CC BY
46
УДК 539.3
АСИМПТОТИКА ГОЛЬДЕНВЕЙЗЕРА ПРИ РАСЧЕТЕ НА ПРОЧНОСТЬ СФЕРИЧЕСКОГО БАКА
Ю.И. Виноградов1, BM. Георгиевский2, М.В. Константинов1
1МГТУ им. Н.Э. Баумана, Москва, Российская Федерация e-mail: [email protected]; [email protected]
2ОАО “Корпорация “Московский институт теплотехники”, Москва,
Российская Федерация
Простейшая математическая модель механики деформирования изотропной сферической оболочки построена А.Л. Гольденвейзером. Модель получила название асимптотической ввиду утверждения, что она тем точнее описывает реальное явление, чем тоньше оболочка. Количественной оценки такого утверждения нет. Выполнены расчеты напряженно-деформированного состояния оболочки с варьированием ее относительной толщины и характера внешней краевой нагрузки. Использованы асимптотическая модель и эталонная, построенная с погрешностью допущений Кирхгофа теории оболочек. Результаты сопоставлены. Для локального вида нагружения по оценке погрешности установлены пределы использования асимптотической модели механики деформирования сферической оболочки, полезные при выборе математической модели для расчета на прочность сферического бака.
Ключевые слова: сферическая оболочка, асимптотическая модель деформирования, погрешность.
GOLDENWEISER ASYMPTOTIC FORM FOR STRENGTH ANALYSIS OF THE SPHERICAL TANK
Yu.I. Vinogradov1, V.P. Georgievskiy2, M.B. Konstantinov1
1Bauman Moscow State Technical University, Moscow, Russian Federation e-mail: [email protected]; [email protected]
2JSC “Corporation “Moscow Institute of Thermal Technology”, Moscow,
Russian Federation
The paper considers an elementary model of the isotropic spherical shell deformation, which was developed by A.L. Goldenweiser. The model is known as an asymptotic model since it proves to determine the real phenomenon more precise if its shell is thinner. There is still no quantitative assessment of this statement. The deflected mode of the shell is analyzed considering variations in both its relative thickness and the external boundary loading condition. The analysis was carried out using both the asymptotic model and the reference model featuring an error due to the assumptions proposed by Kirchhoff The analysis results of the two models were compared with each other. Asymptotic model limits are found judging the error estimates of the local loading type. These limits can help to choose an appropriate mathematical model for the spherical tank strength calculation.
Keywords: spherical shell, asymptotic model of deflection, error.
Одним из методов решения задач механики деформирования оболочек является разделение напряженного состояния на медленно меняющееся (основное) и напряженное состояние с большой изменяемостью (краевой эффект). Первое распространяется на всю оболочку,
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение” 2015. № 3 119
а второе имеет местный характер и локализуется вблизи края оболочки или в местах резкого изменения ее геометрии или нагрузки, т.е. предполагается, что существенно различающиеся по своим свойствам составляющие напряженного состояния должны описываться разными дифференциальными уравнениями.
Такую модель механики деформирования оболочки называют асимптотической, как соответствующую реальному явлению с уменьшением толщины оболочки [1-3]. При этом численных оценок погрешности асимптотического решения до настоящего времени не получено.
Таким образом, актуальна задача определения значений погрешности асимптотической модели в зависимости от толщины оболочки и, следовательно, пределов ее использования для расчета на прочность сферических баков.
Задача решается на примере деформирования сферической оболочки под действием локальной нагрузки путем сопоставления значений внутренних силовых факторов, вычисленных по асимптотической модели и эталонной модели — модели [4], построенной с погрешностью допущений Кирхгофа теории оболочек, в развитие результатов исследований Института механики АН УССР [5].
Рассмотрим изотропную сферическую оболочку постоянной толщины h с радиусом кривизны срединной поверхности R в географической системе координат (§, ф).
