Диэлектрические свойства мультиферроиков NdxBi1-xFeO3 в магнитном поле Текст научной статьи по специальности «Физика»

Актуальные проблемы авиации и космонавтики. Технические науки

Рис. 3. Орбитальная станция

Рис. 4. HDPES

Для исследования астероидного пояса будут использоваться комплекс из челнока и планетохода, с возможность совершать посадку и подниматься с поверхности.

В данной работе были предложен концепт топливной базы, необходимые технические решения и средства, произведены примерные оценки и расчеты данных решений. Показано, что данный проект реален в 20-30 летней перспективе.

Библиографические ссылки

1. Carry B. et al. Near-infrared mapping and physical properties of the dwarf-planet Ceres //Astronomy and Astrophysics. 2008. Т. 478. №. 1. С. 235-244.

2. Bell J. et al. Radiation Shielding for a Lunar Base. 2011. URL: http://cmie.lsu.edu/NASA/Teams/ Radiation Shielding for a Lunar Base/Spring/Final Report.pdf.

© Осипов А. В., Жилин К. П., Матюхин Д. Е., 2013

УДК 539.21:537.86

А. А. Остапенко, В. В. Кретинин Научный руководитель - С. С. Аплеснин Сибирский государственный аэрокосмический университет имени академика М. Ф. Решетнева, Красноярск

ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МУЛЬТИФЕРРОИКОВ ШХВ11-ХРЕО3

В МАГНИТНОМ ПОЛЕ

Мультиферроики на основе ЫБеОз широко и интенсивно с исследуются как модельные объекты для исследования механизма взаимодействия между электрической и магнитной подсистем, так и с возможным использованием их в спиновой электронике. В Б!РеО3 существует пространственно модулированная антиферромагнитная структура с периодом 62 нм, которая исчезает при температуре Нееля Тм = 643 К, а электрическая поляризация при Тс = 1045 К. Взаимосвязь спиновой циклоиды и поляризации осуществляется за счет антисимметричного обмена Дзялошинского-Мория. Смещение ионов в ЫРеО3 вдоль оси описывается полярным параметром порядка и характеризуется вектором электрической поляризации. При смещении ионов кислорода в п-моде кислородный октаэдр становится асимметричным вдоль оси, сжатым с одной стороны и расширенным с другой, что приводит к неустойчивым фононным модам.

В данной работе исследуются диэлектрические и магнитоэлектрические характеристики тонких пленок мультиферроиков №хВП-хРеО3 толщиной 160 нм с целью выяснения механизма магнитоэлектричекой связи для получения максимального эффекта.

В ЫРеО3 существует пространственно модулированная структура с периодом 62 нм. Замещение ионов висмута магнитными ионами неодима меняет магнитное поле анизотропии и величину обмена. Эти характеристики можно менять также под действием лазерного облучения, что дает дополнительный канал регулирования магнитоэлектрического эффекта.

На пленках NdxBi1-xFeO3 проведены измерения диэлектрической проницаемости, тангенса угла потерь в интервале частот 100 И < ю < 105 И в области температур 300 К < Т < 1 000 К без магнитного поля и в магнитном поле Н = 0,8 Тл, что представлено на рис. 1. Диэлектрическая проницаемость монотонно уменьшается с ростом частоты на 50 %, а отрицательный магнитоемкостный эффект 5с = е(И)-е(0)/е(0) возрастает по модулю в три раза с 0,5 % до 1,7 % при температуре Т = 300 К.

Частотная зависимость 5С (ю) = Аю 1/п обнаруживает кроссовер по частоте от п = 2 при ю < 103 И до п = 7. При нагревании магнитоемкостный эффект уменьшается и наблюдается скачок в 5С (Т) при температуре Т = 394 К , изображенный на рис. 2.

0.0 2 0.0 15 -

^ 0 .0 1 -

£ ю

I

&

0.0 05 -

10 =

Тангенс угла диэлектрических потерь в магнитном поле также обнаруживает скачок при этой температуре. Этот эффект, возможно, связан с изменением периода магнитной структуры в магнитном поле или с магнитным переходом от модулированной структуры к скошенному антиферромагнетику. При температуре магнитного перехода в парамагнитное состояние Тм = 600 К производная диэлектрической проницаемости ^МТ по температуре и тангенс угла диэлектрических потерь имеют максимум. Особенности в е(Т) и 1§5

Секция ««ПЕРСПЕКТИВНЫЕ МАТЕРИАЛЫ И ТЕХНОЛОГИИ»

18 -,

наблюдаются также и в области высоких температур Т = 890 К, которые возможны связаны со структурным переходом в №хВП-хРеО3.

Библиографическая ссылка

1. Пятаков А. П., Звездин А. К. // УФН. 2012. Т. 182. № 6(11). С. 593.

© Остапенко А. А., Кретинин В. В., 2013

ю

ю

н.Нг

16 -

о.

о"

14-

12

10

10

" 1 Н-ВЕ

■ г н-о

1 1 'I

юа

111

10й

м.Нг

Рис. 1. Электроемкость ШхВП-хРеОЗ с х=0.1 в поле и без магнитного поля и магнитоемкость 5С = 8(Н)-е(0)/е(0) от частоты при температуре Т = 300 К

1111 ю'

0,000-,

-0,005-

-0,010-

-0,015

-0,020

320

360

400

440

Т, К

Рис.2. Зависимость магнитоемкостного эффекта от температуры в магнитном поле Н = 0,8 Тл на частоте ю = 104 Н

УДК 530.557.11

В. А. Погуляева1, Р. М. Нурдавлетов1 Научный руководитель - М. И. Петров2 1 Сибирский государственный аэрокосмический университет имени академика М. Ф. Решетнева, Красноярск 2Институт физики имени академика Л. В. Киренского СО РАН, Красноярск

ТЕХНОЛОГИЯ ПОЛУЧЕНИЯ СВЕРХПРОВОДНИКА С КАЛИБРОВАННЫМИ ПУСТОТАМИ

Представлена технология получения сверхпроводника с калиброванными пустотами, путем многостадийного обжига композита сверхпроводник + 20 об.% ПММА.

У опалоподобных структур очень широкий спектр структуры можно применять в качестве модели для применения: фильтры, сверхбыстрые переключатели, исследования макроскопических квантовых эффектов усилители излучателей [1]. Также опалодобные в сверхпроводниках, таких как эффект Джозефсона и