CC BY
49
РАДИАЦИОННАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ ЧЕЛОВЕКА И ОКРУЖАЮЩЕЙ СРЕДЫ
УДК 504.75:546.791.027
ИССЛЕДОВАНИЕ ПОВЕРХНОСТНОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ИЗОТОПОВ УРАНА ПО ТЕРРИТОРИИ ТОМСКОГО РАЙОНА
Е.Г. Вертман, В.Д. Каратаев, В.М. Левицкий, Д.Э. Эргашев*
Томский политехнический университет Лаборатория радиационного контроля
Радиоактивность природных объектов (вода, воздух, почва) может быть обусловлена смесями природных и техногенных а-, (3-, у-излучателей. Определение суммарной активности недостаточно информативно. Для получения достоверной информации об источниках радиоактивного загрязнения окружающей среды требуется селективная идентификация радионуклидов. Комплексный анализ радионук-лидного состава, аккумулированного в объектах окружающей среды, несколькими ядерно-физическими методами позволяет изучить изотопные соотношения и удельные массовые или поверхностные активности природных и техногенных радионуклидов. В итоге появляется возможность селекции основных источников радиоактивных загрязнений и определения их значимости.
Целью настоящей работы являлись разработка и реализация методики разделения концентраций изотопов урана, аккумулированные в почвенном слое толщиной 5 см на три компоненты: фоновую природную равновесную, техногенную равновесную и техногенную неравновесную. Элемент уран выбран в качестве индикатора радиоактивного загрязнения территории неслучайно. Два природных изотопа урана присутствуют в природных, как в минеральном, так и в органическом, веществах практически повсеместно в разных по количеству фоновых значениях. И если природный уран в процессе сложного радиоактивного распада находится в секулярном равновесии с дочерними продуктами распада, то разделенные радиохимическими методами (очищенные от продуктов распада) изотопы урана неравновесны, и прямым измерением их радиоактивность не обнаруживается. Этот факт позволяет осуществить предлагаемую методику разделения природной равновесной и неравновесной компонент изотопов урана с помощью комплексного исследования одной и той же пробы следующими ядерно-физическими методами анализа элементного состава веществ:
• инструментального у-спектрометрического (ИГС) для определения природной радиоактивности изотопов урана (238и и 23511) по гамма-радиоактивности дочерних продуктов распада;
• инструментального нейтронно-активационного анализа (ИНАА) для определения суммарной концентрации изотопа 23811;
• метода запаздывающих нейтронов (МЗН) для определения суммарной концентрации изотопа 235и.
Количественно состояние радиоактивного равновесия характеризуют коэффициентом радиоактивного равновесия Это отношение активности данного радионуклида к активности родоначального, или предшествующего ему по радиоактивному ряду радионуклида [1]. Если радиоактивное равновесие не нарушено, то Л"р.р=1. В
г- 238т т 234т т
урановом ряду радиоактивное равновесие может быть нарушено между и и и, между и и ТЪ, между ТЪ и 11а, между 11а и Кп, в силу причин естественного или техногенного характера. Если инструментальными методами удается
23 8 234 226 ^
определить КРР между и, ТЬ и Ка, то, в некоторых случаях, можно установить, количество какого радионуклида в естественном радиоактивном ряду уменьшилось или увеличилось. В природе активности 238и и 234ТЪ практически равны. Нарушение равновесия между 234ТЬ и 22611а указывает на хронологическую миграцию радия. Если же 226 Яа находится в равновесии с 234ТЪ, а между 238и и 234ТЬ равновесие нарушено, то изменяется концентрация 23811.
Радиоактивное равновесие в урановых рядах может быть также нарушено за счет привнесения в почву техногенных неравновесных изотопов урана. Неравновесный уран - это техногенный радионуклид, лишенный дочерних продуктов распада радиохимическим выделением. Состояние радиоактивного равновесия в радиоактивных цепочках полностью нарушается в процессах химической переработки природного сырья (экстракции, сорбции, обогащения урана по одному из изотопов).
