид, как и в полосе 3,1 эВ в спектре кристалла ПР(и)-0 (рис. 2, кривая д).
В отсутствии урана КРС в полосе 3,7 эВ в кристалле ПР-О имеет вид, представленный на рис. 2, кривая е, и отличается от КРС в полосе 3,7 эВ в спектре кристалла ПР(и)-0, наличием нс-компо-нента затухания (ср. рис. 2, кривые г, е).
Таким образом, в спектре кристалла ПР-О обе полосы синего свечения описываются одинаковым, соизмеримым с временным разрешением тракта, параметром разгорания.
Кинетики затухания свечения в каждой из полос описывается двумя экспонентами с одинаковым набором значений характеристических времен: 40 не и 2,5 мкс. Вклад нс-компонента затухания в каждой из полос зависит от величины интегральной поглощенной дозы и составляет 90 % от амплитудного значения интенсивности в области 1)<102 Гр и 50 % - в области >1-104 Гр.
Характер длинновременной релаксации свечения в области 3,7 и 3,0 эВ различный. В полосе
3,7 эВ наблюдается затухание свечения, которое описывается значением характеристического вре-
мени, равным 100 мкс. В области 3,0 эВ имеет место наложение двух процессов: затухания свечения в полосе 3,1 эВ и разгорания в полосе на 3,0 эВ, что не позволяет выделить длинновременной компонент затухания в полосе 3,1 эВ.
Кинетика разгорания свечения, спектр которого представляет собой полосу с максимумом на
3.0 эВ (рис. 1, кривая д), представлена на рис. 2, кривая ж. Характеристическое время разгорания равно 20 мкс и не зависит от концентрации кислорода в кристалле. Затухание свечения носит мо-ноэкспоненциальный характер. Как установлено нами, величина характеристического времени затухания зависит от концентрации кислорода в кристалле и равна 400 и 100 мкс в кристаллах ПД содержащих по данным нейтронно-активационного анализа кислород в количестве 2-10~4 и 3-10~3 вес. %, соответственно. В кристаллах ПД содержащих примесь кислорода менее 10~5 вес. %, разгорание свечения в полосе 3,0 эВ не наблюдается.
Нами проведены исследования зависимости эффективности возбуждения при 300 К синего свечения в кристаллах ПР-О от параметров облучения РиБ. Амплитудное значение интенсивности обеих полос 3,7 и 3,1 эВ измерялось через 30 не с момента действия ИЭ. Установлено, что в кристалле ПР-О, как и в кристалле ПР(и)-0, с ростом интегральной дозы наблюдается радиационное тушение свечения в полосе 3,7 эВ и линейная зависимость значения интенсивности от Р, причем, как оказалось, присутствие урана в кристалле не влияет на скорость радиационного тушения.
Интенсивность свечения в полосе 3,1 эВ в кристалле ПР-0 практически не зависит от величины интегральной дозы, как и интенсивность полосы
3.1 эВ в спектре кристалла ПР(и)-0. Интенсивность свечения в полосе 3,1 эВ линейно зависит от Р, как и в кристалле ПР(и)-0.
3. Обсуждение результатов и выводы
С целью выяснения взаимосвязи между центрами, обуславливающими синее и зеленое свечение, нами исследовались спектрально-кинетические параметры свечения необлученных и подвергнутых предварительному облучению ИЭ в интервале поглощенных доз <105Гр кристаллов ПР-О, как содержащих, так и не содержащих уран.
Всю совокупность полученных результатов можно изложить в виде следующих утверждений.
1. В кристалле ПР(и)-0 зеленое урановое свечение одинакового спектрального состава возникает как при оптическом возбуждении с энергией кванта 3,68 эВ, так и при возбуждении электронами с энергией 3-105 эВ. Следовательно, заселение излучательных состояний осуществляется как без участия свободных носителей заряда, так и при создании электронно-дырочных пар в кристалле.
2. При неизменном спектральном составе уранового свечения способ его возбуждения опреде-
ляет кинетику процесса разгорания. При электронном возбуждении дополнительно к не-компоненту разгорания, величина характеристического времени которого (40 не) одинаковая как при оптическом, так и электронном возбуждении, появляется мке-компонент, величина характеристического времени которого (2,5 мке) одинакова для всех длин волн в области зеленого свечения.
