CC BY
59
i-: . „ .¿1 Г.:
/■> - & у
"¿•Л ' Д
W' ; л ■ , :
J U- P
-' ■ rlrfr- ■ >' i , 'fT , .,■■„,
и
Механика химических превращений
Химия, как и любая другая наука, столь многообразна, что накопленные в этой области знания приходится классифицировать по «полочкам»: химия органическая, неорганическая, физическая и т.д. О первых двух получает представление даже учащийся средней школы, но вот что представляет собой химия твердого тела, известно далеко не каждому выпускнику вуза. Однако многие проблемы этой науки, лежащей на пересечении химии, физики и даже механики, интересны не только специалистам, но и любому человеку, который хочет знать, как устроен окружающий нас мир
химия твердого тела, упругие напряжения, пластическая деформация, кинетика, реакционная способность, фазовые превращения, базальтовые колоннады.
solid state chemistry, elastic strains, plastic deformation, kinetics, reactivity, phase transformations, basaltic colonnades
ЧУПАХИН Алексей Павлович -кандидат химических наук, доцент, профессор кафедры общей химии Новосибирского государственного университета им. Ленинского комсомола. Автор и соавтор 98 научных публикаций, в том числе 33 учебно-методических пособий и 3 патентов
СИДЕЛЬНИКОВ Анатолий Анатольевич -доктор химических наук, старший научный сотрудник Института химии твердого тела и механохимии СО РАН (Новосибирск). Автор и соавтор 76 научных публикаций и 2 патентов
МАТВИЕНКО Александр Анатольевич -кандидат химических наук, старший научный сотрудник Института химии твердого тела и механохимии СО РАН (Новосибирск), доцент кафедры ХТТ Новосибирского государственного университета им. Ленинского комсомола. Автор и соавтор 51 научной публикации
ЧИЖИК Станислав Александрович -кандидат химических наук, старший научный сотрудник Института химии твердого тела и механохимии СО РАН, старший преподаватель кафедры ХТТ Новосибирского государственного университета. Автор и соавтор 43 научных публикаций
45
Сопротивление
<- Щ—>• <—я —►
растяжению
>- (в± = СУ±/в±)
<1 Сопротивление г—► СТ || (8||=с7||/е|
сдвигу
При приложении слабого усилия растяжения или сдвига к любому твердому телу происходит упругая деформация, величина которой в (относительное удлинение, угол сдвига) согласно закону Гука будет прямо пропорциональна величине приложенной силы (созданного напряжения) ст. Такая деформация является обратимой. После превышения предела упругости сте деформация становится необратимой (пластической). По достижению предела прочности (ПП) тело разрушается. Характер взаимоотношений между приложенным напряжением и величиной относительной деформации за пределом упругости специфичен для каждого вещества
Основатель сибирской школы химиков-^вердотелыциков» академик В. В. Болдырев в первой лекции по курсу химии твердого тела (ХТТ) для студентов так формулирует три составных части этого предмета: «дефекты + процессы переноса + фазовые превращения».
Этими немногими понятиями удается обрисовать всю специфику и область приложения ХТТ.Дефекты - это любые неоднородности объекта, и они присущи только твердым телам в отличие от газов или жидкостей. Поскольку в твердых веществах мигрирующим атомам приходится буквально «протискиваться» сквозь плотно упакованную сеть прочно связанных друг с другом атомов, то перенос вещества требует больших затрат энергии. А что касается фазовых переходов, то в газах и жидкостях это явление в принципе отсутствует. И все эти три феномена существенно отражаются на реакционной способности твердых веществ.
Но, как говорил Козьма Прутков, «нельзя объять необъятное». И все же - можно ли выделить только одну, главную особенность химических реакций твердых веществ? Какое же свойство в первую очередь отличает «твердые» тела от «не твердых»?