Обозначения искомых параметров задачи соответствуют принятым в книге [6]: ei, е2, ш, Хъ х2, т — параметры деформации оболочки, связанные с перемещениями Ui, U2, U3 точек ее срединной поверхности по направлениям ортов: ei — меридиональному, е2 — окружному, е3 — радиальному направлениям; 9i, в2 — углы поворота нормали к поверхности оболочки в проекциях на плоскости eie3 и e2e3; Ni, N2, S, Qi, Q2 — меридиональная и окружная силы, сила сдвига и поперечные силы; M1, M2, H - изгибающие и крутящий моменты.
Асимптотическая модель. Уравнения асимптотической модели [1], описывающие медленно меняющуюся часть напряженного состояния, получим как частный случай общей теории оболочек.
Предположим, что оболочка точно или приближенно деформируется без растяжения срединной поверхности, т.е. линейные деформации и сдвиг в срединной поверхности оболочки е1 = е2 = ш = 0. С учетом этого из геометрических уравнений теории оболочек следует
dUi
д§
1 dUi
sin § дф
+ U3 = 0;
1 dU2
sin § дф
+ Ui ctg§ + U3 = 0;
dU2
+ - U2 ctg § = 0.
д§
(1)
120 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2015. №3
Здесь и далее будем предполагать, что выполнено разделение переменных методом Фурье — в предположении симметричности внешней нагрузки на оболочку относительно начала координаты у, выполнено разложение параметров задачи в тригонометрические ряды вида
f (d,y) = fk (d) cos ку — для симметричных по у величин;
k=о
f (d^ = ^ fk (d)sin ky
для антисимметричных по у величин.
k=i
Тогда уравнения (1) сведутся к виду
dUi,}
dd
+ U3,k = 0;
к
sin d
U2,k + Ui,k ctgd + U3,k = 0;
sin d
^ Ui,k + U2,k ctg d + = 0.
dd
Решение этой системы с учетом ограниченности в полюсе сферы
U1M) = U2(M) = Ci,k sin dtgkd/2; U3(M) = -Ci,k [k + cos d] tgkd/2, (2)
где Ci,k — произвольная постоянная интегрирования.
После подстановки (2) в геометрические уравнения для компонент изгибной деформации теории оболочек
Xi,k =
Tk = -
1 ddi,k;
R dd ; 1 1
R sin d
X2,k =
1 1
R sin d
[di,k cos d + kd2,k];
kdi k + d2 k cos d — ^2,k sin d
di,k r (Ui,k dd
R dd
1 ( к
; d2,k = -fZ U2,k +----:--л U3,k
R sin d
получим
(M) n 7/72 П tgk d/2
Xi,fc = Ci,kk(k — 1)
R2 sin2 d
k
X(M) = _ (M) = _ X(M); 2 n; X2,k rk Xi,k ;
Л(М) ^ ,r, , Q1tgkd/2
dife = Ci,k k[k + cos d] ——-. i,k R sin d
(3)
(4)
Изгибающие и крутящий моменты определим из физических уравнений Mi,k = D(Xi,k + ^Xj,k), Hk = (1 — y)Drk (i, j = 1,2, i = j;
D = Eh3/12(1 — y2) — цилиндрическая жесткость), исключая деформации (4):
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение” 2015. № 3 121
m(M > = c,.k D( 1 - ф(1? -1) Rf^;
M^k ) = HM) = -m<M }.
(5)
Замечено [1], что подстановка (5) в уравнения равновесия элемента срединной поверхности оболочки приводит к равенствам Qi,k = = Q2,k = 0. Таким образом, полученное решение позволяет определить только моменты. Поэтому его принято называть чисто момент-ным и приписывать верхний индекс (M).
Далее предположим Qi,k = Q2,k = 0. Тогда силовые уравнения равновесия элемента срединной поверхности оболочки [1] примут вид системы
dN k
1,k + (Ni,k - N2,k) ctf § + 3^Sk = 0;
d§
dSk
sin §
k
+ 2Sk ctf §---;—-N2,k = 0; Ni,k + N2,k = 0,
d§ sin §
решение которой, с учетом ограниченности сил в полюсе сферы
N(Б) C tfk §/2. N(Б) S(Б) N(
Ni,k = °2,k sin2§ ; N2,k = Sk = -Ni
(Б), ,k ,
(6)
где C2 k — произвольная постоянная интегрирования.