Пунктирные вертикальные линии на рис. 1 указывают границы, справа от которых радиоактивное равновесие практически не восстанавливается даже в течение многих тысячелетий [2], слева же - вековое равновесие сравнительно быстро восстанавливается: для первой цепочки - в течение 6-7 суток; для второй - в течение полугода. Нуклиды 231 Ра, 230ТЬ и следующие за ними в цепочках распада радионуклиды сепарируются после переработки руды и получения готовых продуктов и, Ь:(К Ш4, Ш:76 природного изотопного состава. Для достижения радиоактивного равновесия необходимо время, равное периоду полураспада соответствующего родоначальника ряда.
235гг 0 » 231П Г \ 231 „ _ь
92 8 90 П _ ! 91
7.8 10 лет 25.7 ч I 3.4 104 лет
2%г_^ 234 тк ^ - 234т Рл Г ш тгт а » ! 230 п
92 ГГ^ 90 1 пси Г" опи оп
л \ . 1 п9 7и ч/к___ УI ,4П_____ У А 1 к . л | Уи
4.5 • 109 лет 24.1 суг У1 1.18 мш З2 2.5 ■ 10 лет I уи 7.7 - 104лет
Рис. 1. Цепочки распада ряда Ь5и и 238и
Радиоактивное равновесие может нарушаться и в природе в результате естественных гидрогеохимических и биохимических процессов [3]. Эти же процессы при-
о-эс
водят к нарушению природного изотопного соотношения между и и II. Таким образом, предлагаемая методика применима для исследования радиационной обстановки не только на территориях вокруг предприятий ядерного топливного цикла, но и на других территориях с целью определения концентраций неравновесных компонент изотопов урана и выяснения причин их аккумулирования в объектах окружающей среды. Нарушение равновесия происходит не во всех звеньях урановых цепочек. Предприятия, которые, в силу различных причин, могут быть источниками загрязнения окружающей среды неравновесными изотопами урана, функционируют, в среднем, 50 лет [4]. В случае разового, аварийного, выброса в окружающую среду неравновесных изотопов урана в самом начале функционирования предприятий 46
ЯТЦ, указанного периода времени недостаточно для восстановления равновесия во всех звеньях цепочек урановых рядов. В ряду техногенного изотопа 23 U равновесие нарушается между материнским и тремя первыми членами ряда до изотопа 234U (его период полураспада составляет 2,5-103 лет). Тогда в образцах, взятых с объектов окружающей среды для анализа, наблюдается нарушение равновесия между суммарной концентрацией 238U (уран природный плюс уран неравновесный) и природным радием, поскольку неравновесный радий в заметных концентрациях за период в 50 - 100 лет образоваться не может вследствие большого периода полураспада
-vi д
предшественника радия - изотопа U. Нарушения же равновесия между природными компонентами радия и урана не происходит. Поэтому определение концентраций естественных, природных, урана и радия по дальним продуктам распада ряда 238U гамма-спектрометрическим методом правомерно, что и заложено в основу предлагаемой методики.
А в ряду 235U равновесие нарушается между первыми двумя членами ряда -
ЛТ 1 ЛТ 1 __Л ллг
Th (7щ=25,52 ч) и Ра (7'i/2^3,25-10 лет). Концентрацию U определяют по гамма-линии 185,71 кэВ, излучаемой возбужденным ядром 231Th. При этом, применяя гамма-спектрометрию, всегда сталкиваются с проблемой разрешения дублета, возникающего в результате интерференции с гамма-линией 185,97 кэВ 226Ra, принадлежащего ряду 2 8U. Существуют методы определения относительного фотовклада от каждого радионуклида в дублет 186 кэВ. Но в этом случае необходимо
238т т 235т г
учесть удельные массовые активности изотопов и и ив природном соотношении [5] или предварительно определить концентрацию (активность) одного из этих радионуклидов другим методом анализа [2, 3].
