CC BY
48
ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ШИРОКОПОЛОСНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ НА РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ИНТЕНСИВНОСТИ, ФОРМИРУЕМОЕ ДИФРАКЦИОННЫМ ОПТИЧЕСКИМ ЭЛЕМЕНТОМ
12 12 12 3
Карпеев С.В. ' , Алфёров С.В. ' , Хонина С.Н. ' , Кудряшов С.И.
1Институт систем обработки изображений РАН, 2Самарский государственный аэрокосмический университет имени академика С.П. Королёва (национальный исследовательскийуниверситет)(СГАУ), 3Физический институт им. П.Н. Лебедева РАН
Аннотация
Представлены результаты исследований хроматических свойств дифракционного оптического элемента (ДОЭ), предназначенных для управления лазерной абляцией. Рассмотрено как влияние отклонения длины волны излучения от расчётной при изготовлении ДОЭ, так и влияние уширения спектра, возникающего из-за малой длительности импульса. Первое явление экспериментально исследовано на макете с непрерывным лазером, а второе - в реальных условиях абляции металлических плёнок, нанесённых на диэлектрик. Показано, что отклонение длины волны от расчётной можно использовать для целевого преобразования формы области фокусировки. Явления же, связанные с уширением спектра, не приводят к каким-либо значимым последствиям при выбранных параметрах лазерного пучка.
Ключевые слова: фемтосекундные явления, бинарная оптика, фазовый сдвиг, неизобра-жающая оптика, хроматизм, дифракционный оптический элемент (ДОЭ).
Введение
В настоящее время обработка материалов лазерным излучением, наряду с традиционными методами, основанными на механическом, электрохимическом, электрофизическом и физико-химическом воздействиях, занимает одну из лидирующих позиций. Известны методы лазерной обработки материалов, основанные на управлении распределением интенсивности в фокальной области на основе фазовой модуляции исходного пучка с помощью дифракционных оптических элементов [1, 2], однако эти методы были разработаны в рамках параксиальной скалярной теории. При острой фокусировке механизм формирования распределения интенсивности принципиально сложнее. Кроме того, при острой фокусировке необходимо учитывать фазово-поляризационные преобразования, влияющие на распределение интенсивности в фокальной плоскости [3, 4].
Поскольку имеется поляризационная зависимость поглощения излучения в металлах, причём у разных металлов она разная, эффективность применения пучка с некоторой неоднородной поляризацией требует каждый раз отдельного исследования. Наибольшее внимание исследователей, в силу своих особых свойств, привлекают цилиндрические векторные пучки [5], и в особенности пучки с радиальной и азимутальной поляризациями излучения, имеющие определённые преимущества при обработке материалов [69]. Методы формирования пучков с азимутальной и радиальной поляризацией, основанные на применении волновых пластинок и ДОЭ [10, 11], весьма сложно адаптировать к задачам обработки материалов. Более удобными для таких задач являются методы, основанные на применении двулучепреломляю-щих кристаллов [12, 13]. Также весьма просты в реализации и эффективны различные типы секторных пластинок [14, 15]. Однако при использовании импульсных лазеров высокая пиковая мощность и ши-
рокий спектр фемтосекундных импульсов существенно затрудняют применение вышеупомянутых методов формирования цилиндрических векторных пучков. Определённым компромиссом при решении таких задач может стать применение фазовых секторных пластинок, простейшей из которых является двухсекционная [16]. Суть метода заключается в том, что при внесении в пучок с линейной поляризацией излучения фазовой пластинки со ступенькой, расположенной поперек плоскости поляризации и дающей разность хода в половину длины волны, продольная компонента электрического поля в фокальной области достигает той же амплитуды, что и поперечная компонента. При этом формируется мода Гаусса-Эрмита, то есть пучок становится структурно-неоднородным, и в фокальной области образуется несколько максимумов интенсивности с различным соотношением продольных и поперечных компонент электрического поля в каждом из максимумов. Двухсекционная пластинка использовалась как для исследования поляризационной чувствительности зондов ближнепольного микроскопа [17, 18], так и для лазерной обработки [19]. Исследования, проведённые в [19], показали, что совместное воздействие неоднородной поляризации и структурированной интенсивности приводит к образованию кратеров необычной формы, одним из применений которых может стать плазмоника. Логическим продолжением этих исследований является применение пластинок с большим числом секций, дающих более сложные поляризаци-онно-модовые распределения в области фокусировки. Но прежде следует заметить, что использование лазеров с ультракороткими импульсами [6-9] делает актуальным исследование хроматических свойств таких фазовых пластинок, поскольку излучение импульсных лазеров имеет существенно большую, чем у непрерывных, ширину спектра, доходящую до десятков нанометров. В работе [19] таких исследований не проводилось, а для минимизации хроматизма был ис-
пользован материал с минимальной для данной длины волны дисперсией. Данная работа посвящена в основном исследованию влияния уширения спектра на работу фазовых пластинок с большим числом секторов, а также возможностей модификации формы области фокусировки при более существенном изменении длины волны.