Конечно, это твердость! То есть, согласно школьному курсу физики, способность тел сохранять форму, сопротивляясь воздействию деформирующих сил. А на языке университетской физики - наличие упругих свойств.
За пределом упругости
При любом превращении веществ, в котором хотя бы один исходный реагент и один конечный продукт - твердые и находятся в контакте (будем называть такие превращения твердофазными, ТП), как правило, происходит изменение атомной структуры вещества, сопровождаемое увеличением либо уменьшением объема. Разбухание (или наоборот, сокращение) реагирующего материала приводит к возникновению упругих механических напряжений в области контакта между исходным и новообразованным веществом. Очевидно, что через изменение локального давления возникающие напряжения непосредственно влияют на условия протекания реакции. Кроме того, релаксируя, эти напряжения порождают в кристаллической структуре дефекты, т.е. нарушения упорядоченности строения, которые, в свою очередь, также могут влиять на условия превращения веществ.
Предел прочности
Разрушение
Предел упругости
Область упругой деформации
Область пластической деформации
Величина деформации
Атомы Упругая Формирование Скольжение дислокации
Химические связи деформация краевой вглубь кристалла
Приложенные силы дислокации
Области сжатия и растяжения располагаются вдоль линии (оси) дислокации, проходящей перпендикулярно плоскости рисунка
ДИСЛОКАЦИЯ КАК ОРУДИЕ ПЕРЕСТРОЙКИ
Одна из простых моделей кристаллических тел - идеальный кристалл, где атомы расположены в строгом порядке во всех направлениях. Но «в мире нет совершенства», и мир кристаллов не исключение: их идеальность нарушается дефектами. Они бывают трех типов: дефекты поверхности (которыми являются грани кристаллов, границы зерен, межфазные границы); линейные дефекты (дислокации); точечные дефекты (межузельные атомы и др.).
Пластическая деформация твердых тел обусловлена перемещением дислокаций, которые можно себе представить в виде обломанного края атомной полуплоскости внутри кристалла. Наиболее эффективный механизм - скольжение дислокации (движение ее в направлении, перпендикулярном этой полуплоскости). При перемещении дислокации на очередное межатомное расстояние происходит коллективное смещение атомов, примыкающих к оси дислокации. Как только дислокация достигает противоположной грани кристалла, напряжение сбрасывается, две части кристалла снова становятся «идеальными», но сдвинутыми на одно межатомное расстояние - образуется «ступенька». В итоге осуществляется массоперенос сразу большого количества вещества, ведь ось дислокации пронизывает кристалл насквозь. Этот процесс аналогичен листанию страниц в толстой книге, по завершении которого она целиком оказывается на соседнем месте.
Другой тип движения дислокации - переползание - происходит параллельно оборванной атомной полуплоскости за счет перемещения по отдельности атомов, расположенных на оси дислокации. В конечном итоге составляющие лишнюю полуплоскость атомы уходят в вакансии или на поверхность кристалла, и дислокация, как и напряжение, исчезает. Подобный механизм массопереноса называют дислокационной ползучестью. Для его реализации требуется высокая диффузионная подвижность атомов, которая достигается при температуре, близкой к температуре плавления
Краевая дислокация - линейный дефект кристалла -возникает при сдвиговой нагрузке на кристалл, превышающей предел упругости. На схеме - сдвиговая деформация тела осуществляется скольжением дислокации. В отличие от разрушения (растрескивания) на это не требуется значительного количества энергии, поскольку количество рвущихся межатомных связей практически равно числу связей вновь образующихся
ст/е
Теоретический предел прочности
Скольжение дислокаций
Ю-3 Дислокационная
ползучесть
Диффузионное
Ю-5 течение
Область
упругой
Ю-7 деформации
0,0 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0
Относительная температура Т/Тш
Карта механизмов пластической деформации в относительных координатах температуры и напряжения имеет общие черты для всех веществ и может использоваться для предсказания механизма релаксации напряжений в заданных условиях. Так, хрупкие вещества с направленными ковалентными связями (алмаз, стекло) разрушаются без пластической деформации. А соли с ионными связями (например, ЫаС1) при повышении температуры деформируются пластически подобно металлам - по механизму диффузионной ползучести. Вблизи точки плавления 7~пл начинают «течь» (пластически деформироваться по механизму диффузионного течения) все вещества
Хотя систематических экспериментальных исследований динамики упругих напряжений при твердофазных превращениях не проводилось, их релаксация хорошо изучена смежной дисциплиной - физикой твердого тела. Разумеется, для создания таких напряжений физики используют не химическую реакцию, а физические способы воздействия, такие как растяжение, сжатие, сдвиг, неоднородный нагрев и т.п.