В итоге, казалось бы, появляется возможность определения суммарной (интегральной) активности равновесного и неравновесного 235U, а также активность равновесного 238U. Однако необходимо также учитывать поступления в окружающую среду урана за счет функционирования предприятий, сжигающих органическое топливо [6]. При сжигании органического топлива в золопылевых выбросах из труб и в золоотвалах радиоактивное равновесие в рядах не нарушается [7]. Инструментальное измерение суммарной активности привнесенного равновесного и природного урана в фоновых концентрациях производят методом у-спектрометрии по гамма-излучению дальних членов ряда (214Bi, 214Pb, 210РЬ). Оценку сдвига равновесия в ряду 238U и 226Ra можно получить, измерив активность нуклида 234Ра по у-линии 1001,06 кэВ, являющегося третьим нуклидом в ряду U и имеющего небольшой период полураспада (1,17 мин). Даже при малом квантовом выходе его гамма-линии (0,58 %) можно получить достаточную статистику в фотопике, если время экспозиции более 3 ч и метрологические параметры, характеризующие защитные свойства низкофоновой камеры (НФК), достаточно высоки [8]. Полученная активность 234Ра практически совпадает с активностью 238U. Результат позволяет рассчитать концентрацию равновесного 235U через природное изотопное соотношение.
238
Концентрацию неравновесной компоненты изотопа U в натурной пробе можно определить двумя способами.
Первый способ основан на гамма-спектрометрии по двум гамма-линиям (63,3 и 93 кэВ) его первого продукта распада 234Th. Этот способ может быть реализован на специальных полупроводниковых детекторах из особо чистого германия (ОЧГ) с высоким энергетическим разрешением (0,3 кэВ). Однако затруднения в расшифровке спектрограмм вызывает интерференция обеих указанных линий: для
ЛО I г
линии 63,3 кэВ - от линии 63,9 кэВ, принадлежащей Ра (семейства U), и линии 63,9 кэВ, принадлежащей 232Th; для линии 93 кэВ (в действительности дублет линий
92,3 кэВ и 92,8 кэВ, принадлежащих 234ТЬ) - от линии характеристического рентгеновского излучения 93 кэВ, принадлежащей также 234ТЬ. Таким образом, этот способ затруднительно применять при значительном содержании 232ТЬ в анализируемых образцах. Кроме того, требуется введение поправок, учитывающих концентрации 235и и 232ТЬ [9, 10].
Второй способ основан на использовании нейтронно-активационного анализа для определения суммарной концентрации равновесной и неравновесной компонент. Раздельное определение урана в природных смесях
и ТЬ возможно, благодаря тому, что ядра атомов изотопа 235и делятся, главным образом, тепловыми
238 ->37
нейтронами, а ядра атомов изотопов V я А ТЬ — быстрыми, имеющими энергию выше пороговой, равной соответственно 1,4 и 1,3 МэВ. Сечение вынужденного де-ления ядер атомов и равно ог=582 бн (на тепловых нейтронах), стг=1,45 бн (на нейтронах спектра деления). А для ядер атомов 238и сечение вынужденного деления ар0,307 бн (на нейтронах спектра деления). Как известно, при делении ядер тяжелых элементов под действием нейтронов образуются как мгновенные, так и запаздывающие нейтроны, испускаемые осколками деления [3, 11]. Высокая избирательность метода запаздывающих нейтронов обусловлена тем, что в природе нет других делящихся элементов в ощутимых количествах, кроме урана и тория, а также тем, что запаздывающие нейтроны могут быть зарегистрированы с достаточно высокой эффективностью в присутствии (3- и у-фона. Предел обнаружения МЗН значительно ниже, чем у традиционных методов анализа и равен 3-10"7 мас.% урана для пробы,
например, почвы, массой 10 г при облучении нейтронами с плотностью потока, рав-
12 2
ной 4-10 нейтр./(см -с). Кроме того, МЗН является прямым методом в том смысле, что анализ осуществляется по индикации самого определяемого элемента, а не по продуктам радиоактивного распада, что достаточно удобно для определения в натурной пробе суммарной концентрации урана, находящегося в равновесной и неравновесной фазах.