Ранее подобные исследования проводились лишь для силовой фокусирующей дифракционной оптики, для которой расширение спектра приводит к появлению сферохроматизма [20, 21], по аналогии с классической рефракционной оптикой [22], а более существенное изменение длины волны - к появлению хроматизма положения [22]. Расширение спектра проявляется, в конечном счёте, в уширении функции рассеяния точки тем большем, чем больше спектральный диапазон. Однако для формирующей дифракционной оптики, когда силовую функцию несёт обычный рефракционный объектив, а ДОЭ лишь перераспределяет энергию в фокальной зоне [23], ситуация несколько иная и требует дополнительного исследования, являющегося одной из целей данной работы. Если продолжить эту аналогию дальше, а именно на тот случай, когда центральная длина волны используемого лазера отличается от расчётной для ДОЭ, то мы увидим более существенную разницу между обычной и дифракционной оптикой. Хроматизм положения, то есть смещение точки фокуса вдоль оптической оси возникнет и тут и там, правда, в разной степени, но для случая формирующей дифракционной оптики могут произойти существенные изменения и в распределении интенсивности в формируемой области, связанные с перераспределением количества света,
идущего в разные порядки дифракции. В работе приведены конкретные примеры элемента, дающего на двух разных длинах волн две разные формы области фокусировки.
1. Моделирование
Для выяснения влияния отклонения длины волны излучения от расчётной, использованной при изготовлении ДОЭ, на картину в фокальной плоскости было выполнено численное моделирование с бинарными ДОЭ.
На рис. 1 показаны результаты фокусировки (f= 1000 мм) Гауссова лазерного пучка с различной длиной волны, прошедшего дифракционный элемент с фазовым скачком на я-радиан для базовой длины волны 800 нм. Как видно из рисунка, при изменении базовой длины волны на 50 нм картина в фокальной плоскости практически не меняется.
На рис. 2 показаны результаты фокусировки (f= 1000 мм) Гауссова лазерного пучка с длиной волны 633 нм, прошедшего 4-секционный дифракционный элемент (рис. 2а) с высотой рельефа я-радиан для различных базовых длин волн. Как видно из рис. 2, при значительном изменении базовой длины волны большая доля энергии переходит в центральное пятно. Этот результат повторяется и для более сложной структуры оптического элемента (рис. 3). Данный эффект связан с тем, что при значительном отклонении длины волны от расчётной рельеф ДОЭ практически перестаёт работать и происходит фокусировка фактически обычного (неструктурированного) Гауссова пучка.