Что же произойдет, когда прилагаемая к телу нагрузка превысит предел упругости материала? Произойдет пластическая деформация тела, характеризующаяся необратимым смещением одной части тела относительно другой. Этот вид деформации обусловлен движением дислокаций - линейных дефектов кристалла.
Различают несколько видов такого движения. Например, скольжение, которое можно сравнить с движением гусеницы, когда происходит последовательный перенос отдельных частей тела. При скольжении дислокаций имеет место коллективный характер перемещения атомов, в отличие от других механизмов массопереноса (ползучесть, диффузионное течение), которые наблюдаются в условиях, когда температура приближается к точке плавления материала.
Интересно, что механические свойства всех твердых материалов имеют общие черты, несмотря на разнообразие кристаллических структур и видов связи между атомами. Более того, на диаграммах разных веществ, построенных в координатах «температура / температура плавления» - «механическое напряжение / модуль сдвига», области, соответствующие различным типам деформации, практически совпадают. Это позволяет предсказывать наиболее вероятные механизмы релаксации напряжений в конкретных условиях.
Таким образом, внутренние механические напряжения, которые генерируются при самых разных твердофазных превращениях (фазовых переходах, химических реакциях разложения и обмена с участием металлов, ионных и ионно-ковалентных веществ), релаксируют либо через варианты пластической деформации, либо через разрушение или изменение формы.
Для некоторых модельных превращений удалось обнаружить и количественно описать механизм взаимного влияния изменений структуры и наводимых ими напряжений.
48
р-фаза ЫН4С1
а-фаза 1\1Н С1
Превращение 1\1Н4С1 из р-фазы в а-фазу сопровождается уменьшением плотности на 16 % (соответственно молярный объем увеличивается на 19 %). На начальной стадии превращения на поверхности исходного реагента возникают мельчайшие частицы продукта, называемые зародышами. Дальнейшее превращение происходит на границе с растущим зародышем. Для наглядности часть зародышей подкрашена желтым цветом
|Вид сверху
Грань 100
Ступеньки -выходы дислокаций на поверхность
Вид сбоку
Для выявления направлений движения дислокаций в кристалле его укалывают твердым острием (например, алмазной пирамидкой), а затем поверхность обрабатывают растворителем. Дефекты в виде ямок травления будут «разбегаться» от места «укола» по тем же направлениям, что и напряжения вокруг растущего зародыша. Это доказывает, что релаксация напряжений от зародыша осуществляется генерацией и скольжением краевых дислокаций. Иначе говоря, возникающий в ходе твердофазного превращения дополнительный объем вещества выдавливается скольжением дислокаций от возникающей фазы
через исходную. Вверху - фото индентированного (уколотого) и протравленного кристалла хлорида аммония.
Оптическая микроскопия
Самонаклеп
как результат ползучести
Химические реакции твердых веществ идут как мум в две стадии: собственно химическую нового вещества) и структурную (формирование новой твердой фазы), что усложняет их изучение. В качестве модели структурной стадии, не отягощенной «химической спецификой», можно рассматривать переход из одной твердой фазы в другую - полиморфное превращение вещества без изменения его химического состава.