Но при облучении быстрыми нейтронами также делится и 232ТЬ, что заметно усложняет определение концентрации и. В этом случае происходит регистрация детектором запаздывающих нейтронов не только от осколков деления и, но и от
232
осколков деления ТЬ. Если в облучаемом образце отсутствуют в значимых концентрациях неравновесные изотопы урана, то при облучении нейтронами полного реакторного спектра получают интегральное количество запаздывающих нейтронов, испускаемых осколками деления всех трех элементов. При облучении образца в кадмиевом фильтре быстрыми нейтронами выход запаздывающих нейтронов будет обусловлен, практически, только делением и и ТЬ. Учитывая, что в природе фракционирование изотопов 238и и 23эи незначительно (отношение их концентраций постоянно и равно 137,9 ± 0,10), можно по результатам двух сеансов облучения вычислить концентрации 235и и 2381), а также и 232ТЬ. Если сравнить ядерные сечения деления этих трех элементов, то, очевидно, что при облучении их смесей нейтронами полного реакторного спектра, элементы 238и и 232ТЬ имеют сечение деления, более чем в 1000 раз меньшие, чем изотоп 235и. Таким образом, если в энергетическом спектре нейтронов доля тепловых нейтронов значительно больше, чем доля нейтронов с энергией более 1 МэВ, то основной вклад в эмиссию запаздывающих нейтронов будет давать деление ядер атомов 23511 Это позволяет определять концентрации изотопов 23эи и 238и по результатам одного сеанса облучения образца нейтронами полного реакторного спектра, пренебрегая содержанием тория, в тех образцах, где уран и торий содержатся примерно в равных количествах. Этот метод анализа можно использовать при анализе натурных образцов природных объектов, в которых
природное изотопное отношение между и и и не нарушено. В случае присутствия в образце неравновесных компонент урана возникает нарушение природного изотопного отношения в большую или в меньшую стороны концентрации одного из них.
Нейтронно-активационный анализ (НАА) нашел широкое применение при измерении низких концентраций многих редких, рассеянных и радиоактивных элементов. Благодаря этому, стало возможным количественное определение концентраций изотопов урана в слаборадиоактивных природных объектах [12]. От экспозиции при
г О
облучении образцов зависит чувствительность метода (10" -4-10" мас.%). Метод основан на облучении анализируемого образца потоком тепловых нейтронов и определения наведенной активности, обусловленной возникновением в результате ядерных реакций радиоактивных изотопов. В анализе используется, в основном, активация ядерной реакцией (п, у) с последующей гамма-спектрометрией наведенной активности. Концентрация в образце активированных атомных ядер прямо пропорциональна массовой доле определяемого элемента.
При нейтронно-активационном анализе урана наиболее часто используют следующие ядерные реакции на тепловых нейтронах:
92и238(я, у) 9211239 (Гщ-2,5 мин) р 92Ир239 (Г,/2=2,33 сут);
92и235 (и,./) -> осколки деления 5бВа140,52Те132, 54Хе132.
При активации 238и в ядерном реакторе образуется изотоп 239и (Гш~2,3 мин, £/=74,6 кэВ), при распаде которого образуется 239Мр {Т\а=2,35 дня, Еу= 106, 210, 228, 278, 316, 334 кэВ).
Общее содержание урана, исходя из этих реакций, можно определять по изотопам 92и239, чзЫр239. сумме осколков деления и, наконец, по отдельным осколочным продуктам: 92Ва140, 54Хе152. Отличающийся высокой чувствительностью, точностью и экспрессностью нейтронно-активационный метод определения урана свободен от интерференции со стороны других радиоактивных ядер [3, 12].