3. Не-компонент ИФЛ шестивалентного урана, инициированный лазерным излучением с энергией кванта 3,68 эВ, по-видимому, есть результат прямого процесса:
\36++Ьу1 ^(и6+)*^и^+/п/, (3)
где ку1 - энергия кванта возбуждения.
Однако, реакция (3) не описывает механизм возбуждения не-компонента интенсивности ИКЛ, не смотря на совпадение значений характеристического времени обоих процессов разгорания (рис. 2) и не смотря на возможность реабсорбции кислородного свечения на 3,7 эВ, присутствующего в спектре ИКЛ урансодержащих кристаллов.
В пользу высказанного предположения говорят следующие факты. Во-первых, присутствие урана не влияет на скорость радиационного тушения свечения в полосе 3,7 эВ. Полученные нами результаты свидетельствуют о том, что в кристаллах ПБ-О, содержащих и не содержащих уран, эта скорость одинаковая. Во-вторых, характер изменения с ростом дозы интенсивности полосы
3,7 эВ и нс-компонента интенсивности уранового свечения не совпадает. Результаты, представленные на рис. 3, свидетельствуют о том, что величина /1пих увеличивается на несколько порядков с ростом дозы, достигая максимального значения в области 1,7-104 Гр (рис. 3, кривая а), а затем медленно уменьшается при дальнейшем увеличении дозы. В том же интервале поглощенных доз интенсивности свечения на 3,7 эВ монотонно уменьшается в пределах одного порядка.
4. Характер полученной нами дозной зависимости нс-компонента интенсивности свечения шестивалентного урана (рис. 3, кривая а) совпадает с характером дозной зависимости создаваемых и накапливаемых в кристалле в процессе рентгеновского облучения урановых центров, содержащих 1Р+, оцениваемых по интенсивности сигнала ЭПР [4]. Такой же специфический характер дозной зависимости (по кривой с максимумом) наблюдается для пика термостимулированной люминесценции на 400 К облученных урансодержащих кристаллах ПР по данным [3]. Одного порядка и диапазон доз, определяющий положение максимума на дозных зависимостях. Совокупность имеющихся результатов позволяет выдвинуть предположение о том, что нс-ком-понент интенсивности свечения шестивалентного урана в спектре ИКЛ возникает в результа-
те двух последовательных этапов. Первый этап
- этап создания и накопления в процессе облучения кристалла электронами урановых центров, содержащих 1Р+. Число таких центров определяется дозой облучения; характер дозной зависимости описывается кривой с максимумом. Второй этап - этап возбуждения ИКЛ и6+ под действием импульса электронов, который включает в себя следующие процессы:
а) захват дырки (р) на накопленных в кристалле центрах, содержащих и5+,
б) переход электрона с 1Р+ на дырку с созданием околодефектного экситона (е°) и восстановлением зарядового состояния урана,
в) передачу энергии от экситона шестивалентному урану с последующим ее излучением.
Выход уранового свечения будет определяться флюенсом электронов в импульсе возбуждения при любом значении интегральной поглощенной кристаллом дозы, что и наблюдается на опыте. Т. е. процесс возбуждения нс-компонента разгорания свечения шестивалентного урана можно записать в виде:
и6+ +е ->■ и5+, и5++р ->■ е°+и6+ ->■ (и6+)* ->и6+ +1ту. (4)
Мы предполагаем, что ионы О2 в окружении урана являются местом стока горячих дырок.
5. Механизмы разгорания уранового свечения в наносекундном и микросекундном временных интервалах разные. Об этом прямо свидетельствует разный характер дозных зависимостей амплитудных значений наносекундного и ми-кросекундного компонентов интенсивности уранового свечения - /1пих и 12шк соответственно (рис. 3). Величина 12шк максимальна при действии первого ИЭ на кристалл, когда величина нс-компонента интенсивности уранового свечения /1пих минимальна (рис. 3).
Совпадение спектров микросекундного и наносекундного компонентов интенсивности свидетельствует о том, что оба компонента интенсивности обусловлены излучательными переходами на шестивалентном уране. Отсутствие мке-компонен-та разгорания при оптическом возбуждении свидетельствует о реализации второго канала заполнения того же самого излучательного состояния только в процессе возбуждения жесткой радиацией.