Хорошей моделью для изучения закономерностей перестройки кристаллической структуры является фазовый переход р —» а в хлориде аммония >Ш4С1, при котором плотность вещества уменьшается. Превращение начинается при температуре 457 К (184°С) и выше.
По известному значению модуля сдвига р->Ш4С1 можно оценить порядок величины гидростатического давления, создаваемого на межфазной границе зародышем а-фазы, которое составляет несколько тысяч атмосфер. Однако согласно фазовой диаграмме >Ш4С1,
Упругие напряжения вокруг зародыша а-фазы 1\1Н4С1 в поляризованном свете видны в виде двулучепреломляющих областей.
Для наглядности часть зародышей подкрашена желтым цветом
при таком давлении минимально необходимая температура начала полиморфного превращения должна быть выше на сотни градусов, чем реально наблюдаемая.
В действительности в тонких пластинчатых кристаллах p-NH4Cl фазовый переход происходит уже при перегреве в один градус. Подобное расхождение объясняется тем, что рассчитанное давление намного превышает предел упругости этого материала, поэтому рост зародышей приводит к пластической деформации. Происходит релаксация напряжений, давление снижается, и перегрев для осуществления реакции становится не нужным (Chupakhin et. al., 1987). Ионный характер кристалла позволяет предположить, что механические напряжения, вызванные увеличением объема, вероятнее всего будут релаксировать через механизм скольжения дислокаций.
С течением времени рост зародышей замедляется вплоть до полной остановки. Торможение объясняется тем, что дислокации образуют густой «лес», в котором они начинают мешать продвижению друг друга. При этом релаксация напряжений путем скольжения все более затрудняется, и в конце концов происходит изменение механизма деформации на менее эффективную диффузионно-дислокационную ползучесть (за счет поочередной диффузии атомов вдоль оси дислокации). По сути это явление аналогично наклепу (механическому упрочнению материала вследствие пластической деформации) с той лишь разницей, что оно происходит под действием не внешних, а внутренних сил, почему и называется самонаклепом (Сидельников и др., 1985).
Беспримесный кристалл. Кристалл с добавкой ионов меди 1:800.
Нагрев в течение минут Нагрев в течение часов
Ионы двухвалентной меди являются эффективным стопором скольжения дислокаций при деформации кристаллов солей аммония. Если при выращивании кристалла 1\1Н4С1 в маточный раствор добавить всего 0,1 % (мол.) СиС12, то температура, необходимая для начала фазового превращения, повышается почти на 40° С. Меняется и картина фазового перехода: беспримесные кристаллы (слева) претерпевают быстрое фазовое превращение через образование и последующий рост небольшого числа зародышей; допированные образуют много мелких зародышей. С увеличением концентрации Си2+ в кристалле линейно возрастает микротвердость допированного материала и температура начала фазового перехода. Для наглядности часть зародышей подкрашена желтым цветом
РАЗМЕР ИМЕЕТ ЗНАЧЕНИЕ
Допирование - не единственный способ регулирования свойств материалов. Так, согласно принципу Сен-Вена-на, протяженность зоны действия упругих напряжений в объекте в форме пластинки соизмерима с его толщиной. Поэтому повлиять на характер релаксации возникающих в твердом теле напряжений можно, изменяя его геометрию. Правильность этой идеи была продемонстрирована на процессе так называемой оловянной чумы- фазового перехода металлического белого олова в полупроводниковое серое, происходящего при низких (менее 276 К) температурах. (Есть версия, что именно рассыпавшиеся в стужу оловянные пуговицы на форме французских солдат сыграли немалую роль в поражении Наполеона в России. И действительно - в штанах без пуговиц особо не повоюешь...) Из практики известно, что уменьшение размеров частиц обычно приводит к увеличению их реакционной способности. Однако при фазовом превращении того же олова наблюдается обратный эффект - с уменьшением толщины его скорость также уменьшается (Ма№епко еГ а!., 1997).