При районировании местности для отбора проб с объектов окружающей среды необходимо выделить территории, на которых концентрация урана близка к фоновым концентрациям, обусловленным природным содержанием и глобальными выпадениями. Эти территории можно использовать в качестве полигонов для отбора ре-перных (опорных для проведения анализа) образцов. Обычно такие территории определяются согласно среднегодовой розе ветров в исследуемой местности со стороны наименьшей вероятности атмосферного переноса дополнительной активности. Чтобы удостовериться в том, что в реперных образцах уран только природный и в фоновых концентрациях, необходимо проверить радиоактивное равновесие в урановых рядах сравнением активности 238и с активностью третьего члена его радиоактивного ряда - 234Ра. Для этого необходимо экспонировать реперные образцы 3 - 5 ч, чтобы в аппаратурном гамма-спектре значимо проявился пик от 234Ра.
Изложенный выше принцип определения концентраций неравновесных изотопов урана в поверхностном слое почвы представим в виде изораспределений удельной поверхностной активности с помощью географической информационной системы (ГИС). В качестве примера используем базу данных о радиоактивности поверхностного слоя почвы на территории Томского района.
238 / 3
1. у-спектрометрическим методом определяем концентрацию и (1/см )
С=СГ+СГ. (1)
Здесь: С,
nUrp8 ~ суммарная концентрация природного и привнесенного равновес-
38
ного изотопа
238
U; С,
U"
п
С
природная равновесная концентрации
238т
238
U:
тр
привнесенная равновесная концентрации U. Полученные результаты анализов пересчитываем из удельной массовой активности Бк/кг в удельную поверхностную активность мКи/км2 по стандартной методике и представляем в виде изораспределений (рис. 2).
у* • Населенные пункты
Дороги f\J просел, дороги Мосты
[ ..........; г.томск
Обрывы Реки 13Л река Томь Г«$} Промышленные объекты
Поверхностная активность, мКи/км' г 10-14 14-18 18- 22
'.......22- 26
26- 30 30- 34 34- 38 38-42 42-46 No Data
(
60 Км
in
Рис. 2. Изораспределение удельной поверхностной активности равновесного
изотопа 238и
2. Методом запаздывающих нейтронов определяем общую концентрацию 235и в образце
сГ=сГ+сГ+сГ, (2)
где СГ.СГ.СГ
тр ' ~тн природная естественная, привнесенная равновесная и неравновесная концентрации соответственно (рис. 3).
30
30
т Населенные пункты у \/ Дороги /\у просел, дороги Н Мосты
__• г.Томск
. . Обрывы /\/Ренч
1 река Томь I I Промышленные объекты
Поверхностная активность, мКи/км* 0.6 -1.0 '""! 1.0- 1.3 13 - 1.6 И .6 • 2.0 2.0 - 2.3 Н 2.3 - 2.7 | 2.7 - 3.0 | 3.0 - 3.4 | 3.4-3.7 Нет данных
<
во Км
10
Рис. 3. Изораспределение удельной суммарной поверхностной активности изотопа 23511
3. Ыейтронно-активационным анализом определяем общую концентрацию 238и в образце (рис. 4)
I 1п238
Компоненты С^ , , С')| гр определяем инструментальными методами.
г г 238 , , 2
и __У
^Х — п
,и238 ^и2
тр
(3)
Су ,С,
Неравновесные компоненты определяем расчетным способом, используя природное изотопное соотношение.