Совпадение характера дозной зависимости интенсивности кислородного свечения в полосе
3,1 эВ и мке-компонента уранового свечения (рис. 3, б), а также совпадение значений характеристического времени тушения свечения на 3,1 эВ (2,5 мке) и времени разгорания уранового свечения (рис. 1), все эти факты свидетельствуют об участии кислорода в заполнении излучательного состояния и6+. Возможно, имеет место перенос электрона от О2"на рядом расположенный ион и6+ [15]:
и6++02~ ч»и5++СГ
и последующий захват дырки на 1Р+ по (4). Эффективность этого процесса с ростом интегральной дозы будет падать в связи с уменьшением исходной
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Parrot R., Gendron F., Naud С., Porte С. Dye laser site selection spectroscopy on U6+ luminescent molecular centers in LiF-U308 crystals //Physics. Letters. - 1981. -V. 86 A. - № 5. - P. 315-317.
2. Феофилов П.П. О природе элементарных осцилляторов иона урана // Оптика и спектроскопия. - 1960. - Т. 8. - Вып. 6. -С. 824-827.
3. DalviA., Sastry М., Joshi В. Trap level spectroscopy of actinide-do-ped phosphors: 1. LiF:U022+ and LiF:241Am // J. Phys. C: Solid State Phys. - 1984. -V. 17. - P. 5851-5863.
4. Parrot R., Naud C., Delbecq C., Yuster P. Optical and ESR studies of U5+ luminescent molecular centers in X- and /-irradiated LiF-U308 crystals// Phys. Rev. B. - 1977. -V. 15. - № 1. - P. 137-145.
5. Каплянский A.A., Москвин НА. Комбинированные магнитоэлектрические дипольные переходы в спектрах кристаллов щелочных фторидов с шестивалентным ураном // Доклады АН СССР. - 1963. - Т. 148. - № 3. - С. 558-561.
6. Lupei A., Lupei V., Ursu L. Impurities effects on U6+ luminescence in LiF // J. Phys. C: Solid State Phys. - 1985. - V. 18. -P. 6099-6107.
7. Алешкевич Н.И., Красилов Ю.И, Сытько В.В. Спектральнолюминесцентные свойства и природа центров свечения в кристаллах LiF-U(VI) // Журнал прикладной спектроскопии. -1982.-Т. 37,-№4.-С. 585-591.
8. Lupei A., Lupei V. On the nature ofU5+centers in LiF //Phys. Stat. Sol. (b). - 1979. -V. 94. - № 301. - P. 301-307.
концентрации урана в шестивалентном состоянии. Экспериментальные результаты свидетельствуют об уменьшении интенсивности мкс-компонента уранового свечения и кислородного свечения на
3,1 эВ с одинаковой скоростью в одном и том же интервале поглощенных доз.
9. Архангельская В.А., Гусева Е.В., Зингер Г.М., Королев Н.Е.,
Рейтеров В.М. Термостойкость F2~ центров в радиационно-окрашенных кристаллах LiF с кислородосодержащими примесями // Оптика и спектроскопия. - 1986. - Т. 61. - Вып. 3. -С. 542-549.
10. Bagai R.K., Warrier A.V. Optical absorption spectrum of U022+ doped LiF // J. Phys. C: Solid State Phys. - 1977. - V. 10. -
P. L437-L439.
11. Беляев Л.М., Перекалина З.Б., Варфоломеева В.Н., Панова В.П., Добржанский Г.Ф. Люминесцентные свойства фтористого лития, активированные ураном // Кристаллография. -1960.-Т. 5.-Вып. 5.-С.758-760.
12. Люминесценция и дефекты ионных кристаллов / Под ред. А.Ф. Люшиной. - Рига: Зинатне, 1967. - 295 с.
13. Егранов А.В., Раджабов Е.А. Спектроскопия кислородных и водородных примесных центров в щелочно-галоидных кристаллах. - Новосибирск: Наука, 1992. - 160 с.
14. Lisitsyna L.A., Oleshko V.I., Lisitsyn V.M., Putintseva S.N., Denisov G.S. The activator luminescence of LiF crystals // Известия вузов. Физика. - 2006. - T. 49. - № 10. - Приложение. -С. 17-20.
15. Lupei A., Lupei V., Georgescu S., Ursu L. The hyperfine structure of U5+ in NaF and LiF single crystals // J. Phys. C: Solid State Phys. -1976.-V. 9.-P. 2619-2626.
Поступила 22.12.2006 г.