Перемещения точек срединной поверхности оболочки определим из физических уравнений £i>k = (Ni>k - цNj,k)/Eh, wk = 2(1 + + ц)Sk/Eh (i,j = 1,2, i = j) и геометрических уравнений для компонент тангенциальной деформации с учетом (6)
£
(Б) = i,k =
£
(Б) = 2 ,k =
1
R
1
R
dUik
d§
+ U3,,
1 + ц Eh
N(Б)-
Ni,k ;
Ui,k ctf § +
k
sin §
U2,k + U3,k
1 + Ц
Eh
N(Б)-
Ni,k ;
(7)
(Б)
k
1
R
k
sin §
Ui,k -
dU2,k
d§
+ U2,k ctf §
1 + ц о(Б)
Eh S .
Решением данной системы является сумма любого ее частного и общего решений однородных дифференциальных уравнений, описывающих деформирование оболочки без растяжения срединной поверхности.
Частное решение системы (7) имеет вид
U (Б) Ui,k
U (Б)
U3,k
R
-U?> = d, (1+ ц)^
R к + cos § 2Ehk(k2 - 1)
Ci,k (1 + Ц)
nk sin § tfk §/2;
V §/2,
(8)
122 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2015. №3
tg2 $/2 ctg2$/2 1
ГДе nk = 2(k+I) + 2(k-1) + k •
Общее решение системы (7) получено авторами (см. (2)). Из (3) с учетом (8) следует, что
в
(Б)
1 ,k
C 1,к
1 + ^ k + cos $ tgk $/2 2Eh k2 — 1 sin $
(9)
Далее, с учетом (8) аналогичным (5) способом могут быть найдены моменты M1(Bk), М^, H^\ Однако можно показать, что для тонких оболочек тангенциальные силы имеют более высокий порядок, чем моменты. Таким образом, моментами, полученными согласно перемещениям (8), можно пренебречь.
Для получения решения типа простой (по А.Л. Гольденвейзеру) краевой эффект делается ряд предположений, позволяющих упростить уравнения равновесия и геометрические уравнения теории оболочек. В частности предполагается, что изменяемость напряженного состояния в направлении нормали к краю оболочки существенно выше, чем вдоль края — дифференцирование по <^, если и приводит к увеличению искомых функций f, то не к такому значительному, как дифференцирование по $ , т.е. |df/д$\ » |df/ду\, |df /д$\ ^ |f |.
Решению по теории простого краевого эффекта принято приписывать верхний индекс (К).
Воспользовавшись [1], запишем известные соотношения теории
N15 =
S (К) =
МК ) =
р d3U3,k „ АТ(К) _ Eh (к). п(к) ___________
R3 d$3 Cg ; 2,k = R U^,k ; Ql,k = R3
D d3u3S
d$3
D
k d3 u3K
R3 sin $ d$3
(10)
D d2U<K
M2S = ^Ml'k1
R2 d$2
и разрешающее уравнение d4 U^ jd$4 + 4A4 U3(Ik) = 0, где A4 = = EhR2/4D, решением которого в рассматриваемом случае является
и(К) = P-X(&o-'ff)
u3 ,k = e
{C3,k cos [A($o - $)] + C*4,k sin [A($o - $)]} ,
(11)
где $0 — меридиональная координата края оболочки. Учтено, что в [1] рассматривается оболочка с толщиной стенки 2h.
Угол поворота определим с учетом принятых гипотез из геометрических уравнений (3)
в
(К)
1,k
dU3( КУ Rd$.
(12)
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение” 2015. № 3 123
Окончательно имеем:
Ni,k = Ng1 + Ng>, t = 1,2;
s ___ s(Б) I s(К); q _____ q(k)
Sk Sk + Sk ; Ql,k Qi
k >
M,,k _ M<M) + M,(,ik>, t =1,2;
Ui,k _ СБ) + U,(M)
H H(M).