0 Населенные пункты /\ / Дороги
просел, дороги , Мосты г.Томск 1 Обрывы /Ч/ Реки
I река Томь ; -1 Промышленные объекты
Поверхностная активность, «лКи/км* 10-20 20-30 30 - 40 40 - 50 ! 50 - 60 [60-70 | ТО - 80 | 30 • 90 | 90 - 101 ;Ыо ОМа
зо
зо
60 Км
Рис. 4. Изораспределение удельной суммарной поверхностной активности изотопа Ъ8и
4. Неравновесную компоненту поверхностной активности 23811 определяем по соотношению (3) (рис. 5):
# Населенные пункты / Дороги /Чу-'просел. дороги Гдя Мосты ' I Г.Томск
Обрывы /у Реки • Г"": 1 река Томь
* ЕЁЗ Промышленные
объекты
Поверхностная активность. мКи/км* 0.001 . 8 8-15 — 15-23 рн 23 - 30 I .",) 30 - 38
Я38"45 ЯШ 45 -53
Ш 53 • 60 Щ 60 .68
Нет данных
(
30
30
80 Км
К)
Рис. 5. Изораспределение удельной поверхностной неравновесной активности изотопа Ь8и
сГ-сГ+сГ+сГ-сГЧс£. (4)
5. По набору значений концентраций 238и в реперных образцах компоненту
>38
Сп оцениваем как среднюю выборочную:
п
С",
С = --(5)
п
Здесь п - объем реперной выборки.
Природную концентрацию можно не определять, если известен «нулевой» уровень природной радиоактивности до пуска промышленного ядерного или неядерного объекта на исследуемой территории, как это было показано в [1В].
6. Определяем привнесенную равновесную компоненту вычитанием результата, определенного по соотношению (5), из результата, определенного по соотношению (1) (рис. 6):
т т238 т т238 -т ,238
^ . (6)
235 у235
7. Для ' и известно только ( V , но по природному изотопному отношению, которое составляет и/ И=137,9, вычисляем Сп
СиП5=Ьь2_ (7)
30
30
• Населенные пункты Дороги
/\У просел, дороги Мосты
г.Томск /*, Обрывы /Ч/Реки | река Томь
|_I Промышленные
обьекты
Поверхностная активность. мКш'км'
".......~ 0 - 2
2-5 5-7 7-9 9 -12
Ш
■Р 16 • 19 ЯВ 19-21
Нет данных
<
50 Км
А
ю
Рис. 6. Изораспределение удельной поверхностной привнесенной равновесной активности изотопа 238и
8. По набору значений концентраций 235и в реперных образцах компоненту
235
Сп оцениваем как среднюю выборочную:
1С
м_-. . (В)
п
9. С помощью соотношения (2) определяем неравновесную компоненту 235и
(рис. 7):
тн ~ тт) ^п — п.тт> — 137 9'
■ ^
""тр П I П,тр I
238
30
• Населенные пункты /\/ Дороги /\/ просел дороги ■ Мосты г Томск Обрывы /Ч/Рак«
(рекаТомь 1 | Промышленные
ОЙЪВкТЫ
Поверхностная активность. мКиЛм' 0-0.3 0.3-0.6
0 6 - 0.9 —г; 0,9-1.2 Т^ 1 2-1.5
1 52 -1.83
Ш 18 - 2.1
Ш 2.« - 3.7 (Нет данных
60 Км
Рис. 7. Изораспределение удельной поверхностной неравновесной активности
235т т
изотопа и
10. Определяем привнесенную равновесную компоненту вычитанием результата, определенного по соотношению (8), из результата, определенного по соотношению (7) (рис. 8):
(ю)
' "Г*"
• Населенные пункты /\/ Дороги /\/ просел, дороги - Мосты г.Томск . Обрывы /\/ Реки
: река Томь | • | Про^ышпеиные объект ы
Поверхностная активность. ¡шКи/км'
0-0.11 0,11 • 0.21 0 21 -0.32 0 32 -0.43 [ 7", 0 43 - 0.53 |Ц| 0,53 - 0.64 Ш 0.64 - 0.75 ■Ц 0.75 - 0.35 ДО 0.85 -1.00 ~ 'Нетданных
60 Км
Рис. 8. Изораспределение удельной поверхностной привнесенной равновесной активности изотопа ьзи
Заключение
1. Поверхностные удельные активности природного равновесного изотопа 238U невелики, составляют всего лишь (10 - 70) м К и/км2 (рис. 1), а изотопа 23эи - (0,6 -2,5) мКи/км2 (рис. 2), что находится в пределах среднего содержания изотопов урана в почвах различных генетических типов [7]. Неравномерность распределения урана по территории Томского района обусловлена, главным образом, распределением геологических структур, содержащих монациты. В северо-восточном направлении Копыловские монацитовые пески четко локализованы на карте. Та же причина обуславливает и локализацию повышенного содержания урана в районе поймы реки Томи, в 10 - 15 км вверх по течению относительно города, а также в районе станции Межениновка, расположенной на юго-востоке наблюдаемой зоны.