Почему так происходит? Уменьшение толщины образца приводит к укорочению зоны действия напряжений и, соответственно, зоны пластической деформации, что подтверждают оптические наблюдения. Протяженность зоны, в которой наблюдаются линии скольжения, уменьшается с утоньшением пластинки. Поскольку число генерируемых в единице объема дислокаций остается неизменным, в тонких образцах они вынуждены «тесниться» в более короткой зоне, что приводит к увеличению их средней плотности перед границей. В результате скольжение дислокаций затрудняется из-за их пересечения и упругого взаимодействия с другими дислокациями - соответственно, уменьшается и скорость движения межфазной границы
Легирование и допирование
Итак, напряжения, возникающие в результате твердофазного превращения, могут существенно влиять на ход самого превращения. Наличие такой обратной связи дает возможность регулировать этот процесс, целенаправленно меняя условия возникновения и релаксации напряжений. Например, затруднить процесс скольжения дислокаций в исходном веществе.
Именно так поступают при легировании металла - упрочнении его путем использования специальных добавок. Например, железо - металл сравнительно мягкий и поэтому практически не используется в чистом виде. Однако добавление очень небольших количеств углерода и некоторых других химических элементов значительно увеличивает его твердость. Механизм действия разных легирующих добавок может различаться, но часто они препятствуют как раз скольжению дислокаций в металле, что уменьшает его пластичность и увеличивает твердость.
В случае ионных кристаллов эффективными стопорами скольжения дислокаций служат ионы с другой величиной заряда. В частности, к вышеупомянутым солям аммония для этой цели добавляют ионы Си2+. Экспериментальные исследования показали, что такое допирование (так называют легирование в «неметаллической» химии) кристаллов >Ш4С1 действительно затрудняет скольжение дислокаций - длина их пути уменьшается, а твердость кристалла возрастает более чем на порядок. Фазового превращения такого кристалла при температуре перехода, стандартной для беспримесного соединения, вообще не происходит - необходим перегрев на десятки градусов.
Такие изменения происходят даже в том случае, если допировать лишь приповерхностный (не более 10 мкм в глубину) слой кристалла. При этом зародыши новой фазы появляются только в сердцевине кристалла, где
С уменьшением толщины оловянной пластинки скорость движения межфазной границы уменьшается, причем влияние становится заметным только при толщине образца ниже 0,5 мм (более толстые образцы превращаются с одинаковой скоростью).
Таким образом, протяженность зоны действия упругих напряжений в тонком пластинчатом кристалле соизмерима с его толщиной
Пинии скольжения дислокаций
Зона действия упругих напряжений
Направление движения границы раздела: новая фаза поглощает старую
775Ю,--151\Га-0-8Са0
Стекло
"* ЗИу Б ' I ну * Г - о г
ми«™™™ Расплав
Микротрещины
Реакция ионного обмена ионов натрия на ионы лития в силикатном стекле - хорошая модель протекания твердофазных химических процессов. Когда стеклянную пластинку опускают в расплав соли лития, ионы лития замещают ионы натрия на поверхности стекла, а затем проникают внутрь по механизму взаимной диффузии с ионами натрия. Реакция характеризуется уменьшением объема образца из-за меньшего размера иона лития, при этом в приповерхностном слое стекла возникают растягивающие механические напряжения. Пластическая деформация в стекле, как аморфном материале, невозможна, поэтому напряжения релаксируют через разрушение: стекло растрескивается и теряет прозрачность (СЫгЫк, 2007)
Если в качестве источника ионов лития используются нитратные расплавы, разрушение стекла в результате ионного обмена происходит путем послойного откола тонких пластинок, параллельных фронту реакции. Откол пластинки происходит, как только достигается критическое напряженное состояние. При этом механическая энергия, накопившаяся вследствие напряжений, расходуется на образование новой трещины. После откола реакционный расплав притекает по образовавшимся трещинам к свежей поверхности стекла, где литий замещает натрий - цикл замыкается.