Hk _ Hk ;
i,k
n _ д(Б) + a(M) + д(К)
^l,k _ ai,k + ai,k + ai,k ,
i,k >
t __ 12- TJ __ TJ(Б) + TJ(M) + TJ(К)-
t _ 1, 2; U3,k _ U3,k + U3,k + U3,k -
(13)
где слагаемые соответствуют (2), (4)-(6), (8)-(12).
Алгоритм решения краевой задачи следующий:
1) в соответствии с (13) вычисляют значения искомых параметров задачи до постоянных интегрирования;
2) используют граничные условия и формируют систему линейных алгебраических уравнений (СЛАУ);
3) определяют постоянные интегрирования из СЛАУ;
4) вычисляют значения искомых параметров задачи;
5) вычисляют k-ю частичную сумму рядов Фурье искомых параметров;
6) оценивают погрешность результатов;
7) в случае достижения заданного значения погрешности заканчивают вычисления, иначе - повторяют вычисления для определения следующей частичной суммы.
Эталонная модель. В качестве эталонной примем математическую модель Виноградова-Менькова [7], опубликованную в [4].
В данном случае выполняется комплексное преобразование уравнений общей теории оболочек и их упрощение путем отбрасывания малых членов. Под малыми понимаются члены порядка отношения h/R по сравнению с единицей, что позволяет оставаться в пределах погрешности гипотез Кирхгофа.
В результате указанных действий получается упрощенная система уравнений равновесия в комплексной форме:
d2Nk , dNk
+---— ctg V —
R k2 '
A sin2 V
k
Nk _ 0;
dV2 ' dV
+ 2iVi,k ctg V + Sk — Nk ctg V _ 0;
dv sin V
d S, k k
dVk + 2 Sk ctg(V) + -n^Nltk — —qNk _ 0, dV sin V sin V
(14)
где S _ —ihj^/12(1 - ^2); Nk _ Ni,k + N2,k.
Здесь знак “тильда" обозначает комплексную форму параметров задачи. Полагая fi,k _ iVi k+SA, f2 k _ iVi k — Sk, запишем, согласно [4],
124 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2015. №3
решение системы (14) в виде:
N = Ci>k tgk $/2F[a, l — a; l + k; sin2 $/2];
TO
fi,k = Ci,k tgk $/2 ^ a j,i=+k sin2j $/2; j=0
f2,k
Ci,k tgk $/2 bj,i=-k sin2j
j=0
$/2 + C2,k
sink-2 $/2 cosk+2 $/2 ’
(15)
где a = I l + л /1 — 4R / a I /2; Cl k, C2 k — произвольные постоян-
ные интегрирования.
В состав первой из разрешающих функций (15) входит гипергеометрическая функция Гаусса F [8, 9], которая в данном случае определяется через гамма-функцию Г как сумма степенного ряда:
F[a, 1 — a; 1 + k; sin2 $/2] = ^ aj sin2j $/2,
j=0
где
aj =
sin na r(a + j)Г(1 — a + j)r(l + k) п Г(1 + k + j )r(j + l)
Учтено, что r(a)r(l — a) =----^.
sin na
Для определения функциональных коэффициентов степенных рядов, соответствующих fl k и f2 k, в [4] получено рекуррентное соотношение:
bo =
l + l
2 + l + ka0;
j
(l + l)a j — 2[aj-l — (j + l)bj-l]
2(j + l) + l + k
Можно показать, что учет lg(R/h)^/0,8R/h + 600 членов обеспечивает вычисление частичных сумм рядов, определяющих Nk, fl k и f2,k (см. (15)), с погрешностью не более l0-6. Число членов ряда, дающих приемлемую погрешность вычисления, уменьшается с увеличением номера гармоники k и/или уменьшением меридиональной координаты $, поскольку для 0 < $ < 45° число учитываемых членов может быть уменьшено до lg(R/h^/0,2R/h + 100 без роста указанного значения погрешности.
Искомые внутренние силовые факторы и деформации срединной поверхности оболочки определяются [4] через разрешающие функции (15) следующим образом:
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение” 2015. № 3 125
Ni,k — Re(/i,fc + f2,k) /2; N2,k — Re(2Nk - fi,k - /2,k) / 2;
Sk — Re(/i,k - /2,k)/2; Qi,k — RD ImddR.