2. Рис. 3-8 иллюстрируют распределение привнесенной радиоактивности изотопов урана. Прослеживается атмосферный перенос радионуклидов с мелкофракционными золошлаковыми выбросами из труб котельных, ТЭЦ, ГРЭС и выпадение радионуклидов на поверхность почвы по среднегодовой розе ветров в северовосточном направлении относительно города Томска. Виден перенос урана и по прибрежным территориям вдоль русла Томи в очень незначительных количествах, порядка (5 - 20) мКи/км2,
Литература
1. Пруткина М.И., Шашкин В.Л. Справочник по радиометрической разведке и радиометрическому анализу. - 2-е изд., перераб. и доп. - М.: Энергоатомиздат, 1984. С. 4-38.
2. Фролов В.В. Ядерно-физические методы контроля делящихся веществ. - М.: Энергоатомиздат, 1989.184 с.
3. Вертман Е.Г. Анализ геологических проб методом запаздывающих нейтронов и его применение для решения некоторых геолого-геофизических задач: Дис канд. техн. наук. - Томск, 1981. 198 с.
4. Булатов В. И. Россия радиоактивная. - Новосибирск: ЦЭРИС, 1996. 227 с.
5. Крисюк Э.М. Ядерно-физические характеристики естественных радионуклидов. // Атомная энергия. 1986. Т.61. Вып. 1. С. 50-60.
6. Рихванов Jl.II. Общие и региональные проблемы радиоэкологии. - Томск.: Изд-во ТПУ, 1997. 384 с.
7. Булдаков Л.А. Радиоактивные вещества и человек. - М.: Энергоатомиздат, 1990. 160 с.
8. Арышев С.И, Каратаев В.Д., Эргашев Д.Э., Яковлева B.C. Низкофоновый полупроводниковый гамма-спектрометр для радиоэкологических исследований. - Деп. в ВИНИТИ. 19.01.2000.№82.
9. Jos hi S.R. Nuclear spectrometrie determination of uranium isotopes without use of radiochemical yield monifers. //Nucl. Instr. and Methods in Phys. Research. 1987. V. 254. No.2. P. 349-354.
10. Lau H.M., Sakanoue M., Komura К. Absolute determination of uranium concentration by hypenpure germanium LEPS //Nucl. Instr. and Methods. 1988. V. 200. No. 2-3. P. 561-565.
11. Вертман Е.Г., Левицкий В. M. Определение изотопного состава урана методом запаздывающих нейтронов в объектах окружающей среды // Радиоактивность и радиоактивные элементы в среде обитания человека: Материалы Международной конференции, Томск, 22-24 мая 1996г. - Томск: Изд-во ТПУ, 1996. С.444-447.
12. Вертман Е.Г., Судыко А.Ф., Резчиков В.И. Метрология у-спектрометрического и нейтронно-активационного метода анализа радионуклидов в природных объектах // Радиоактивность и радиоактивные элементы в среде обитания человека: Материалы Международной конференции, Томск, 22-24 мая 1996г. - Томск: Изд-во ТПУ, 1996. С.441-444.
13. Барбашев C.B., Верховецкий H.A., Пристер Б.С. Радиоактивное и химическое загрязнение почвы и растительности в районе Запорожской АЭС. - М.: ИАЭ им. И.В. Курчатова, 1991. 82 с.