Рис. 1. Результаты фокусировки Гауссова лазерного пучка, прошедшего дифракционный элемент с фазовым скачком на p-радиан для базовой длины волны 800 нм, с различной длиной волны: 600 нм (а), 700 нм (б), 750 нм (в), 800 нм (г), 850 нм (д), 900 нм (е), 1200 нм (ж)
а)
б)
Рис. 2. Результаты фокусировки Гауссова лазерного пучка с длиной волны 633 нм, прошедшего 4-секционный дифракционный элемент (а) с высотой рельефа Р-радиан, для различных базовых длин волн: 422 нм (б), 515 нм (в), 575 нм (г), 633 нм (д), 875 нм (е), 950 нм (ж)
а)
Рис. 3. Результаты фокусировки Гауссова лазерного пучка с длиной волны 633 нм, прошедшего 8-секционный дифракционный элемент (а) с высотой рельефа Р-радиан, для различных базовых длин волн:
515 нм (б), 633 нм (в), 875 нм (г)
Заметим также, что дефокусировка в случае рассмотренных оптических элементов, которые можно считать «моданами» [23, 24], несущественно меняет
поперечное распределение интенсивности. На рис. 4 показаны результаты, соответствующие рис. 3, но при значительной дефокусировке (Af = 800 мм). Как вид-
но, в основном структура пучка сохраняется, меняясь немного в деталях.
Рис. 4. Результаты, аналогичные рис. 3, но с дефокусировкой: 515 нм (а), 633 нм (б), 875 нм (в)
2. Эксперимент
Для проведения экспериментального исследования была изготовлена четырёхсекторная фазовая пластинка (рис. 2а) из кварца, формирующая моду Эрмита-Гаусса (ЭГ) (1, 1). Выбор материала был обусловлен небольшой дисперсией в окрестности линии генерации лазера. Пластинка была получена фотолитографически с использованием жидкостного травления.
Для экспериментального исследования лазерной обработки материалов была собрана оптическая установка по схеме, показанной на рис. 5. В установке использовался иттербиевый волоконный лазер с длительностью импульса 200 фемтосекунд, средняя энергия в импульсах составляла около 200 нДж, но в процессе экспериментов несколько изменялась. Длина волны лазера составляла 515 нм. В эксперименте для фокусировки использовался 40х микрообъектив с числовой апертурой КЛ=0,65. Диаметр пучка был согласован со входным отверстием микрообъектива и составлял 8 мм. Позиционирование мишени осуществлялось автоматически с помощью моторизированной подвижки.
1 2 П 3 К 4
Рис. 5. Схема экспериментальной установки: 1 - УЬ-лазер, 2 - фазовая пластинка, 3 - микрообъектив, 4 - металлическое зеркало (мишень)
Коллимированный Гауссов пучок падает на фазовую пластинку 2, и сформированная мода ЭГ (1, 1) фокусируется на мишени 4, причём мишень может двигаться как в поперечной плоскости, так и в продольном направлении для поиска фокальной области.
Снимки кратеров были получены с помощью электронного микроскопа (см. рис. 6).
При малой мощности излучения (рис. 6а) форма и размеры полученных кратеров соответствуют распределению интенсивности моды Эрмита-Гаусса (1, 1). Никаких видимых отклонений, связанных с уширени-ем спектра, не наблюдается, что и было предсказано при моделировании (рис. 1в, 1д). При большей мощности излучения (рис. 6б) участки металлического покрытия в области высокой интенсивности отслаиваются как единое целое и раскрываются, что, по-видимому, связано с направленным выносом вещества при существенном превышении порога абляции.
Таким образом, экспериментально подтверждена возможность использования пропускающих ДОЭ для
фемтосекундных лазерных импульсов, имеющих уширенный спектр. Отсюда вытекает следующая задача, связанная с исследованием свойств ДОЭ при более существенном изменении центральной длины волны. Чтобы разделить влияние этих двух различных факторов, можно использовать непрерывные лазеры с различными длинами волн. Действительно, к примеру, ширина спектра у импульсного титан-сапфирового лазера может достигать 20 нм, при центральной длине волны излучения 800 нм - 2,5 % от длины волн, тогда как изменение длин волн при переходе от длины волны 532 нм к длине волны 633 нм составляет порядка 16 процентов при ширинах линий менее 0,1 нм.