1 D k
Q2 ,k — ^ ImNk;
R k* sin $
D
Mi,k — — Im k*
D
M2 k — — Im
k
Nk - 2(1 - k)(/i ,k + /2 ,к)
^Nk + 2(1 - k)(/1,k + f2,k)
Hk — -(1 - ^)2^Im(fi,k - f2,k);
k'Nk - 2(1 + №)(fi,k + f2,k)
D
Mk — - k2 Re Xi,k — 2k" Im(2Nk - fi,k - f2,k);
D
£2,k — k2 Re
Nk - 2(1 + k)(fi,k + f2,k)
X2,k — 2^ Im( fi,k + f2,k);
Wk — (1 + Re(ifi,k - f2,k); Tk — 7)7 Im(fi,k - f2,k),
k2 2k
где k* — VDEh;
dNk
d$
— Ci,k tgk $/2
k
sin $
1 a(1 - a)
F[a, 1 - a; 1 + k; sin2 $/2] +
2 1 + k
sin $F[1 + a, 2 - a; 2 + k; sin2 $/2]
Значения перемещений определяются [4] формулами:
Ui,k —
R sin2 $ k2 - 1
ai,k - ^Ra2,k sin $
Tr R sin2 $
U2,k — TTTT;-----ГГ X
X
k(k2 - 1) [k2 - cos2 $] sin $
^2,k - RX2,k sin $ - ai,k cos ;
(16)
(17)
126 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2015. №3
U3,k =
0\,k =
R sin2 $ k2 — 1 R sin2 $ k2- 1
RX2,k - £2,fe + ^Ra2,k cos $
^2,k — X2,k
1k
ctg $ + —ai,k-:—7«2,k
R sin $
(18)
где ai,k = — £i,k ctg $ + de2<k/d$ — кшк/ sin $; a2)k = П — ^k/R.
Для разделения мнимой и действительной частей решения задачи представим постоянные интегрирования в виде Cj,k = j + ij и введем следующие обозначения:
Л 1,k = tgk $/2F[а, 1 — а; 1 + k; sin2 $/2];
A 2,k =
tgk $/^6j,z=+k sin2j $/2;
j=0
A 3,k =
tgk$/2^bjtl=-k sin2j $/2.
j=0
Тогда разрешающие функции из (15) можно записать в виде
Nk = {Ck}т[^][ 1 i ]т;
fm,k = {Ck}T[fm,k][ 1 i ]т, m =1, 2,
(19)
где
[f2,k] =
[fi,k] =
Re(A3,k) — Im(A3,k)
Re(Ai,k) — Im(Ai,k) 0 0
Im(Ai,k) Re(Ai,k) 0 0
Re(A2,k) — Im(A2,k) 0 0
Im(A2,k) Re(A2,k) 0 0 _
sink-2($/2)
cosk+2 ($/2)
0
Im(A3,k) Re(A3,k)
{Ck} =
0
sink-2($/2) cosk+2($/2) _
6,k
Ci,k
6,k
Z2,k
Выбранная форма записи позволяет выполнить разделение мнимой и действительной частей решения. Например для Ni k из (15):
Ni,k = 0,5Re(fi,k + f 2,k) = 0, 5{Ck}т [[fi,k] + f2,k]] [1 0 ]т. (20)
т
т
т
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение” 2015. № 3 127
Алгоритм решения краевой задачи следующий:
1) вычисляют значения разрешающих функций (15) и их производных (17) в виде (19) (производные flk и f2,k могут быть получены непосредственно из уравнений (14));
2) аналогично (20) вычисляют значения искомых величин задачи (16), (18) до постоянных интегрирования;
3) в остальном действуют аналогично п. 2-7 алгоритма решения краевой задачи с использованием асимптотической модели.
Вычислительный эксперимент. Построение расчетной схемы задачи предполагает математическую идеализацию моделируемого объекта. Так, поверхностная нагрузка, распределенная по малой площадке, часто заменяется воздействием сосредоточенной силы. Это объясняется простотой построения алгоритма: не нужно решать дифференциальные уравнения с правой частью, которая появляется при поверхностной нагрузке. При этом в точке приложения силы имеется особенность: ряды искомых параметров задачи не сходятся. Распределение сосредоточенной силы по линии позволяет обеспечить сходимость рядов искомых величин.