В результате повторяющихся циклов реакции и разрушения формируется фронт преобразования, движущийся практически с постоянной скоростью, На фото цвет стекла изменен
Поверхность, образованная фронтом реакции
При контакте натриевого стекла с расплавом хлорида лития происходит разрушение стекла на столбики с почти правильной шестиугольной огранкой.
В ходе реакции эти столбики равномерно «прорастают» вглубь стеклянной пластинки.
Такое упорядоченное разрушение происходит благодаря тому, что в вершинах трещин образуются кристаллики тугоплавкого ЫаС1, которые вытесняют расплав, тем самым понижают локальную скорость реакции и изменяют процесс накопления и релаксации напряжений. На фото цвет стекла изменен
температура начала превращения на 12—15 К выше, чем для беспримесных кристаллов. Поверхностный же допированный слой не испытывает превращения даже при 70-градусном перегреве.
Вот так изменение механического свойства кристалла - его твердости - позволило повысить температуру фазового перехода и изменить его кинетику.
Стеклянная метаморфоза
Фазовые переходы - тема интересная и важная для понимания того, как устроен «твердотельный» мир, но все же химия - это в первую очередь химические реакции и образование новых веществ. Огромное влияние напряжений на кинетику твердофазных химических превращений можно продемонстрировать на примере обычного стекла, в котором протекает реакция ионного обмена.
Изменение объема при замещении иона натрия на меньшего размера ион лития невелико - около 5 %. Но, в отличие от кристаллических хлорида аммония и олова, стекло - материал аморфный. Направленность
химических связей и отсутствие упорядоченности в расположении ионов делает невозможным образование в нем дислокаций. Значит, напряжения должны приводить к разрушению - именно потому-то стекло и хрупкое!
Неудивительно, что в ходе вышеупомянутой реакции вид стекла значительно меняется. После полного протекания реакции материал сохраняет целостность, но теряет прозрачность, становится «матовым» (СЫгЫк е£я/., 2007).
Интересно отметить, что форма и характерные размеры фрагментов разрушения при этом гораздо сильнее зависят не от температуры проведения реакции, а от состава расплава.
Так, при реакции стекла с нитратным расплавом разрушение происходит путем откола фрагментов в виде пластинок неправильной формы. А при реакции с хлоридными расплавами трещины выстраиваются в сетку из почти правильных шестиугольников. Движение этой сетки вглубь стекла вслед за реакционным фронтом приводит к разбиению стекла на граненые столбики (колонны) (С1шЫк е£ я/., 2008).
53
В хлоридно-нитратных расплавах лития удалось реализовать смешанные - от хаотического до упорядоченного - режимы протекания реакции ионного обмена в силикатном стекле. Характер протекания этой твердотельной реакции зависит от соотношения хлоридов и нитратов в растворе. На фото - срез стеклянной пластинки, которая вначале вначале была помещена в хлоридный расплав, впоследствии замененный на смешанный (с мольным соотношением хлоридов и нитратов 1 :4). Хорошо заметно, как ровные шестигранные колонны сменяются ребристой структурой после изменения состава расплава
Причина этих отличий - в разных фазовых диаграммах систем «Ц>Ю3 - №>Ю3» и «ЦС1 - №С1», или другими словами, в том, что температура плавления хлорида натрия много выше, чем нитрата. Поэтому в хлоридных расплавах, в отличие от нитратных, образуются твердые выделения. Они закупоривают трещины, по которым расплав протекает к реакционному фронту. Из-за этого напряжения в реакционной зоне приобретают определенную пространственную конфигурацию, в которой трещины могут устойчиво продвигаться только перпендикулярно фронту и выстраиваться в упорядоченную шестиугольную сетку. Напряжения, возникающие при реакции в нитратном расплаве, не позволяют трещинам распространяться так же устойчиво - они постоянно сворачивают параллельно фронту реакции.