Рис. 6. Снимки кратеров, полученные с помощью электронного микроскопа
Схема экспериментальной установки при использовании непрерывного лазера принципиально не отличается от схемы на рис. 5, за исключением использования ПЗС-матрицы вместо мишени и длиннофокусной оптики с увеличением области фокусировки микрообъективом. Фокусировка осуществлялась объективом с фокусным расстоянием 300 мм. Использовались лазеры с длинами волн 633 нм и 532 нм. Элемент применялся тот же, что и в первом эксперименте.
Полученные распределения интенсивности на разных расстояниях от фокуса приведены на рис. 7. Из рис. 7 видно, что, как и следовало ожидать, происходит формирование «чистых» (без дифракционных полос) распределений интенсивности по мере пере-
хода в дальнюю зону (в фокальную плоскость линзы). При этом на длине волны, близкой к расчётной (532 нм), мы видим в фокусе, как это и должно быть, интенсивность моды ГЭ (1, 1). А вот для гелий-
неонового лазера в фокусе мы наблюдаем появление дополнительного пятна в центре, в результате чего область фокусировки приобретает совершенно другой вид, сходный с крестом.
XI %
Рис. 7. Распределения интенсивности, сформированные фазовой пластинкой на разных расстояниях от фокуса -50 мм (а, г); 30 мм (б, д); 0 мм (в, е) - для красного лазера с длиной волны 633 нм (а - в) и зелёного лазера с длиной волны 532 нм (г- е) (негативные изображения)
Это было предсказано при моделировании (рис. 2д) и легко объясняется тем, что дифракционная эффективность рельефа снижается при удалении от расчётной длины волны и свет перераспределяется частично в нулевой порядок, который и фокусируется объективом на оптическую ось, то есть центральная область становится заполненной. Таким образом, мы получаем преобразование формы области фокусировки за счёт перехода к другой длине волны, причём это преобразование происходит без потерь энергетической эффективности! Весьма интересно происходит и процесс формирования распределений интенсивности для разных длин волн. В частности, для красного лазера существует плоскость (рис. 3б), где уже пропадают дифракционные полосы, но пятно в центре ещё не появляется, то есть распределение сходно с распределением для зелёного лазера в фокусе, но отличается масштабом. Это можно объяснить тем, что углы дифракции высокочастотных помех существенно больше, чем угол числовой апертуры, и, таким образом, они уходят из рабочей области, не доходя до фокуса, то есть там, где фокального пятна ещё нет. Таким образом, для красного лазера один и тот же элемент может давать разные формы фокальной области.
Благодарности
Работа выполнена при финансовой поддержке Российского научного фонда (грант14-19-00114).
Заключение
Проведено исследование хроматических свойств ДОЭ, предназначенных для управления лазерной абляцией. Для пропускающего ДОЭ, изготовленного из кварца, не обнаружено влияния уширения спектра импульсного лазера на результаты абляции. Исследованы также свойства ДОЭ на длине волны, отличной от расчётной (633 нм). Показано, что форма области
фокусировки может быть изменена без потерь энергетической эффективности.
Литература
1. Doskolovich, L.L. Focusators for laser-branding / L.L. Do-skolovich, N.L. Kazanskiy, S.I. Kharitonov, G.V. Usplenjev // Optics and Lasers in Engineering. - 1991. - Vol. 15, Issue 5. - P. 311-322.
2. Doskolovich, L.L. Focusators into a ring / L.L. Doskolovich, S.N. Khonina, V.V. Kotlyar, I.V. Nikolsky, V.A. Soifer, G.V. Uspleniev // Optical and Quantum Electronics. - 1993. -Vol. 25. - P. 801-814.