Рассмотрим задачу деформирования сферической оболочки, модели сферического бака, с параметром R/h под действием самоуравновешенной силы P, распределенной по дуге окружности (рис. 1).
Разложение силы P в ряд Фурье имеет вид
ГО
q(Ф) =5^ qk cos ку,
k=0,2,4,...
P P sin ky
где qo = —5 и qk = 2———.
nR nR ky
В данном случае край оболочки отсутствует. Однако оболочка может быть мысленно разделена на два участка параллелью $ = 90°, соответствующей линии приложения внешней нагрузки.
Рис. 1. Модель сферического бака (самоуравновешенная сила P распределена по дуге окружности)
128 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2015. №3
Граничные условия при $ = 90°: Ui>k = 0; Sk = 0; 0i)k = 0;
Q*,k = qk/2, где S* = Sk + 2Hk/R; Q*k = Qi,k + Hkk/R sin $.
Очевидно, что при больших значениях угла 7 (в частности при осесимметричной нагрузке) изменяемость моделируемого напряженного состояния оболочки по координате $ превышает изменяемость по координате <^, что соответствует основной гипотезе математической модели простого краевого эффекта. При увеличении локализации внешней нагрузки, ввиду роста изменяемости напряженного состояния вдоль линии ее приложения, следует ожидать увеличения погрешности используемой модели краевого эффекта и, как следствие, асимптотической модели. Это позволяет оценить максимальные значения погрешности асимптотической модели при краевой нагрузке.
Эквивалентные математические модели должны одинаково описывать механику деформирования оболочки при одной и той же нагрузке. Таким образом, вычисляемые согласно этим моделям значения параметров, характеризующих напряженно-деформированное состояние оболочки, должны совпадать. Однако при наличии погрешности эти значения будут разниться.
Выполним серию расчетов для различных значений угла 7 и соотношения R/h. Значения параметров напряженно-деформированного состояния будем определять с точностью до третьей значащей цифры суммированием старших (k > 0) гармоник рядов Фурье искомых параметров.
Расчеты при R/h = 100 и 7 = 45° показывают практически полное совпадение значений внутренних силовых факторов. Значение несоответствий Sf = |1 — f/f*| • 100% составляет не более 3%; f, f* — значения внутренних силовых факторов, вычисленные с использованием асимптотической (АР) и эталонной (ЭР) моделей. Здесь и далее символом * обозначаем эталонные значения.
С ростом локализации нагрузки наблюдается рост Sf. На рис. 2 приведены распределения внутренних силовых факторов вдоль нулевого меридиана (^ = 0) при R/h = 100 и 7 = 10°. Видны нарушения распределений и несоответствия максимальных значений силовых факторов: SMi = 21 %, SM2 = 12 % , SNi = 33 %, SN2 = 25 %.
С ростом толщины оболочки также наблюдается рост несоответствий. На рис. 3 приведены распределения внутренних силовых факторов вдоль нулевого меридиана при R/h =10 и 7 = 45°. Несоответствия максимальных значений силовых факторов: SMi = 18 %, SM2 = 36 %, SNi = 6 %, SN2 = 12 %.
Для более тонких оболочек напротив происходит уменьшение несоответствий. Распределения внутренних силовых факторов вдоль нулевого меридиана при R/h = 400 и 7 = 10° представлены на рис. 4. Несоответствия максимальных значений силовых факторов в этом слу-чае.-SMi = 1 %, SM2 = 7 %, SNi = 10 %, SN2 = 4 %.