Эти предположения удалось подтвердить косвенным экспериментом в смешанных хлоридно-нитратных расплавах, где были реализованы переходные режимы между упорядоченным и хаотическим.
Отметим, что такой феномен пространственного упорядочивания (самоорганизации) вещества в физи-ко-химических процессах давно известен: это и шестиугольные ячейки Бенара, возникающие при нагревании тонких слоев жидкости - результат упорядоченной конвекции; и кольца Лизеганга - упорядоченная структура продуктов некоторых реакций. Однако образование колоннад при ионном обмене в стекле, которое исходно является изотропным материалом, относится к новому классу таких процессов.
Курильская Мостовая гигантов
Конечно, рассматривать картинки различных типов растрескивания химически реагирующего стекла забавно и поучительно, но есть ли польза от таких занятий «народному хозяйству»?
Оказывается, есть! На основе концепции обратной связи между химической реакцией и разрушением твердого тела, была построена макрокинетическая модель. Важнейшим параметром модели является характеристика, отражающая масштаб минимально возможного разрушения (СЫгЫк е£ я/., 2007; 2008). Эта величина возникает как следствие закона сохранения энергии: работа, затраченная на образование новой поверхности, равна энергии механических напряжений, высвобождаемой при образовании трещины (как в вышеописанной задаче о разрушении стекла).
Эта модель применима для описания широкого круга реакций термического разложения типа АВ = А + В
^ ^ тв тв газ
(например, дегидратация кристаллогидратов, гидрокси-дов, превращение карбонатов в оксиды и др.). Твердофазный продукт А таких реакций сформирован в виде так называемой псевдоморфозы, повторяющей форму
Так схематически выглядит продукт реакций термического разложения. Это образование, повторяющее форму исходного кристалла, содержит в себе пустоты, объемная доля которых равна уменьшению объема в результате реакции
исходного кристалла, которая состоит из отдельных фрагментов и содержит пустоты.
Величина механических напряжений и, соответственно, размер фрагментов образующегося продукта в первую очередь определяется величиной усадки, которая обычно известна. Несмотря на имеющиеся ограничения, модель позволяет оценить минимально возможный блок дробления, т.е. предсказать, на кусочки какого размера разрушится кристалл при химической реакции. Это важно для прогнозирования свойств образующихся при реакциях веществ (Сидельников, 2011).
Но и это не все: на основе этой модели оказалось возможным описать механизм формирования природного феномена, чей возраст составляет многие миллионы лет! Речь идет об одном из чудес природы - «Мостовой гигантов» в Северной Ирландии. Это образование состоит из базальтовых колонн, достигающих метра в поперечнике и десятков метров в длину. Подобных колоннад в мире обнаружено много, для них имеется даже специальный термин - «столбчатые отдельности». Встречаются и базальтовые отдельности с хаотическими трещинами.
Адекватной модели, количественно описывающей возникновение упорядоченной колоннады из расплава, пока не создано, хотя попыток было немало. Если использовать здесь вышеописанную модель диспергирования стекла при ионном обмене, то в качестве аналога явления диффузии ионов к реакционному фронту будет выступать теплоотвод. Ведь процесс затвердевания базальта происходит с выделением тепла, и чем интенсивнее оно отводится, тем быстрее будет продвигаться вглубь расплавленного базальтового слоя фронт затвердевания.
Математические выражения для описания диффузии и теплопереноса одинаковы. Удельный объем базальта меньше, чем его расплава (как и объем литиевого стекла
56
меньше объема исходного натриевого), поэтому возникают растягивающие напряжения. Применение модели, созданной для описания процесса ионного обмена в стекле, позволило предсказать размер базальтовых столбов и описать кинетику их роста в зависимости от условий теплообмена при затвердевании лавы.