3. Khonina, S.N. Strengthening the longitudinal component of the sharply focused electric field by means of higher-order laser beams / S.N. Khonina, S.V. Karpeev, S.V. Alferov // Optics Letters. - 2013. - Vol. 38(17). - P. 3223-3226.
4. Khonina, S.N. Experimental demonstration of the generation of the longitudinal E-field component on the optical axis with high-numerical-aperture binary axicons illuminated by linearly and circularly polarized beams / S.N. Khonina, S.V. Karpeev, S.V. Alferov, D.A. Savelyev, J. Laukkanen, J. Turunen // Journal of Optics. - 2013. - Vol. 15(8). - P. 5704 (9pp). -DOI: 10.1088/2040-8978/15/8/085704.
5. Zhan, Q. Cylindrical vector beams: from mathematical concepts to applications // Advances in Optics and Photonics. -
2009. - Vol. 1. - P. 1-57.
6. Kraus, M. Microdrilling in steel using ultrashort pulsed laser beams with radial and azimuthal polarization / M. Kraus, M.A. Ahmed, A. Michalowski, A. Voss, R. Weber and T. Graf // Optics Express. - 2010. - Vol. 18, Issue 21. - P. 22305.
7. Hnatovsky, C. Polarization-dependent ablation of silicon using tightly focused femtosecond laser vortex pulses / C. Hnatovsky, V.G. Shvedov, N. Shostka, A.V. Rode and W. Krolikowski // Optics Letters. - 2012. - Vol. 37(2). -P. 226-228.
8. Omatsu, T. Metal microneedle fabrication using twisted light with spin / T. Omatsu, K. Chujo, K. Miyamoto, M. Okida, K. Nakamura, N. Aoki and R. Morita // Optics Express. -
2010. - Vol. 18, Issue 17. - P. 17967-17973.
9. Meier, M. Material processing with pulsed radially and azimuth-ally polarized laser radiation / M. Meier, V. Romano, T. Feurer // Applied Physics A. - 2007. - Vol. 86. - P. 329-334.
10. Khonina, S.N. Polarization converter for higher-order laser beams using a single binary diffractive optical element as beam splitter / S.N. Khonina, S.V. Karpeev, S.V. Alferov // Optics Letters. - 2012. - Vol. 37(12). - P. 2385-2387.
11. Karpeev, S.V. Generation and conversion of mode beams and their polarization states on the basis of diffractive optical element application / S.V. Karpeev, S.N. Khonina, S.V. Alferov // Optical Engineering. - 2013 - Vol. 52(9). - P. 091718. -doi: 10.1117/1.OE.52.9.091718.
12. Venkatakrishnan, K. Generation of Radially Polarized Beam for Laser Micromachining / K. Venkatakrishnan,
B. Tan // JLMN-Journal of Laser Micro/Nanoengineering. -2012. - Vol. 7(3). - P. 274-278.
13. Хонина, С.Н. Теоретическое и экспериментальное исследование поляризационных преобразований в одноосных кристаллах для получения цилиндрических векторных пучков высоких порядков / С.Н. Хонина,
C.В. Карпеев, С.В. Алфёров // Компьютерная оптика. -2014. - Т. 38, № 2. - С. 171-180.
14. Алфёров, С.В. Экспериментальное исследование фокусировки неоднородно поляризованных пучков, сформированных при помощи секторных пластинок / С.В. Алфёров, С.В. Карпеев, С.Н. Хонина, О.Ю. Моисеев // Компьютерная оптика. - 2014. - Т. 38, № 1. - С. 57-66.
15. Machavariani, G. Efficient extracavity generation of radially and azimuthally polarized beams / G. Machavariani, Y. Lumer, I. Moshe, A. Meir, S. Jackel // Optics Letters. -2007. - Vol. 32(11). - P. 1468-1470.
16. Novotny, L. Near-field imaging using metal tips illuminated by higher-order Hermite-Gaussian beams / L. Novot-ny, E.J. Sanchez, X.S. Xie // Ultramicroscopy. - 1998. -Vol. 71. - P. 21-29.