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение” 2015. № 3 129
Рис. 2. Распределения внутренних силовых факторов (меридиональной силы (а) и изгибающего момента (б)) вдоль нулевого меридиана (ф = 0) при R/h = 100 и y = 10°:
sM1 = 21 %, SM2 = 12 %, SNi = 33 %, SN2 = 25 %;-----асимптотическая (АР) и
-----эталонная (ЭР) модели
Рис. 3. Распределения внутренних силовых факторов (а, б — обозначения см. рис. 2) вдоль нулевого меридиана при R/h =10 и y = 45°:
SMl = 18 %, SM2 = 36 %, SNl = 6 %, SN2 = 12 %
Рис. 4. Распределения внутренних силовых факторов (а, б — обозначения см. рис. 2) вдоль нулевого меридиана при R/h = 400 и y = 10°:
SMi = 1 %, SM2 = 7 %, SNi = 10 %, SN2 = 4 %
Поскольку эталонная математическая модель имеет погрешность допущений Кирхгофа, представленные значения несоответствий отражают значения погрешности асимптотической модели.
130 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2015. №3
Рис. 5. Максимальные значения несоответствий внутренних силовых факторов
Рис. 6. Оценка погрешности асимптотической модели по средним значениям Sf
На рис. 5 изображены максимальные значения несоответствий внутренних силовых факторов. Видно, что с уменьшением толщины оболочки и/или с уменьшением локализации нагрузки погрешность асимптотической модели снижается.
Погрешность значений напряжений является производной величиной. Так, для меридиональных ат и окружных at напряжений справедлива оценка
S(^m(t)
SN42) N1(2)/h ± 6Ш1(а) M(2)/h2
Nl(2)/h ± 6M1(2)/h2
Видно, что погрешности значений внутренних силовых факторов могут складываться и вычитаться, компенсируя друг друга.
В расчетной практике используются максимальные значения напряжений. Серия расчетов, выполненных для максимальных напряжений в зависимости от толщины оболочки и степени локализации нагрузки, показывает, что представленные на рис. 5 значения погрешности излишне консервативны. Более реалистичной является оценка погрешности асимптотической модели по средним значениям Sf (рис. 6).
Заключение. Выполнено параметрическое исследование соответствия асимптотической модели механики деформирования сферической оболочки как модели сферического бака реальному явлению.
Впервые даны количественные оценки погрешности, привносимой принятыми упрощениями асимптотической модели.
Полученные оценки погрешности устанавливают пределы использования асимптотической модели механики деформирования сферической оболочки и могут быть определяющими при выборе математической модели для расчета на прочность сферического бака.
Работа выполнена при поддержке РФФИ (проект № 15-08-99591).
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение” 2015. №3 131
ЛИТЕРАТУРА
1. Гольденвейзер А.Л. Теория упругих тонких оболочек. М.: Наука, 1976. 512 с.
2. Новожилов В.В., Черных К.Ф., Михайловский Е.И.Линейная теория тонких оболочек. Л.: Политехника, 1991. 656 с.
3. Новожилов В.В. Теория тонких оболочек. СПб.: Изд-во Санкт-Петербургского ун-та, 2010. 378 с.
4. Виноградов Ю.И., Меньков Г.Б. Метод функционального нормирования для краевых задач теории оболочек. М.: Эдиториал УРСС, 2001. 160 с.
5. Григоренко Я.М., Ильин Л.А., Коваленко А.Д. Теория тонких конических оболочек и ее приложение в машиностроении. Киев: АН УССР, 1963. 287 с.
6. Филин А.П. Элементы теории оболочек. Л.: Стройиздат. ЛО, 1975. 256 с.
7. Меньков Г.Б. Решение задач механики деформирования оболочек методом функционального нормирования. Дис. ... канд. физ.-мат. наук. Казань, 1999. 197 с.
8. Люк Ю. Специальные математические функции и их аппроксимации. М.: Мир, 1980. 608 с.
9. Aomoto K., Kita MTheory of Hypergeometric Functions / Transl. by K. Iohara. Springer, 2011. 317 p.
REFERENCES
[1] Gol’denveyzer A.L. Teoriya uprugikh tonkikh obolochek [The Theory of Thin Elastic Shells]. Moscow, Nauka Publ., 1976. 512 p.
[2] Novozhilov V.V., Chernykh K.F., Mikhaylovskiy E.I. Lineynaya teoriya tonkikh obolochek [The Linear Theory of Thin Shells]. Leningrad, Politekhnika Publ., 1991. 656 p.