В
химии XXI в. преобладает микроскопический подход, ведь химические реакции - это изменения состояния валентных электронов. Исследования реакционной способности ушли в такие «тонкости», как особенности фемтосекундных процессов, положения колебательных и вращательных энергетических уровней молекул и т.п. Так не анахронизмом ли сегодня является феноменологический подход, когда вещества и реакции различают не по химической природе, а по таким сугубо макроскопическим параметрам, как различие в удельном объеме, поверхностной энергии и другим явно не химическим признакам?
Развитие, которое получила теория кинетики химических реакций в газах и жидкостях, обеспечено воз-
можностью простого и прямого управления условиями протекания таких реакций: всегда можно задать или измерить температуру, давление и концентрации реагентов в реакционном сосуде, реакторе. Но твердофазная реакция протекает не просто в каком-то внешнем сосуде - она протекает в зоне, которая формируется в результате самой реакции. Именно эта зона и есть «реактор» твердофазной реакции, который существует до тех пор, пока идет сама реакция. Такие образования принято называть диссипативными структурами, а самым интересным их свойством является способность к самоорганизации.
Прежде чем перейти на микроскопический уровень в описании кинетики твердофазных реакций, необходимо изучить принципы самоорганизации такого реактора. Конечно, исследование строения реакционной зоны затруднено ее малой пространственной протяженностью (как правило, речь идет о нанометрах) и множеством взаимовлияющих физико-химических процессов, в ней протекающих. Но без этого шага продвижение в понимании механизма твердофазных превращений невозможно.
Тепловые потоки
I 1 ш $
Макрокинетическую модель, описывающую связи между химической реакцией и разрушением твердого тела, можно использовать для описания природного феномена - образования упорядоченных колоннад при застывании базальтового расплава. При этом аналогом диффузии ионов к реакционному фронту будет выступать теплоотвод. Согласно модели, удельный объем базальта меньше, чем его расплава, поэтому при застывании возникают растягивающие напряжения (справа). В зависимости от условий теплообмена при затвердевании лавы можно предсказать размер образующихся столбов. Из таких грандиозных базальтовых колонн, достигающих десятков метров в длину, состоит, например, необычное геологическое образование -Мостовая Гигантов в Северной Ирландии, признанная ЮНЕСКО объектом всемирного наследия. Однако в России имеется не менее интересный подобный объект -м. Столбчатый на востоке о. Кунашир (Сахалинская обл.), представляющий собой отвесные скалы высотой до 40 м, вдающиеся несколькими выступами в Кунаширский пролив (слева). Фото Д. Кулакова (ИБВВ РАН, Борок)
Литература
Сидельников А.А., Чупахин A.U., Болдырев В. В. Влияние возникающих при твердофазных превращениях механических напряжений на их кинетику. II. Регулирование температуры полиморфного превращения NH4Cl гомофазным и поверхностным упрочнением // Изв. СО АН СССР. Сер. хим. наук. 1985. № 17, вып. 6. С. 39—49.
Chizhik S.A., Sidelnikov A. A. The kinetics of solid state reactions accompanied by fracture: I. Reaction of ion exchange in lime-soda glass; II. Model of stationary front with disordered fracture moiphology; III Model of stationary front with spacially ordered fracture moiphology // Solid State Ionics. 2007. V. 178. P. 1344-1352; P. 1487-1492; 2008. V. 179. P. 1823-1834.
Chupakhin A.P., SideVnikov A. A., Boldyrev V. V. Control of the Reactivity of Solids by Chainging their Mechanical Propeities //Reactivity of Solids. 1987. V.3, №1.P. 1-19.
Matvienko A. A., Sidelnikov A. A. The in fluence of relaxation of stresses occuning during the /3 —> a trans fonnation of tin on the kinetics of the transfonnation // Solid State Ionics. 1997. V. 101-103. P. 641-646.
В публикации использованы фото авторов и Д. В. Кулакова
Растягивающее напряжение Твердый базальт
Жидкая лава