17. Хонина, С.Н. Исследование поляризационной чувствительности ближнепольного микроскопа с использованием бинарной фазовой пластины пучка / С.Н. Хонина, С.В. Алфёров, О.Ю. Моисеев, С.В. Карпеев // Компьютерная оптика. - 2013. - Т. 37, № 3. - С. 326-331.
18. Alferov, S.V. Study of polarization properties of fiber-optics probes with use of a binary phase plate / S.V. Alferov, S.N. Khonina and S.V. Karpeev // Journal of the Optical Society of America A. - 2014. - Vol. 31, Issue 4. -P. 802-807.
19. Алфёров, С.В. О возможности управления лазерной абляцией при острой фокусировке фемтосекундного излучения / С.В. Алфёров, С.В. Карпеев, С.Н. Хонина, К.Н. Тук-маков, О.Ю. Моисеев, С.А. Шуляпов, К.А. Иванов, А.Б. Савельев-Трофимов // Квантовая электроника. -2014. - № 11. - С. 1061-1065.
20. Бобров, С.Т. Оптика дифракционных элементов и систем / С.Т. Бобров, Г.И. Грейсух, Ю.Г. Туркевич. - Л.: Машиностроение, 1986. - 223 с.
21. Грейсух, Г.И. Сравнительный анализ хроматизма дифракционных и рефракционных линз / Г.И. Грейсух, Е.Г. Ежов, С.А. Степанов // Компьютерная оптика. -2005. - Вып. 28. - С. 60-65.
22. Слюсарев, Г.Г. Расчёт оптических систем / Г.Г. Слю-сарев. - Л.: Машиностроение, 1975. - 641 с.
23. Голуб, М.А. Фазовые пространственные фильтры, согласованные с поперечными модами / М.А. Голуб, Н.Л. Казанский, И.Н. Сисакян, В.А. Сойфер, С.В. Карпеев, А.В. Мирзов, Г.В. Уваров // Квантовая электроника. -1988. - Т. 15, № 3. - С. 617.
24. Хонина, С.Н. Формирование мод Гаусса-Эрмита с помощью бинарных ДОЭ. I. Моделирование и эксперимент / С.Н. Хонина, В.В. Котляр, В.А. Сойфер, М. Хонканен, Я. Турунен // Компьютерная оптика. - 1998. - T. 18. -С. 24-28.
References
1. Doskolovich, L.L. Focusators for laser-branding / L.L. Doskolovich, N.L. Kazanskiy, S.I. Kharitonov, G.V. Usplenjev // Optics and Lasers in Engineering. - 1991. - Vol. 15, Issue 5. - P. 311-322.
2. Doskolovich, L.L. Focusators into a ring / L.L. Doskolovich, S.N. Khonina, V.V. Kotlyar, I.V. Nikolsky, V.A. Soifer, G.V. Uspleniev // Optical and Quantum Electronics. - 1993. - Vol. 25. - P. 801-814.
3. Khonina, S.N. Strengthening the longitudinal component of the sharply focused electric field by means of higher-order laser beams / S.N. Khonina, S.V. Karpeev, S.V. Alferov // Optics Letters. - 2013. - Vol. 38(17). - P. 3223-3226.
4. Khonina, S.N. Experimental demonstration of the generation of the longitudinal E-field component on the optical axis with high-numerical-aperture binary axicons illuminated by linearly and circularly polarized beams / S.N. Khonina, S.V. Karpeev, S.V. Alferov, D.A. Savelyev, J. Laukkanen, J. Turunen // Journal of Optics. - 2013. - Vol. 15(8). - P. 5704 (9pp). -DOI: 10.1088/2040-8978/15/8/085704.
5. Zhan, Q. Cylindrical vector beams: from mathematical concepts to applications // Advances in Optics and Photonics. -
2009. - Vol. 1. - P. 1-57.