[3] Novozhilov V.V. Teoriya tonkikh obolochek [The Theory of Thin Shells]. St. Petersburg Gos. Univ. Publ., 2010. 378 p.
[4] Vinogradov Yu.I., Men’kov G.B. Metod funktsional’nogo normirovaniya dlya kraevykh zadach teorii obolochek [The Method of Functional Normalization for Boundary Value Problems of the Theory of Shells]. Moscow, Editorial URSS Publ.,
2001. 160 p.
[5] Grigorenko Ya.M., Il’in L.A., Kovalenko A.D. Teoriya tonkikh konicheskikh obolochek i ee prilozhenie v mashinostroenii [Theory of Thin Conical Shells and Its Application in Mechanical Engineering]. Kiev, AN USSR Publ., 1963. 287 p.
[6] Filin A.P. Elementy teorii obolochek [Elements of the Theory of Shells]. Leningrad, Stroyizdat Publ., 1975. 256 p.
[7] Men’kov G.B. Reshenie zadach mekhaniki deformirovaniya obolochek metodom funktsional’nogo normirovaniya [Solving the Problems of Shell Deformation Mechanics by Functional Normalization Method]. Dis. kand. fiz.-mat. Nauk [Cand. phys.-math. sci. diss.]. Kazan’, 1999. 197 p.
[8] Lyuk Yu. Russ. ed.: Spetsial’nye matematicheskie funktsii i ikh approksimatsii [Special Mathematical Functions and Their Approximations]. Moscow, Mir Publ., 1980. 608 p.
[9] Aomoto K., Kita M. Theory of Hypergeometric Functions. Transl. by Iohara K. Springer, 2011. 317 p.
Статья поступила в редакцию 05.11.2014
Виноградов Юрий Иванович — д-р физ.-мат. наук, профессор кафедры “Аэрокосмические системы” МГТУ им. Н.Э. Баумана.
МГТУ им. Н.Э. Баумана, Российская Федерация, 105005, Москва, 2-я Бауманская ул., д. 5.
132 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2015. №3
Vinogradov Yu.I. — Dr. Sci. (Phys.-Math.), professor of the “Aerospace Systems” Department of Bauman Moscow State Technical University.
Bauman Moscow State Technical University, 2-ya Baumanskaya ul. 5, Moscow, 105005 Russian Federation.
Георгиевский Владимир Павлович — д-р физ.-мат. наук, профессор, главный научный сотрудник ОАО “Корпорация “МИТ”.
ОАО “Корпорация МИТ”, Российская Федерация, 127273, Москва, Березовая аллея, д.10.
Georgievskiy V.P. — Dr. Sci. (Phys.-Math.), professor, senior staff scientist of JSC “Corporation “Moscow Institute for Thermal Technology”.
JSC “Corporation “Moscow Institute for Thermal Technology”, Berezovaya alleya 10, Moscow, 127273 Russian Federation.
Константинов Максим Валерьевич — аспирант кафедры “Аэрокосмические системы” МГТУ им. Н.Э. Баумана.
МГТУ им. Н.Э. Баумана, Российская Федерация, 105005, Москва, 2-я Бауманская ул., д. 5.
Konstantinov M.V. — postgraduate of the “Aerospace Systems” Department of Bauman Moscow State Technical University.
Bauman Moscow State Technical University, 2-ya Baumanskaya ul. 5, Moscow, 105005 Russian Federation.
Просьба ссылаться на эту статью следующим образом:
Виноградов Ю.И., Георгиевский B.n., Константинов М.В. Асимптотика Гольденвейзера при расчете на прочность сферического бака // Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Машиностроение. 2015. № 3. C. 119-133.
Please cite this article in English as:
Vinogradov Yu.I., Georgievskiy V.P., Konstantinov M.B. Goldenweiser Asymptotic Form for Strength Analysis of the Spherical Tank. Vestn. Mosk. Gos. Tekh. Univ. im. N.E. Baumana [Herald of the Bauman Moscow State Tech. Univ., Mech. Eng.], 2015, no. 3, pp. 119-133.
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение” 2015. № 3 133