6. Kraus, M. Microdrilling in steel using ultrashort pulsed laser beams with radial and azimuthal polarization / M. Kraus, M.A. Ahmed, A. Michalowski, A. Voss, R. Weber and T. Graf // Optics Express. - 2010. - Vol. 18, Issue 21. - P. 22305.
7. Hnatovsky, C. Polarization-dependent ablation of silicon using tightly focused femtosecond laser vortex pulses / C. Hnatovsky, V.G. Shvedov, N. Shostka, A.V. Rode and W. Krolikowski // Optics Letters. - 2012. - Vol. 37(2). -P. 226-228.
8. Omatsu, T. Metal microneedle fabrication using twisted light with spin / T. Omatsu, K. Chujo, K. Miyamoto, M. Okida, K. Nakamura, N. Aoki and R. Morita // Optics Express. -
2010. - Vol. 18, Issue 17. - P. 17967-17973.
9. Meier, M. Material processing with pulsed radially and azimuth-ally polarized laser radiation / M. Meier, V. Romano, T. Feurer // Applied Physics A. - 2007. - Vol. 86. - P. 329-334.
10. Khonina, S.N. Polarization converter for higher-order laser beams using a single binary diffractive optical element as beam splitter / S.N. Khonina, S.V. Karpeev, S.V. Alferov // Optics Letters. - 2012. - Vol. 37(12). - P. 2385-2387.
11. Karpeev, S.V. Generation and conversion of mode beams and their polarization states on the basis of diffractive optical element application / S.V. Karpeev, S.N. Khonina, S.V. Alferov // Optical Engineering. - 2013 - Vol. 52(9). - P. 091718. -doi:10.1117/1.OE.52.9.091718.
12. Venkatakrishnan, K. Generation of Radially Polarized Beam for Laser Micromachining / K. Venkatakrishnan, B. Tan // JLMN-Journal of Laser Micro/Nanoengineering. -2012. - Vol. 7(3). - P. 274-278.
13. Khonina, S.N. Theoretical and an experimental research of polarizing transformations in uniaxial crystals for generation cylindrical vector beams of high orders / S.N. Khonina, S.V. Karpeev, S.V. Alferov // Computer Optics. - 2014. -Vol. 38(2). - P. 171-180.
14. Alferov, S.V. Experimental study of focusing of inhomoge-neously polarized beams generated using sector polarizing plates / S.V. Alferov, S.V. Karpeev, S.N. Khonina, O.Yu. Moi-seev // Computer Optics. - 2014. - Vol. 38(1). - P. 57-66.
15. Machavariani, G. Efficient extracavity generation of radially and azimuthally polarized beams / G. Machavariani, Y. Lumer, I. Moshe, A. Meir, S. Jackel // Optics Letters. -2007. - Vol. 32(11). - P. 1468-1470.
16. Novotny, L. Near-field imaging using metal tips illuminated by higher-order Hermite-Gaussian beams / L. Novotny, E.J. Sanchez, X.S. Xie // Ultramicroscopy. - 1998. -Vol. 71. - P. 21-29.
17. Khonina, S.N. Study of polarization sensitivity OF near-field microscope using a binary phase plate / S.N. Khonina, S.V. Alferov, O.Yu. Moiseev, S.V. Karpeev // Computer Optics. - 2013. - Vol. 37(3). - P. 326-331.
18. Alferov, S.V. Study of polarization properties of fiber-optics probes with use of a binary phase plate / S.V. Alferov, S.N. Khonina and S.V. Karpeev // Journal of the Optical Society of America A. - 2014. - Vol. 31, Issue 4. -P. 802-807.
19. Alferov, S.V. On the possibility of controlling laser ablation by tightly focused femtosecond radiation / S.V. Alferov, S.V. Karpeev, S.N. Khonina, K.N. Tukmakov, O.Yu. Moiseev, S.A. Shulyapov, K.A. Ivanov, A.B. Savel'ev-Trofimov // Quantum Electronics. - 2014. - Vol. 11. - P. 1061-1065. -(In Russian).
20. Bobrov, S.T. Diffractive optics elements and systems S.T Bobrov, G.I. Greisukh, Y.G. Turkevich. - Leningrad: "Mashinostroenje" Publisher, 1986. - 223 p. - (In Russian).
21. Greisukh, G.I. Comparative analysis of chromaticity diffractive and refractive lenses / G.I. Greisukh, E.G. Ezhov, S.A. Stepanov // Computer Optics. - 2005. - Issue 28. -P. 60-65. - (In Russian).
22. Slyusarev, G.G. Design of optical systems / G.G. Slyusarev. - Leningrad: "Mashinostroenje" Publisher, 1975. - 641 p. - (In Russian).
23. Golub, M.A. Phase spatial filters matched to transverse modes / M.A. Golub, S.V. Karpeyev, N.L. Kazansky, V.A. Soi-fer // Quantum Electronics. - 1988. - Vol. 15(3). - P. 617.
24. Khonina, S.N. Generation of Gauss-Hermite modes using binary DOEs / S.N. Khonina, V.V. Kotlyar, V.A. Soifer, J. Lautanen, M. Honkanen, J. Turunen // Proceedings of SPIE. - 1999. - Vol. 4016.- P. 234-239.
STUDY OF THE BROADBAND RADIATION INTENSITY DISTRIBUTION FORMED BY DIFFRACTIVE OPTICAL ELEMENTS
S. V. Karpeev12, S. V. Alferov12
S.N. Khonina12, S.I. Kudryashov 3
1 Image Processing Systems Institute, Russian Academy of Sciences,
2 Samara State Aerospace University, 3 P.N. Lebedev Physical Institute of the Russian Academy of Sciences
Abstract
The results of study of the chromatic properties of the DOE for controlling the laser ablation are presented. Both the effects of the DOE-fabrication-related deviation of the designed wavelength and the spectrum broadening due to short pulse duration are considered. The first phenomenon is investigated experimentally in a model with a continuous laser, while the second is investigated in real ablation of metal films deposited on a dielectric substrate. It is shown that the deviation from the designed wavelength can be used to perform a desired transformation of the focal area. The phenomena associated with the spectrum broadening do not lead to any significant effects for the selected parameters of the laser beam.
Key words: femtosecond phenomena, binary optics, phase shift, non-imaging optics, chromatic aberration of DOE.
Сведения об авторах
Сведения об авторах Карпеев Сергей Владимирович и Хонина Светлана Николаевна -
см. стр. 605 этого номера.
Алфёров Сергей Владимирович, стажёр-исследователь JTMHT ИСОИ РАН, аспирант, программист лаборатории НИЛ-35 Самарского государственного аэрокосмического университета имени академика С.П. Королёва. Область научных интересов: дифракционная оптика, ближнепольная микроскопия.
Sergei Vladimirovich Alferov, trainee researcher of Micro- and Nanotechnology laboratory at the Image Processing Systems Institute of the Russian Academy of Sciences (IPSI RAS). Post graduated student, programmer of SRL-35 laboratory of Samara State Aerospace University named after S.P. Korolyov. Research interests: diffractive optics, near-field microscopy.
Кудряшов Сергей Иванович, кандидат физико-математических наук, доцент Физического института им. П.Н. Лебедева РАН. Область научных интересов: сверхбыстрая оптика материалов, нанооптика, плазмоника, лазерное наноструктурирование.
E-mail: sikudr@sci. lebedev.ru .
Sergey Ivanovich Kudryashov, PhD, Associate professor, P.N. Lebedev Physical Institute of Russian Academy of Sciences. Research interests: ultrafast optics, nano-optics, plasmonics, laser nanostructuring.
Поступила в редакцию 28 октября 2014 г.
